Ћекции.ќрг


ѕоиск:




 атегории:

јстрономи€
Ѕиологи€
√еографи€
ƒругие €зыки
»нтернет
»нформатика
»стори€
 ультура
Ћитература
Ћогика
ћатематика
ћедицина
ћеханика
ќхрана труда
ѕедагогика
ѕолитика
ѕраво
ѕсихологи€
–елиги€
–иторика
—оциологи€
—порт
—троительство
“ехнологи€
“ранспорт
‘изика
‘илософи€
‘инансы
’ими€
Ёкологи€
Ёкономика
Ёлектроника

 

 

 

 


’вил€ “≈ћ - поперечньо електромагн≥тна




 

ƒл€ ц≥Їњ хвил≥ по њњ визначенню Ez =0, Hz =0. ѕ≥дставимо ц≥ значенн€ в (11) та (12) ≥ отримаЇмо

. (20)

ќск≥льки завбачуЇтьс€, що хвил€ ≥снуЇ, то , та , тод≥ з (20) виходить

, або , або fкр = 0 (21)

≥, таким чином, в тих Ћѕ, де можливе ≥снуванн€ “≈ћ- хвил≥, вона може поширюватис€ на будь-€ких частотах. ћожливо показати, що ц≥й умов≥ в першу чергу задовольн€ють двозв'€зан≥ системи, тобто так≥, де може ≥снувати сталий струм (fкр =0). ѕоперечн≥ перер≥зи таких Ћѕ зображен≥ на рис. 1.3.


 


–исунок 1.3- Ћѕ з хвилею “≈ћ


 

ƒл€ знаходженн€ п≥дставимо (21) в (18) ≥ отримаЇмо

, (22)

зв≥дси фазова швидк≥сть



, (23)

тобто та так≥ ж €к ≥ дл€ плоскоњ хвил≥ в такому ж середовищ≥.


ѕ≥дставимо в (5 вираз (22)

. (20)

÷е р≥вн€нн€ Ћапласа, €к≥, €к в≥домо, визначають потенц≥альн≥ пол€, а це, в свою чергу, визначаЇ, що

, (25)

де - скал€рний потенц≥ал, €кий також задовольн€Ї р≥вн€нню Ћапласа.

. (26)

 

ѕ≥дкреслимо де€к≥ важлив≥ обставини:

1. –≥вн€нн€ (24), (25) описують статичн≥ пол€ ≥ вони дл€ хвил≥ з залежн≥стю в≥д

часу у вигл€д≥ справедлив≥ лише тод≥, коли заф≥ксувати час (t = t0).

2. ÷≥ р≥вн€нн€ справедлив≥ лише дл€ поперечного перер≥зу, а по в≥с≥ z це .

“аким чином, розв'€завши (26), знайдемо , а пот≥м по (25) знайдемо ≥ . ‘ункц≥ю, €ка аналог≥чна можливо ввести ≥ дл€ визначенн€ - це векторний електродинам≥чний потенц≥ал , але в цьому нема потреби, бо вектори та взаЇмозв'€зан≥. ƒл€ того, щоб це продемонструвати п≥дставимо в (9а)-(9г) значенн€ Ez = 0, Hz = 0.

(27)

«ложимо (9б) з (9в) ≥ отримаЇмо

.

« умови правоњ тр≥йки знайдемо ; , тод≥

;

.

” в≥дпов≥дальност≥ з (22) дл€ хвил≥ “≈ћ , тод≥

. (28)


 

«гадаЇмо визначенн€ характеристичного опору дл€ плоскоњ хвил≥

- пор≥вн€Їмо з (28), зв≥дси

, (29)

, (30)

 

¬исновки:

1. « (29) виходить, що характеристичний оп≥р хвил≥ “≈ћ дл€ Ћѕ, що заповнена
речовиною з параметрами , сп≥впадаЇ з таким же дл€ плоскоњ хвил≥ в середовищ≥ з параметрами , .

2. « (30) виходить, що дл€ хвил≥ “≈ћ вектори та взаЇмно перпендикул€рн≥.

3. ’арактеристики хвил≥ “≈ћ (, ,  кр, fкр, zc) не залежать в≥д частоти. јле цей висновок справедливий лише до тоњ частоти fкр.в, починаючи з €коњ у в≥дпов≥дн≥й Ћѕ можуть ≥снувати хвил≥ б≥льш високого типу, н≥ж “≈ћ - це Ќ, ≈, г≥бридн≥.

 





ѕоделитьс€ с друзь€ми:


ƒата добавлени€: 2015-05-07; ћы поможем в написании ваших работ!; просмотров: 648 | Ќарушение авторских прав


ѕоиск на сайте:

Ћучшие изречени€:

Ћучша€ месть Ц огромный успех. © ‘рэнк —инатра
==> читать все изречени€...

2056 - | 1936 -


© 2015-2024 lektsii.org -  онтакты - ѕоследнее добавление

√ен: 0.012 с.