Рассмотрим дифференциальное уравнение
. (8.1)
Предположим, что функция 
дифференцируема в некоторой окрестности точки 
. Задача Коши для дифференциального уравнения (8.1) формулируется следующим образом: найти решение 
уравнения (8.1), удовлетворяющее условию 
.
Предположим, что известно решение в точке 
и требуется найти 
, где 
– шаг интегрирования. Согласно формуле Ньютона – Лейбница, очевидным является следующее равенство
.
Запишем его следующим образом
.
Учитывая уравнение (8.1), последнее равенство можно записать в виде
. (8.2)
Интеграл в правой части выражения (8.2) приближенно можно вычислить, используя формулу прямоугольников:
.
Здесь 
. Отбрасывая члены порядка 
и полагая 
, 
, получаем известную формулу Эйлера
, 
. (8.3)
Аналогичный результат можно получить и другим способом. Для этого разложим функцию в ряд Тэйлора в окрестности точки , в результате получим
(8.4)
или
.
В последнем выражении ограничимся двумя первыми слагаемыми в правой части. В результате получаем
, 
.
Полагаем, что решение в точке известно. Тогда решение в точке 
можно найти, используя последнюю формулу и учитывая, что 
:
(8. 
)
или
, .
Начинать вычислительный процесс необходимо с точки, определяющей начальные условия, то есть 
.
Вычислительный процесс, построенный по формуле (8.3), имеет локальную погрешность, пропорциональную 
. Это означает, что на каждом шаге интегрирования имеет место погрешность порядка . Соответственно, при увеличении времени интегрирования общая погрешность решения дифференциального уравнения возрастает.
Повысить точность получаемых результатов можно, если учитывать большее количество членов разложения функции в ряд Тэйлора. Однако, для этого необходимо последовательно дифференцировать правую часть дифференциального уравнения (8.1).
Рассмотрим это на конкретном примере.
Учтем первые четыре члена в ряде Тэйлора, в результате получим
.
Как и ранее, полагаем, что решение в точке 
найдено. Выбирая достаточно малый шаг , находим решение в следующей точке 
.
Для реализации этой формулы необходимо знать производные искомого решения 
, 
, 
. Первая производная может быть найдена из дифференциального уравнения (8.1). Это есть его правая часть, 
. Вторую и третью производные решения – , – можно найти, дифференцируя правую часть уравнения (8.1), рассматривая ее, как сложную функцию. Соответственно имеем
,
, (8.5)
Как видим, такой путь повышения локальной точности решения дифференциального уравнения (2.1) является трудоемким.
Точность вычислений можно повысить при заданном шаге интегрирования и другими способами. В формуле (8.2) интеграл вычисляется по формуле прямоугольников. Вычислим этот интеграл, используя формулу трапеций. В результате будем иметь
.
По формуле Тэйлора, справедливо равенство
.
Отбрасывая в последнем выражении члены порядка , и полагая
(8.6)
Здесь .
Погрешность, которая обеспечивается этими формулами, имеет порядок 
. Формулы (8.6) называются формулами Эйлера – Коши.
МЕТОДЫ РУНГЕ – КУТТА
Полагаем, что функция 
имеет непрерывные частные производные до 
-го порядка включительно, тогда решение задачи Коши для уравнения (8.1) будет обладать непрерывными производными до 
-го порядка включительно. Если значение известно в точке 
, то справедливо равенство
(8.7)
Как уже отмечалось, значения входящих в данную формулу производных вычисляются последовательным дифференцированием уравнения (8.1), что является достаточно трудоемким процессом.
Для сокращения вычислительной работы Рунге предложил искать значение в виде
, (8.8)
где
,
,
,
…
,
; 
; 
– некоторые постоянные параметры.
Формула Эйлера (8.3) представляет собой частный случай формулы (8.7) при 
, а формулы (8.6) – при 
.
Рассмотрим вопрос о выборе параметров 
, 
, 
. Для простоты ограничимся случаем . Введем обозначения
. (8.9)
– ошибка, которая имеет место на 
шаге интегрирования для получения 
при известном 
.
Из выражения (8.7) следует, что
. (8.10)
Учитывая соотношения (8.5), из равенства (8.9) имеем
,
,
Приведенные выше условия (8.10) будут выполняться, если справедлива следующая система равенств
поскольку 
, 
, 
, 
, 
, 
.
Это – система из шести уравнений с восемью неизвестными, имеющая бесконечное множество решений. Наиболее употребительное решение системы (8.16)
, 
, 
,
, 
,
, 
, 
.
Эти решения порождают следующие расчетные формулы
,
, (8.11)
.
Соответственно,
. (8.12)
Вычислительная схема, реализуемая по формулам (8.11), (8.12) называется методом Рунге-Кутта 3-го порядка.
При 
получаем наиболее распространенную вычислительную схему метода Рунге-Кутта
(8.13)
где
Еще раз отметим, что на каждом шаге интегрирования по методам Рунге-Кутта, согласно формуле (8.8) имеем локальную точность вычислений порядка 
.
Рассмотренные методы интегрирования дифференциального уравнения являются одношаговыми. То есть для построения решения на следующем шаге необходимо знать информацию о значении решения только на предыдущем шаге.
Более быстродействующими являются многошаговые методы. Они используют информацию о поведении решения в нескольких предыдущих точках: 
.
