Свойство 2. Действие пары сил на тело не изменится, если пере­нести эту пару в плоскость, параллельную плоскости её действия.

Пусть пара сил (, ), имеющая плечо h, действует в плоскос­ти П₁ (рис.3.6). Возьмем плоскость П₂, расположенную параллельно плоскости П₁ на произвольном от неё расстоянии и из точек приложе­ния сил заданной пары проведем перпендикуляры к плоскости П₂, которые пересекают эту плоскость в точках С и D. Так как прямые ВС и АD одновременно перпендикулярны к плоскостям П₁ и П₂, то четы­рехугольник ABCD является прямоугольником. Следовательно CD = АВ = h.

           

 

                                                              Рис.3.6

 

Приложим в точках С и D плоскости П₂ по две взаимно уравновешенные силы, линии действия которых перпендикулярны отрезку CD, т.е. силы и в точке С и силы и  в точке D. Эти силы параллель­ны силам заданной пары, а их модули равны модулям сил заданной пары.

Рассмотрим силы и . Эти силы равны по модулю, параллель­ны и направлены в одну сторону. Заменим их действие силой , при­ложенной в точке пересечения диагоналей прямоугольника ABCD, на­правленной параллельно указанным силам в ту же сторону и равной их алгебраической сумме, т.е.  = + .

Аналогично силы  и  приводятся к равнодействующей , приложенной в точке О, направленной параллельно этим силам в ту же сторону и равной их алгебраической сумме, т.е. = +

Полученные силы  и  взаимно уравновешиваются так как они равны по модулю, приложены в одной точке О и направлены вдоль общей прямой в противоположные стороны.

В результате на тело остаются действовать силы и , расположенные в плоско-сти П₂ и образующие пару одинаковую с задан­ной парой сил (, ). Следовательно, любая пара сил может быть пе­ренесена в параллельную ей плоскость.

Свойство 3. Две пары сил, моменты которых равны и направления вращения совпадают, статически эквивалентны.

               

  

                                                        Рис.3.7

 

Эквивалентные пары оказывают одинаковые воздействия на тела, к которым они приложены.

Рассмотрим две пары сил: (, ) и (, ), действующие в одной плоскости и имеющие одинаковые моменты и направления вращения (рис.3.7,а).

 

Пусть плечо первой пары сил равно h, а плечо второй – h₁. Тогда их моменты будут равны:

                                 т (, )= ∙ h       и     т (, ) = ∙ h₁

Так как по условию, т (, )= т (, ), то

 

                                           ∙ h= ∙ h₁                                                         (3.7)

 

Пользуясь первым свойством пар, повернем пару сил (, ) против часовой стрелки в плоскости действия этой пары так, чтобы её составляющие расположились вертикально, т.е. силы и приложим в точках А и В соответственно (рис.3.7,б). На продолжении прямой АВ, отложим отрезок ВС численно равный плечу h₁ пары сил (, ) и в точках В и С перпендикуляр­но к этой прямой приложим по две равные и противоположно направ­ленные силы ,  и , , которые взаимно уравновешиваются.

Силы  и , приложенные в точке В и направленные вдоль общей прямой в одну сторону, приводятся к равнодействующей  , совпадающей по направлению с составляющими силами и численно рав­ной: .

Силы и , приложены соответственно в точках А и С дей­ствуют в одну сторону вдоль параллельных прямых. Они приводятся к равнодействующей , направленной в ту же сторону, равной по мо­дулю их алгебраической сумме , приложенной в точке, которая делит расстояние АС на отрезки, обратно пропорциональные этим силам. Обозначим точку приложения   буквой B₁ и запишем от­ношение отрезков, на которые сила   делит расстояние АС:

                                                                                                               (3.8)

Из равенства (3.7) следует:

 , но =  , h₁ = ВС и     h = АВ. Тогда равенство (3.8) принимает вид:

                                                                                                               (3.9)

Сопоставляя выражения (3.8) и (3.9), легко установить, что точки В и B₁ совпадают.

Таким образом, равнодействующие рассмотренных выше сил прило­жены в точке В, направлены вдоль общей прямой в противоположные стороны и равны по модулю. Такие силы взаимно уравновешиваются.

Оставшиеся силы  и  образуют пару, результат действия которой равен результату действия пары сил (, ), т.е. заданные пары ста­тически эквивалентны.

Из рассмотренного свойства пар вытекают два важных для прак­тики следствия:

а) Действие любой пары сил на тело можно заменить действием другой пары сил, статически ей эквивалентной.

б) При переносе пары сил в плоскости (или в другую плоскость ей параллельную) можно произвольно изменять модуль сил и её плечо при условии, что момент пары остается неизменным по величине и знаку.

 

3.4. Теорема о сложении пар.