Требования к оформлению решения задачи:
1. Изучить условие и ввести буквенные обозначения величин (если их нет в условии), сделать краткую запись условия;
2. Перевести данные в СИ или обосновать, почему такой перевод нецелесообразен;
3. Построить чертеж (график, схему соединений, схему установки и пр.) в подходящем масштабе. На чертеже проставить обозначения используемых (введенных) величин. На графиках оси координат обозначать стрелками (возможно, с разрывами и изменением масштаба), а также обязательно проставить обозначение и через запятую - наименование физической величины. При необходимости следует выделять фрагмент чертежа в отдельный чертеж, рисунок, схему;
4. Указать используемые физические законы и дать их математическое выражение (формулы). Все символы должны быть расшифрованы с указанием физической величины, единицы измерения и размерности;
5. Решить задачу в общем виде (в виде уравнения, системы уравнений и пр., которые включают в себя как искомые, так и заданные (введенные, табличные) величины). Вывести рабочую формулу. Нумерация формул производится по правому краю строки в круглых скобках;
6. Проанализировать это решение на предмет выявления избыточных данных;
7. По рабочей формуле проверить размерность искомой физической величины;
8. Определить необходимую для расчета точность задания данных и произвести расчет по рабочей формуле;
9. Проанализировать полученный результат с точки зрения его реальности (соответствия здравому смыслу), а именно, сравнить его с табличными значениями, с другими аналогичными результатами, выполнить предельные переходы;
10. Результат решения задачи записывать отдельной строкой, начиная со слова «Ответ:». В ответе привести найденное значение физической величины с нужной точностью, а также указать ее наименование.
Оценка решения (по десятибалльной шкале):
1. Полное количество баллов ставится тогда, когда:
- правильно выполнены необходимые чертежи (рисунки), поясняющие содержание и ход решения задачи;
- данные задачи приведены в одну систему единиц (желательно в СИ),
- верны исходные формулы и задача решена в общем виде; в окончательную формулу подставлены числовые данные и получен правильный ответ;
- решение во всех частях оформлено аккуратно.
2. Баллы снимаются в следующих случаях:
- до 5 баллов – за отсутствие пояснения хода решения задачи;
- до 5 баллов – за отсутствие чертежа (рисунка) поясняющего содержание и ход решения задачи или небрежное оформление правильно решенной задачи;
- до 5 баллов – за отсутствие решения в общем виде;
- до 5 баллов – за ошибки при переводе величин в одну систему единиц (СИ) или ошибки в промежуточных расчетах при правильных исходных формулах и верном ходе решения.
Рассмотрим конкретный пример решения и оформления задачи.
Плоская монохроматическая волна (l = 0.60 мкм) падает на диафрагму с узкой щелью ширины b = 0.04 мм. За щелью находится собирающая линза (f = 40 см), в фокальной плоскости которой расположен экран для наблюдения интерференции. Определить положение минимумов первого и второго порядков на экране и относительную интенсивность первого максимума.
Прежде, чем начать решать задачу, необходимо четко уяснить физический смысл задачи и тех вопросов, которые поставлены в ней. Для облегчения решения задачи и повышения ее наглядности необходимо, если это возможно, представить (оптическую) схему установки.
Как правило, решение задачи надо искать вначале в общем виде, получая выражение искомой физической величины через другие, приводимые в условии задачи. На этом этапе можно оценить правильность решения по размерности и характеру полученной зависимости (по поведению решения в характерных точках).
Анализ условия задачи. Как следует из описания установки, наблюдается дифракция в параллельных лучах (дифракция Фраунгофера). Оптическая схема строится так, что в каждую фиксированную точку экрана приходят волны, которые после щели образуют плоский фронт, повернутый по отношению к фронту падающей волны на некоторый угол j (j - угол дифракции). В падающей волне колебания во всех точках фронта происходят в одинаковой фазе. Вдоль фронта дифрагированой волны фаза от точки к точке изменяется, и, например, для точек А и В (см. рис.) разность фаз равна
(1)
Интенсивность в той или иной точке экрана, а, следовательно, положение минимумов и максимумов на экране можно найти по принципу Гюйгенса – Френеля, как результат интерференции когерентных вторичных волн, исходящих из различных точек волнового фронта на щели, с учетом разности фаз вторичных волн.
Проще всего провести геометрическое сложение колебаний, приходящих в некоторую точку экрана. Для этого разобьем щель на Z очень узких элементарных полосок ширины Db каждая. При достаточно малых значениях Db можно считать, что все вторичные источники одной элементарной полоски изучают волны, которые при заданном угле j подходят к линзе без разности хода, т.е. без разности фаз. Поскольку тонкая линза не изменяет фазы проходящих через нее волн, то такие волны придут к соответствующей точке экрана так же без сдвига по фазе.
Обозначим di - разность фаз между волнами от двух соседних элементарных полосок, аi - амплитуда результирующей волны, излучаемой одной полоской. Очевидно, результат векторного сложения будет тем точнее, чем меньше ширина Db каждой элементарной полоски и, соответственно, чем больше число Z таких полосок. В пределе при Db®O число z® 
. В этом случае z® .
,
где d - разность фаз между волнами, излучаемыми вторичными источниками, расположенными по краям щели. Предел.
lim z ai =A0,
где A0 -результирующая амплитуда колебаний, которая имела бы место, если бы волны от всех вторичных источников приходили в некоторую точку экрана без разности фаз.
В данной схеме такой точкой является точка 0, совпадающая с главным фокусом линзы. В точке 0 собираются лучи, параллельные оптической оси линзы, для которой угол дифракции j = 0.
При векторном сложении колебания от отдельных элементарных полосок представляются векторами разной длины. Но из–за cдвига фаз такие векторы повернуты один относительно другого на один и тот же угол di, образуя звенья правильной ломаной линии. Когда каждый из векторов стремится к нулю, получим плавную кривую, имеющую форму дуги окружности, ее длина L = A0, где А0 - результирующая амплитуда в точке 0 экрана (рис.). Соответствующий этой дуге центральный угол равен d. Искомая амплитуда Аj -хорда, стягивающая эту дугу.
Для расчета Аd рассмотрим D СОД. Очевидно,
ОД = Аj /2 = r sin(d/2)
Радиус окружности
r = L/d.Тогда Аj = А0 
Учитывая, что интенсивность I» Aj2, получим:
Á = Á0 sin2 (d/2)/ (d/2)2, (2)
где
Á0» A02 - интенсивность центрального максимума.
Как следует из выражения (2), Á = 0, если sin(d/2)= 0
т.е d/2 = mp, где m = 
I, 2, 3, …, или d = 2mp.
Учитывая выражение (1) получим условие минимумов:
b sinj = ml (3)
Между двумя соседними минимумами располагаются максимумы различных порядков. Их положения определяются из решения трансцендентного уравнения tg d/2 = d/2. Практически можно считать, что максимумы располагаются посередине между соседними минимумами, т.е. положение максимумов определяется приближенным условием
b sinj = (2к + 1)l/2 (4)
Решение.
В точку х = 0 — главный фокус линзы — приходят лучи, идущие под углом j = 0, т.е. в этой точке наблюдается центральный максимум. Координата любой точки на экране, в которую приходят лучи, связана с углом дифракции j следующим образом:
х = f tgj (5)
Для минимумов 1-ого и 2-ого порядков угол j удовлетворяет условию (3) (m1 = 1 и m2 = 2)
Полученные значения синусов настолько малы, что можно считать sinj = tgj. Тогда по формуле (5) имеем координаты минимумов 1-го и 2-ого порядков
х1 = 6 мм и х2 = 12 мм.
Положение максимумов первого порядка также может быть определено из равенств (5) и (4) при к = 1
sinj/1 = 3l / (2b) x/1 = 9 мм
Чтобы определить относительную интенсивность первого максимума, используем выражение (2). Подставив условие (4) При к = 1 в (1) получим d = 3p, откуда (см. (2))
Á1 / Á0 = 4 / (9p2)» 0,045.
Ответ: х1 = 6 мм и х2 = 12 мм. Á1 / Á0» 0,045
