Экспериментальная установка и методика измерений. Электрическая схема установки представлена на рис.20.5

Электрическая схема установки представлена на рис.20.5. Схема расположения приборов на панельном щитке представлена на рис. 20.6: Щ 4313 – циф­ро­вые при­бо­ры для из­ме­ре­ния си­лы то­ка и напряжений; Г6-7 – ге­не­ра­тор звуковых ко­ле­ба­ний; 1 – тумблер для вклю­че­ния ус­та­нов­ки в сеть; 2 – индика­тор вклю­че­ния; 3 – переключатель вольтметра; C₁, C₂, L₁, L₂ – тумб­ле­ры для включе­ния в цепь раз­лич­ных ко­леба­тель­ных кон­ту­ров.

НА ВЕРХ­НЕМ ПРИ­БО­РЕ Щ 4313 – долж­ны быть на­жа­ты кноп­ки: "пит", "~", "V", "50", ос­таль­ные от­жа­ты. При­бор ис­поль­зу­ет­ся для из­ме­ре­ния на­пря­же­ния U _С или U _Г, в за­ви­си­мо­сти от по­ло­же­ния тумб­ле­ра 3.

 

 

Рис. 20.5

 

НА НИЖ­НЕМ ПРИ­БО­РЕ Щ 4313 – долж­ны быть на­жа­ты кноп­ки: "пит", "~ ", "mA", "50", ос­таль­ные от­жа­ты. При­бор ис­поль­зу­ет­ся для из­ме­ре­ния си­лы то­ка.

Рис. 20.6

НА ГЕ­НЕ­РА­ТО­РЕ – переключатель фор­мы сиг­на­лов – "~", переключатель "мно­жи­тель" – в по­ло­же­нии "10", край­ний пра­вый регулятор – на вто­рой точ­ке по­сле ну­ля.

Пе­ред на­ча­лом вы­пол­не­ния ра­бо­ты озна­комь­тесь с ус­та­нов­кой и про­верь­те пра­виль­ность вклю­че­ния при­бо­ров. Заполни­те мет­ро­ло­ги­че­скую кар­ту.

 

Порядок выполнения работы

1. Вклю­чи­те ус­та­нов­ку в сеть.

2. Ус­та­но­ви­те на при­бор­ном щит­ке пе­ре­клю­ча­те­ли С и L в од­но из положений: C1, L1; C2,L2; C2, L1; C1, L2 по за­да­нию пре­по­да­ва­те­ля.

3. Вклю­чи­те ге­не­ра­тор тумб­ле­ром "сеть".

При из­ме­ре­нии час­то­ты ге­не­ра­то­ром имей­те в ви­ду: переключателем "множи­тель" час­то­та сиг­на­ла ме­ня­ет­ся сту­пен­ча­то, а регулятором, ка­саю­щим­ся кру­га со шка­лой – плав­но. Ве­ли­чи­на из­ме­ряе­мой час­то­ты бу­дет рав­на произведению по­ка­за­ния по шка­ле на кру­ге и по­ка­за­ния переключателя "множитель".

4. Изменяя частоту генератора в интервале от 100 до 4000 Гц, определите значение частоты, при которой наблюдается максимальное значение силы тока. Запишите резонансную частоту n₀ и максимальную силу тока I _max в таблицу 20.1.

Таблица 20.1.

n0, Гц	I max, mA	I (nmax)≈ I (nmin)≈0.5¸0.6 I max, mA.	nmin, Гц	nmax, Гц

 

5. Найдите для исследуемого контура диапазон частот, в котором необходимо произвести измерения. Для этого определите две частоты n_max и n_min: большую и меньшую ре­зо­нанс­ной, при которых значение тока составляет примерно половину от максимального: I (n_max)≈ I (n_min)≈0.4¸0.6 I _max.

6. В интервалах n_min ¸n_рез и n_рез ¸n_max возьмите по 10¸12 значений частоты и измерьте для каждой из них ток в контуре I, напряжение на конденсаторе U_C, напряжение на генераторе U _Г. Результаты запишите в таблицу 20.2.

Таблица 20.2

Параметры системы	№	n, Гц	I, мА	U С, B	U Г, B	w, с-1
Ci, Li

Например, наибольшее значение силы тока I _max=9 мA достигается при частоте n₀≈2.9^.10³ Гц. Вычисляем I (n_max)≈ I (n_min)≈0.4¸0.6 I _max≈4 мA. Уменьшая частоту, находим такое её значение n_min, при котором сила тока станет 4 мA. Далее увеличиваем частоту от n₀ и находим такое её значение n_max, при котором также сила тока примерно равна 4 мA. Пусть n_min≈1^.10³ Гц, n_max≈7^.10³ Гц, тогда целесообразно производить измерения для следующих частот: 1.0, 1.2, 1.4, 1.6, 1.8, 2.0, 2.4, 2.6, 2.8, 2.9, 3.0, 3.2, 3.4, 3.6, 4.0, 4.5, 5.0, 5.5, 6.0, 7.0 (кГц).

Помните, что приборы измеряют действующее (или эффективное) значение токов и напряжений.

7. Вычислите циклическую частоту w =2pn для всех значений n.

8. По заданию преподавателя повторите измерения, сделанные по пунктам 4, 5, 6, 7 для других контуров.

9. Результаты измерений занесите в таблицу 20.2.

10. Постройте графики зависимостей I = f (w); U _C= f (w) и U _Г= f (w), причем последние два графика обязательно строить в одних и тех же осях.

11. Из графиков зависимости U _C= f (w) и U _Г= f (w) определите e, U _C(w ₀) и U _Г(w ₀) (см.рис.20.4).

12. Из графика зависимости I=f (w) найдите w ₀, D w и I (w ₀) (см.рис.20.3).

13. Рас­счи­тай­те ак­тив­ное со­про­тив­ле­ние всей це­пи R, со­про­тив­ле­ние генерато­ра r и ак­тив­ное со­про­тив­ле­ние ко­ле­ба­тель­но­го кон­ту­ра R _К:

14. Найдите величину индуктивности катушки L и емкости конденсатора С (см.формулы (20.4) и (20.30)):

.

15. Вычислите добротность колебательного контура двумя способами по следующим формулам и сравните результаты (см.формулу (20.29)):

.

16. Результаты всех вычислений запишите в таблицу 20.3. Сделайте выводы.

 

Таблица 20.3.

w 0, с-1

e, В

U C(w 0), В

U Г(w 0), В

I (w 0), мА

D w, с-1

R, Ом

r, Ом

R К, Ом

L, Гн

C, Ф

 

Контрольные вопросы

1. Ка­кие про­цес­сы на­зы­ва­ют­ся элек­тро­маг­нит­ны­ми ко­ле­ба­ния­ми? Что та­кое ко­ле­ба­тель­ный кон­тур? Дай­те по­ня­тие сво­бод­ных и вы­ну­ж­ден­ных электромагнит­ных ко­ле­ба­ний.

2. За­пи­ши­те диф­фе­рен­ци­аль­ное урав­не­ние для сво­бод­ных ко­ле­ба­ний в колеба­тель­ном кон­ту­ре и его ре­ше­ние. Рассмотрите два случая: идеальный колебательный контур (R =0) и контур, сопротивление которого R ≠0 Проанализируйте их.

3. Ка­кую ве­ли­чи­ну на­зы­ва­ют ко­эф­фи­ци­ен­том за­ту­ха­ния, ло­га­риф­мичес­ким дек­ре­мен­том за­ту­ха­ния? В чем их фи­зи­че­ский смысл?

4. Вы­ве­ди­те диф­фе­рен­ци­аль­ное урав­не­ние, опи­сы­ваю­щее вы­ну­ж­ден­ные элек­тро­маг­нит­ные ко­ле­ба­ния и запишите его ре­ше­ние.

5. Как зависят от времени ток в цепи, напряжение на конденсаторе и его заряд при вынужденных колебаниях? Нарисуйте графики этих зависимостей.

6. От че­го за­ви­сит ам­пли­ту­да вы­ну­ж­ден­ных ко­ле­ба­ний? Ка­кое явле­ние называ­ет­ся ре­зо­нан­сом и ка­ко­ва его роль?

7. При каком значении частоты сила тока в цепи максимальна? При каком значении частоты максимален заряд конденсатора? Напряжение на конденсаторе?

8. Дайте определение добротности колебательного контура. От чего зависит добротность? Как отличаются резонансные кривые для контуров с различной добротностью?

9. По­че­му доб­рот­ность яв­ля­ет­ся важ­ней­шей ха­рак­те­ри­сти­кой ре­зо­нансных свойств и как она оп­ре­де­ля­ет­ся в ра­бо­те?

10. Докажите формулы (20.27) и (20.28).

 

Используемая литература

[1] §§ 28.1-28.3;

[2] §§ 19.1, 19.6, 19.7;

[3] §§ 3.7, 3.8, 3.10;

[4] т.2, §§ 89-91;

[5] §§ 143, 146-150.

Лабораторная работа 2-21

Изучение явления взаимной индукции (ФПЭ-05)

 

Цель работы: исследование явления взаимной индукции двух коаксиально расположенных (соосных) катушек.

 

Теоретическое введение

Рассмотрим два контура 1 и 2, расположенные на некотором расстоянии друг от друга (рис. 21.1). Если по контуру 1 пропустить ток I ₁, то он создает поток магнитной индукции через контур 2, который будет пропорционален току I ₁:

(21.1)

Коэффициент пропорциональности М ₂₁ называется коэффициентом взаимной индукции контуров или взаимной индуктивностью контуров. Он зависит от формы и взаимного расположения контуров 1 и 2, а также от магнитных свойств окружающей среды. При изменении тока в первом контуре магнитный поток через второй контур изменяется, следовательно, в нем наводится ЭДС взаимной индукции. Вычислим её с помощью закона Фарадея: ЭДС индукции в замкнутом контуре равна по величине и противоположна по знаку быстроте изменения магнитного потока через поверхность, натянутую на данный контур.

. (21.2)

Формула (21.2) является универсальной и справедлива независимо от того, каким способом будут изменять магнитный поток: изменяя индукцию магнитного поля, либо изменяя площадь контура (деформируя контур), либо изменяя ориентацию контура относительно линий магнитной индукции. Более того, формула (21.2) справедлива и для незамкнутого проводника, тогда под dФ нужно понимать пересеченный магнитный поток при движении проводника.

Знак «–» в (21.2) связан с законом сохранения энергии и означает, что индукционный ток всегда имеет такое направление, что его магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызвавшему индукционный ток. Это – правило Ленца. Таким образом, ЭДС индукции во втором контуре (рис.21.1) равна:

. (21.3)

Формула (21.3) справедлива в отсутствие ферромагнетиков. Если поменять местами контуры 1 и 2 и провести все предыдущие рассуждения, то получим:

(21.4)

Можно показать, что коэффициенты взаимной индукции равны:

. (21.5)

 

Экспериментальная часть

 

Приборы и оборудование: звуковой генератор PQ; электронный осциллограф PO; модуль “взаимоиндукция” ФПЭ-05; вольтметр PV (прибор комбинированный Щ-4313).

 

Функциональная схема установки представлена на рис. 21.2.

Электрическая принципиальная схема модуля ФПЭ-05 “Взаимоиндукция” представлена на рис. 21.3, где: L₁, L₂ – катушки индуктивности на одной оси; П₁, П₂ – переключатели катушек; Ш – шток со шкалой, показывающей взаимное расположение катушек L₁ и L₂.

 

Методика измерений

В данной работе измеряется коэффициент взаимной индукции между длинной катушкой 1 (L₁) и короткой катушкой 2 (L₂), которая надевается на катушку 1 и может перемещаться вдоль ее оси. Питание одной из катушек, например 1, осуществляется от генератора звуковой частоты PQ, напряжение с которого

(21.6)

подается через сопротивление R. Вольтметр, подключенный к панели PQ, измеряет действующие значения напряжения . Величина R выбирается таким образом, чтобы выполнялось неравенство

, (21.7)

где L ₁ – индуктивность катушки 1, R ₁ – ее активное сопротивление (R =10 кОм). В этом случае ток, протекающий через катушку 1, можно определить по формуле:

(21.8)

Переменный ток в катушке 1 создает переменную ЭДС взаимной индукции в катушке 2:

. (21.9)

Для измерения используется осциллограф. Амплитуда ЭДС взаимной индукции

, (21.10)

где ν – частота звукового генератора. Из формулы (21.10) имеем:

. (21.11)

Если поменять местами катушки 1 и 2, то можно аналогично измерить

. (21.12)

 

Экспериментальная установка.

Для изучения явления взаимной индукции предназначена кассета ФПЭ – 05 «Взаимоиндукция», в которой расположены две катушки индуктивности 1 (L₁) и 2 (L₂) на одной оси (рис.21.4) и шток со шкалой (Ш), показывающий взаимное расположение катушек 1 и 2. Принципиальная схема установки показана на рис. 21.2. Для перестановки катушек необходимо переключатели П₁ и П₂ перебросить в противоположное положение. Электрическая схема подключения показана на рис. 21.5. Модуль ФПЭ-05 подключается к звуковому генератору РQ. Вольтметр PV, подключенный к панели РQ, измеряет действующие (эффективные) значения напряжения

(21.13)

Для измерения амплитуды ЭДС взаимной индукции используется электронный осциллограф (РО).

Порядок выполнения работы

Задание 1: Измерение коэффициентов взаимной индукции М₂₁ и М₁₂ и исследование их зависимости от взаимного расположения катушек.

1. Подать напряжение на установку.

2. Ознакомиться с работой электронного осциллографа и звукового генератора.

3. Задать напряжение U _эфф=2 В и частоту сигнала генератора ν=10 кГц, подать напряжение на катушку 1, а ЭДС катушки 2 подать на осциллограф (переключатели П₁ и П₂ в крайнее левое положение). Переключатель “V/дел” на передней панели осциллографа РО установить в положение 0.05 В/дел.

4. Установить подвижную катушку 1 в крайнее переднее положение. Перемещая ее в противоположное крайнее положение через 10 мм, записывать значение координаты Z (расстояние между центрами катушек) и ЭДС взаимной индукции ε ₀₂ в цепи катушки 2, измеренную по экрану осциллографа, в табл. 21.1.

5. По формуле (21.11) рассчитать значение М ₂₁. Полученные данные занести в таблицу 21.1.

6. Поменяв местами катушки L₁ и L₂ (оба переключателя П₁ и П₂ в крайнее правое положение), повторить измерения по пунктам 3, 4 и рассчитать М₁₂.

7. Построить графики зависимости М ₂₁ и М ₁₂ как функции координаты Z (расстояние между центрами катушек 1 и 2).

 

Задание 2: Измерение М₂₁ при различных значениях амплитуды питающего напряжения.

1. Поставить катушку 1 в среднее положение относительно катушки 2. (Выдвинуть шток до положения “50”).

2. Задать частоту звукового генератора PQ ν=20 кГц.

3. Измерить амплитуду ЭДС взаимной индукции ε ₀₂ при различных значениях напряжения U _эфф в цепи катушки 1 в интервале 0÷5 В через 0.4 В.

4. По формуле (21.11) рассчитать М ₂₁. Полученные данные занести в таблицу 21.2.

 

Таблица 21.1

U эфф=2 В, ν=10 кГц
Z, мм	e 02	М 21, Гн	e 01	М 12, Гн
дел.	В	дел.	В

 

Таблица 21.2

ν=20 кГц
U эфф, В	0.4	0.8	1.2	1.6	2.0	2.4	2.8	3.0	3.4	3.8	4.2	4.6	5.0
e 02, В
М 21, Гн

Таблица 21.3

U эфф=2.5 В
ν, кГц
e 02, В
М 21, Гн

Задание 3: Измерение М₂₁ при различных частотах питающего напряжения.

1. Поставить катушку 1 в среднее положение относительно катушки 2. (Выдвинуть шток до положения “50”).

2. Задать напряжение звукового генератора U _эфф=2.5 В.

3. Измерить амплитуду ЭДС взаимной индукции ε ₀₂ при различных частотах звукового генератора в интервале (5÷50) кГц через 5 кГц.

4. По формуле (21.11) рассчитать М ₂₁. Полученные данные занести в табл. 21.3.

Контрольные вопросы

1. Сформулируйте закон электромагнитной индукции Фарадея и правило Ленца.

2. Как применить закон Фарадея для определения разности потенциалов на концах прямолинейного проводника, движущегося в магнитном поле?

3. В чем состоит явление взаимной индукции?

4. Чему равна ЭДС взаимной индукции двух контуров?

5. От чего зависит коэффициент взаимной индукции?

6. Выведите расчетные формулы (21.11) и (21.12).

7. Объясните график зависимости М ₂₁= f (Z), полученный в данной работе.

8. Нарисуйте линии магнитного поля катушки индуктивности.

9. Нарисуйте линии магнитного поля системы катушек 1 и 2 для различного положения катушки 1 относительно катушки 2 (см.рис.21.4).

 

Используемая литература

[1] §§ 25.1, 25.3;

[2] § 17.2;

[3] § 2.46;

[4] т.2, §§ 50, 66;

[5] §§ 123, 128.

 

Лабораторная работа 2-22

Электростатика

 

Цель ра­бо­ты: оп­ре­де­ле­ние ем­ко­сти проводников с помощью электрометра.

 

Теоретическое введение

Элек­тро­ем­кость уе­ди­нен­но­го про­вод­ни­ка - это од­на из его ха­рак­те­ри­стик, ко­то­рая по­ка­зы­ва­ет, ка­кой за­ряд нуж­но со­об­щить данно­му про­вод­ни­ку, что­бы его по­тен­ци­ал из­ме­нил­ся на еди­ни­цу, и опре­де­ля­ет­ся по фор­му­ле:

, (22.1)

где C - ем­кость про­вод­ни­ка; j - потенциал, ко­то­рый по­лу­чил про­вод­ник при со­об­ще­нии ему за­ря­да q.

Элек­тро­ем­кость про­вод­ни­ка за­ви­сит от его раз­ме­ров, фор­мы, нали­чия по со­сед­ст­ву дру­гих про­вод­ни­ков и от ди­элек­три­че­ской прони­цае­мо­сти сре­ды.

Еди­ни­цей элек­тро­ем­ко­сти в сис­те­ме СИ яв­ля­ет­ся 1 Фа­ра­д - это элек­тро­ем­кость та­ко­го про­вод­ни­ка, по­тен­ци­ал ко­то­ро­го при со­об­щении за­ря­да в 1 Ку­лон из­ме­ня­ет­ся на 1 Вольт.

Ёмкость проводника сферической формы радиуса R можно найти, если учесть, что электростатическое поле такого заряженного проводника сферически симметрично и при такое же, как поле точечного заряда, расположенного в центре сферы:

; .

Следовательно, потенциал поверхности сферы равен

,

и из (22.1) получим:

. (22.2)

Кон­ден­са­то­ром на­зы­ва­ет­ся со­во­куп­ность двух лю­бых проводников, способных накапливать энергию электрического поля между обкладками.

Ем­кость кон­ден­са­то­ра оп­ре­де­ля­ет­ся от­но­ше­ни­ем за­ря­да на од­ной из его об­кла­док к раз­но­сти по­тен­циа­лов ме­ж­ду об­клад­ка­ми:

. (22.3)

В боль­шин­ст­ве слу­ча­ев фор­ма об­кла­док кон­ден­са­то­ра и их вза­им­ное рас­по­ло­же­ние под­би­ра­ют та­ким об­ра­зом, что­бы внеш­ние по­ля су­ществен­но не влия­ли на элек­три­че­ское по­ле ме­ж­ду ни­ми и си­ло­вые линии, на­чи­наю­щие­ся на од­ной из об­кла­док, обя­за­тель­но за­кан­чи­ва­лись на дру­гой. Бла­го­да­ря это­му все­гда обес­пе­чи­ва­ет­ся ра­вен­ст­во аб­солют­ных зна­че­ний за­ря­дов на об­клад­ках.

К про­стей­шим ти­пам кон­ден­са­то­ров от­но­сят­ся пло­ские, сфе­ри­че­ские и ци­лин­д­ри­че­ские.

Рис.22.1 Рис.22.2 Рис.22.3

Емкость приведенных на рисунках 22.1–22.2 конденсаторов может быть рассчитана по формулам:

плос­кий конденсатор (рис. 22.1):

; (22.4)

сфе­ри­че­ский конденсатор (рис. 22.2):

; (22.5)

цилиндрический конденсатор (рис. 22.3):

(22.6)

Для вычисления разности потенциалов на обкладках конденсатора воспользуемся формулой связи напряженности электростатического поля и потенциала: ; или, то же самое в интегральной форме: . Интегрировать здесь будем по радиус-вектору, проведенному от внутренней обкладки к внешней. Вектор напряженности поля направлен радиально (в силу симметрии), тогда

. (22.7)

Напряженность поля между обкладками можно найти по теореме Остроградского-Гаусса (22.8), согласно которой поток вектора напряженности электростатического поля через произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме свободных зарядов, охваченных поверхностью, деленной на εε ₀:

. (22.8)

В качестве Гауссовой поверхности в нашем случае следует взять сферу, концентрическую обкладкам, радиусом r: R ₁< r < R ₂. Из-за симметрии напряженность поля в любой точке сферы одинакова и совпадает по направлению с нормалью к поверхности в данной точке, и величину Е можно вынести из под знака интеграла в (22.8), а . В правой части (22.8) суммарный заряд, охваченный Гауссовой поверхностью, - это заряд внутренней обкладки, то есть заряд конденсатора q. Тогда

. (22.9)

Здесь учтено, что - площадь сферы. Выразив Е из (22.8) и подставив в (22.7), получим:

,

откуда с учетом (22.3) получается (22.5).

Аналогично докажем (22.6). В качестве Гауссовой поверхности здесь следует взять цилиндр, коаксиальный обкладкам цилиндрического конденсатора, радиусом r: r ₁< r < r ₂ и длиной l. Тогда из (22.8) получим:

.

Далее, из (22.7):

,

Откуда с учетом (22.3) получим (22.6).

Кон­ден­са­то­ры ха­рак­те­ри­зу­ют­ся не толь­ко их элек­три­че­ской ем­ко­стью, но так­же и на­пря­же­ни­ем про­боя – та­кой ми­ни­маль­ной раз­но­стью по­тен­циа­лов об­кла­док, при ко­то­рой про­ис­хо­дит элек­три­че­ский раз­ряд че­рез слой ди­элек­три­ка в кон­ден­са­то­ре.

Рис. 22.4

В тех слу­ча­ях, ко­гда ем­ко­сти од­но­го кон­ден­са­то­ра ока­зы­ва­ет­ся не­дос­та­точ­но, кон­ден­са­то­ры со­еди­ня­ют па­рал­лель­но (рис.22.4). При этом на­пря­же­ние на кон­ден­са­то­рах ока­зы­ва­ет­ся оди­на­ко­вым: U _i= U. Об­щий за­ряд ба­та­реи

,

где n - об­щее чис­ло кон­ден­са­то­ров; q _i - за­ряд i-го кон­ден­са­то­ра. С учетом того, что из (22.3) заряд каждого конденсатора q_i=C _i U _i, где С _i - емкость i-го кон­ден­са­то­ра, а общий заряд q=CU,

Рис. 22.5

,

и после сокращения:

(22.10)

Ем­кость ба­та­реи кон­ден­са­то­ров рав­на сум­ме ем­ко­стей от­дель­ных кон­ден­са­то­ров.

По­сле­до­ва­тель­но кон­ден­са­то­ры со­еди­ня­ют в том слу­чае, ко­гда их нужно вклю­чить в цепь с на­пря­же­ни­ем вы­ше то­го, на ко­то­рое рас­счи­тан от­дель­ный кон­ден­са­тор. При по­сле­до­ва­тель­ном со­еди­не­нии кон­ден­саторов (рис. 22.5) за­ря­ды на кон­ден­са­то­рах оди­на­ко­вы: q _i= q, а полное напряжение на батарее равно сумме напряжений:

.

С учетом (22.3) , , тогда получим:

,

и после сокращения:

, (22.11)

то есть ве­ли­чи­на, об­рат­ная ем­ко­сти ба­та­реи, рав­на сум­ме об­ратных ве­ли­чин ем­ко­стей от­дель­ных кон­ден­са­то­ров.

При по­сле­до­ва­тель­ном со­еди­не­нии за­ря­ды на кон­ден­са­то­рах оди­на­ко­вы, на­пря­же­ние на них рас­пре­де­ля­ет­ся в за­ви­си­мо­сти от их ем­ко­стей, что умень­ша­ет воз­мож­ность про­боя кон­ден­са­то­ра.

Экспериментальная часть

Приборы и обо­ру­до­ва­ние: электрометр с заземлённым корпусом, проводники (металлические шары), круглые пластины, цилиндрический конденсатор (коаксиальный кабель), два диэлектрических тела (пластмассовая линейка и целлюлоза).