1) Мы уже рассмотрели:
2) Характерные параметры линейного проводника 
характерных параметров поля 
.
- расстояние, на котором поле существенно меняется за время 
(если пускаем волну, то - длина волны; если изменение поля гармоническое, то - период).
3) Если длина пробега носителя тока – электрона 
, то она гораздо меньше параметра поля , т.е. 
.
4) Если носителями тока являются перемещающиеся электроны, то вводим характеристику 
, где - длина пробега электрона, а 
- его скорость. Тогда:
3) и 4) позволяют записывать закон Ома без учёта пространственно-временной дисперсии, в простой форме: 
.
Глубина проникновения квазистационарного электромагнитного поля.
Уравнения Максвелла в случае квазистационарности:
Здесь учтено, что 
и 
.
На два последних уравнения Максвелла подействуем 
:
- уравнение квазистационарного поля 
Аналогично получаем для 
:
Пусть 
; 
, тогда:
где 
Размерность 
- параметр глубины проникновения поля . Мы получили уравнение Гельмгольца:
Вид решения для зависит от формы области, где ищется решение. Если ищем в полуплоскости, то 
- если взять 
тогда получим 
. Это даёт граничное условие 
Если взять 
, то это даст граничное условие 
, не объясняется ни физически, ни подтверждается экспериментально. Таким образом, следует брать 
-параметр: 
Для поля аналогично:
- решение для полупространства.
Будем учитывать проникновение полей и только на глубину , т.к. дальше их проникновение мало и его можно не учитывать, хотя оно существует.
Функция Грина уравнения Гельмгольца.
-уравнение Гельмгольца
в правой части этого уравнения – источник 
, в левой – поле 
источника .
, 
Для нахождения решения уравнения Гельмгольца вводят функцию Грина, удовлетворяющую условию:
Здесь надо использовать разложение функции Грина в интеграл Фурье:
где 
Для -функции:
Подействуем на функцию Грина оператором 
:
Используем то, что 
, а следовательно 
:
Тогда перепишется в виде:
Равенство этих интегралов приводит к равенству фурье-образов:
Тогда фурье-образ функции Грина:
Теперь надо найти оригинал. Используем для этого теорию вычетов:
Пусть 
- угол между 
и 
. Обозначим 
. Введём сферические переменные 
.
, тогда 
.Следовательно 
Используем теорию вычетов. У этого интеграла есть два полюса: 
и 
. Надо использовать при расчёте полюс , чтобы получить физически обоснованную ассимптотику.
Переходим в комплексную плоскость, замыкаем контур обхода сверху. Используем фиктивный переход:
Это позволяет получить нужную асимптотику.
- функция Грина уравнения Гельмгольца
Обозначим 
