Ћекции.ќрг


ѕоиск:




 атегории:

јстрономи€
Ѕиологи€
√еографи€
ƒругие €зыки
»нтернет
»нформатика
»стори€
 ультура
Ћитература
Ћогика
ћатематика
ћедицина
ћеханика
ќхрана труда
ѕедагогика
ѕолитика
ѕраво
ѕсихологи€
–елиги€
–иторика
—оциологи€
—порт
—троительство
“ехнологи€
“ранспорт
‘изика
‘илософи€
‘инансы
’ими€
Ёкологи€
Ёкономика
Ёлектроника

 

 

 

 


ѕол€ H и E дл€ дипольного и магнито-дипольного излучений ( использу€ соответствующие формулы мультипольного разложени€ дл€ векторного потенциала)




ƒипольное излучение Ц излучение, обусловленное изменением во времени дипольного момента системы. –азличают электрическое и магнитное дипольное излучение в зависимости от того, вызываетс€ ли оно изменением электрических ре или магнитных рm дипольных моментов.
 лассическа€ теори€. ѕроизвольное распределение неподвижных или движущихс€ зар€дов ρ и тока j, удовлетвор€ющих уравнению непрерывности:

ѕоле, создаваемое такими источниками вне области их размещени€, описываетс€ как совокупность полей (мультиполей): монопол€ (зар€да), дипол€, квадрупол€ и т. д. однако такое описание продуктивно только тогда, когда размер l области, содержащей источники, мал по сравнению с длиной волны излучени€ λ=2π/k=2πc/ω; l<<λ. Ёто ограничивает скорости u движени€ зар€дов нерел€тивистскими значени€ми, u<<c. ƒипольное излучение из таких областей можно представить как излучение сосредоточенного (точечного) дипольного момента Ц электрического, соответствовавшего источникам

и магнитного, соответствующего токам

«десь δ(r) Ц дельта-функци€ ƒирака, а точка Ц знак дифференцировани€ по времени. ѕоле излучени€ создаетс€ только соленоидальными част€ми этих распределений, потенциальной части ответственны лишь за квазистатические пол€.
Ќа больших рассто€ни€х R от области источников, R>>λ>>l, т. е. в волновой зоне, электрическое и магнитное Ќ пол€ в вакууме выражают следующими формулами:


(*)

«десь n Ц единичный вектор вдоль R, запаздывающий аргумент t Ц R/c учитывает разницу между моментом возникновени€ волнового возмущени€ в точке источника и моментом прихода его в точку наблюдени€. ѕоле магнитного дипольного излучени€ получают отсюда при помощи двойственности перестановочной принципа (≈→Ќ, Ќ→ − ≈, pe→pm). Ёлектромагнитное поле (*) представл€ет собой сферически расход€щуюс€ волну с векторами и Ќ, перпендикул€рными направлению ее распространени€, т. е. вдали от источников Ц это квазиплоские волны типа “≈ћ.

ƒипольное, квадрупольное и магнито-дипольное излучение.

ƒальнейшее разложение подинтегрального выражени€ в уравнении

–азложение по приводит к последовательным членам разложени€. ќбозначим .

Ќулевой пор€док по дает дипольное излучение:

ѕервый пор€док по дает квадрупольное и магнитодипольное излучение:

 

 





ѕоделитьс€ с друзь€ми:


ƒата добавлени€: 2015-05-07; ћы поможем в написании ваших работ!; просмотров: 659 | Ќарушение авторских прав


ѕоиск на сайте:

Ћучшие изречени€:

∆изнь - это то, что с тобой происходит, пока ты строишь планы. © ƒжон Ћеннон
==> читать все изречени€...

560 - | 449 -


© 2015-2023 lektsii.org -  онтакты - ѕоследнее добавление

√ен: 0.009 с.