Обыкновенным дифференциальным уравнением называется уравнение вида:F(x, у(x), у'(x), y''(x), …, у(n)(x))=0(1),где F-известная функция от независимой переменной х, искомой функции у (х) и производных этой функции до n -го порядка. Порядком обыкновенного ДУ наз. наивысший порядок производной, которая содержится в этом ур-ии. Иногда в ДУ вида (1) вместо производной исходной ф-ции записываются их дифференциалы, то порядком уравнения называется наивысший порядок дифференциала. Ф-ция у (х) наз. решением (интегралом) ДУ (1) n-го порядка, если она n раз непрерывно дифференцируема на некотором интервале I и на нем уравнение (1) обращает в тождество. Ф-ция у=j (х, С1,…, Сn) - наз. общим решением ДУ (1) области G, где определено это уравнение, если при соответствующем выборе постоянных С1,…, Сn функция j обращается в любое решение этого уравнения график, которой лежит в заданной области G. Уравнение Ф (х, у, С1,…, Сn)=0 наз общиминтегралом ур-ния (1) в области G, если при соответствующем выборе постоянных С1,…, Сn это ур-ние дает любую интегральную линию проходящую в области G. Общий интеграл ДУ (1) отличается от общего решения этого ур-ния, тем, что в общем решении искомая функция явно выражается через независимую переменную х и произвольные переменные, а общий интеграл ДУ (1) задает решение этого ур-ния (1) задает решение этого ур-ния в неявном виде. Среди общих решений ДУ выделяют частные решения и особые решения. Ч астным реш - решение ДУ (1), которое получается из общего реш путем подстановки вместо произвольных постоянных С1,…, Сn их значений, при этом, очевидно, каждому конкретному набору значений произвольных постоянных С1,…, Сn соответствует единственное решение. ДУ могут иметь решения которые нельзя отнести к частным ни при каких значениях произвольных постоянных С1,…, Сn. А это значит, что в каждой точке такого решения нарушается единственность. Такое решение называется особым. Особое значение в теории ДУ играет задача Коши. Смысл её состоит в следующем. Найти решение ДУ удовлетворяющее условиям: у=у0, у'=y'0, …, y(n-1)=y(n-1)0, x=x0, где у0,y'0, …, y(n-1)0 - заданные числа, которые называются начальными условиями. А задачу Коши иногда называют начальной задачей. Решить задачу Коши для данного ДУ значит найти решение этого уравнения удовлетворяющего заданным начальным условиям. Для уравнения первого порядка вида(1) геометрический смысл решения задачи Коши заключается в том, чтобы из семейства интегральных кривых удовлетворяющих данному уравнению выделить конкретную кривую, проходящую через точку с координатами (y0, x0). Если заданно ДУ второго порядка, то в качестве начальных условий берут значение независимой переменой х0, искомой функции у0 и производной этой функции у'0. Решение задачи Коши для уравнения n-ого порядка вида(1) заключается в том, что должны быть известны значения независимой переменной х0, искомой функции у0 и всех производных до (n-1) порядка включительно. Смысл решения задачи Коши для данного уравнения состоит в том, чтобы определить, исходя из начальных условий, значения произвольных постоянных. Чтобы проверить, что данная функция является решением ДУ n-ого порядка достаточно значение этой функции и всех её производных до n-ого порядка подставить в заданное ДУ. Теоремы существования и единственности решения задачи Коши: 
=f(x,y) Если функция F(x,y) определена и непрерывна в области DÌR2 и дифференцируема по у, то в окрестности т. х0 существует единственное решение у=у(х), удовлетворяющее начальным условиям у(х0)=у0 при этом (x0;y0)ÎD. Сис-ма n ОДУ: 
(1), где х-нез-я перем-я, уi-искомые ф-ии, заданы их произв-е до пор i, Фi – изв. ф-и от своих арг-ов.
Такие системы будем записывать: 
=f1(x, y1, y2, …,yn). Система функций y1(х),…,yn(х), которая удовлетворяет нормальной системе уравнений (3) будем наз решением этой системы. При этом уравнения yi=yi(х) i= 
определяют некоторую линию, которая наз интегральной линией системы (3). Система функций yi=yi(x, c1, c2,…, cn) i= наз общим решением системы (3) в области G. Задача Коши для системы: Найти решение yi(x) i= системы (3) удовлетворяющее начальным условиям y1=y10,…yn=yn0 при х=х0, где уi0 (i= ) и х0 - заданные действительные числа. Теорема (существования и единственности решения): Пусть дана система ДУ вида 
(5), где 
=(x1, x2, …, xn), f=(f1(t, ),…, fn(t, )). 
непрерывны по всем своим аргументам и непрерывно дифференцируемы по зависимым переменным в области Dn+1 t, . Выбраны начальные условия (t0,x10,x20,…,xn0)Î Dt, , тогда система (5) имеет единственное векторное решение, которое удовлетворяет начальным условиям xi(t0)=xi0 i= на интервале I=(x0-d,x0+d)
Линейным ДУ первого порядка наз уравнение линейное относительно искомой функции и ее первой производной. Его можно записать в виде: 
+p(x)*y=f(x) (1), где p(x) и f(x)-непрерывные функции в области интегрирования данного уравнения. Линейной однородной системой n ДУ с n неизвестными функциями наз система вида:
=p11(x)*y1+ p12(x)*y2+ …+ p1n(x)*yn... 
=pn1(x)*y1+ pn2(x)*y2+ …+ pnn(x)*yn где pij, i,j= являются непрерывными функциями от х, определенными на некотором интервале (а,b). Краткая запись: 
(1) k= . Решением систем (1) и (2) наз функции yi=yi(х) i= , которые каждое уравнение системы обращают в тождество. Общее решение (2) представляет собой сумму общего решения соответствующей однородной системы и какого-либо частного решения (2). Подобно, как и для лин уравнений n-го порядка для системы неоднородных уравнений решение можно находить с помощью метода вариации произвольных постоянных.
Т. сущ-я и ед-ти для линейного ДУ п-го пор: (з-ча Коши – найти реш-е ДУ 
, удовл нач усл-м 
пусть 
непр вместе со своими част производными в обл-ти G и т-ка с нач усл-ми 
тогда реш-е з-чи Коши сущ-т на некот интервале интервале 
и реш-е единственно на I.
24.Методы интегрирования дифференциальных уравнений первого порядка. Дифференциальные уравнения и системы уравнений с постоянными коэффициентами. Обыкновенным дифференциальным уравнением называется уравнение вида:F(x, у(x), у'(x), y''(x), …, у(n)(x))=0(1),где F-известная функция от независимой переменной х, искомой функции у (х) и производных этой функции до n -го порядка. Порядком обыкновенного ДУ наз. наивысший порядок производной, которая содержится в этом ур-ии. Иногда в ДУ вида (1) вместо производной исходной ф-ции записываются их дифференциалы, то порядком уравнения называется наивысший порядок дифференциала. Ф-ция у (х) наз. решением (интегралом) ДУ (1) n-го порядка, если она n раз непрерывно дифференцируема на некотором интервале I и на нем уравнение (1) обращает в тождество. Ф-ция у=j (х, С1,…, Сn) - наз. общим решением ДУ (1) области G, где определено это уравнение, если при соответствующем выборе постоянных С1,…, Сn функция j обращается в любое решение этого уравнения график, которой лежит в заданной области G. Уравнение Ф (х, у, С1,…, Сn)=0 наз общиминтегралом ур-ния (1) в области G, если при соответствующем выборе постоянных С1,…, Сn это ур-ние дает любую интегральную линию проходящую в области G. Общий интеграл ДУ (1) отличается от общего решения этого ур-ния, тем, что в общем решении искомая функция явно выражается через независимую переменную х и произвольные переменные, а общий интеграл ДУ (1) задает решение этого ур-ния (1) задает решение этого ур-ния в неявном виде. Среди общих решений ДУ выделяют частные решения и особые решения. Ч астным реш - решение ДУ (1), которое получается из общего реш путем подстановки вместо произвольных постоянных С1,…, Сn их значений, при этом, очевидно, каждому конкретному набору значений произвольных постоянных С1,…, Сn соответствует единственное решение. ДУ могут иметь решения которые нельзя отнести к частным ни при каких значениях произвольных постоянных С1,…, Сn. А это значит, что в каждой точке такого решения нарушается единственность. Такое решение называется особым. 1.Уравнение вида M(x)*N(у)dx=P(x)*Q(у)dy в где M,N,P,Q непрерывные й-циисвоих аргументов. –называются уравнением с разделяющимися переменными. Решение: Разделим на N(y)P(x),где N и P не равны 0. Получим 
-> 
-общий интеграл уравнения. Проинтегрировав получим решение. 2. Уравнение 
- однородное ДУ 1-го порядка явл однородной ф-цией или представл собой отношение 2-ух однородных. f(x,y) – однородная, если для любого t из R имеет место 
. Решение:Введя замену y=tx -> 
-> 
-> 
-> 
-> g(z)=c/x -> z=g-1(c/x) -> y=x g-1(c/x) - общее решение ОДУ. 3. Линейным ДУ первого порядка наз ур-е лин-е отн-но искомой ф-ии и ее 1-й произв: 
=p(x)*у+f(x) (1), где p(x) и f(x)-непр ф-ии в обл интегр-я ур-я. Решение: Рассматриваем +p(x)*у=0, dy/y=p(x)dx, 
, 
-общее решение. Пусть C зависит от х: 
. Найдем C(x) в явном виде 
, 
, 
т.к yно=уоо+учн. 
, . Этот метод решения лин ДУ первого порядка наз методом вариации произвольной постоянной или методом Лагранжа. Уравнение вида M(x,y)dx+N(x,y)dy=0 (1) наз уравнением в полных дифференциалах, где M(x,y) и N(x,y)- непрерывные функции и дифференцируемые по х и по у, а левая часть явл полным дифференциалом некоторой функции.Для того чтобы левая часть (1) являлась полным дифференциалом некоторой функции необходимо и достаточно чтобы 
.(2) В некоторых случаях, когда (2) не выполняется, можно подобрать такую функцию m(x,y), что после умножения левой и правой части на которую получим уравнение в полных дифференциалах. Такая функция наз интегрирующим множителем.Линейное однородное ДУ с постоянными коэффициентами будем записывать в виде: y(n)+a1*y(n-1)+…+an*y=0 (1)ai=const i= . Для нахождения общего решения (1) достаточно найти фундаментальную систему ее решений. Для этого воспользуемся подстановкой y=elx, где l-постоянное число. Получим алгебраическое уравнение относительно l, которое наз характеристическим уравнением. 1)корни уравнения различны, действительны и не кратны: y=C1*el1x+C2el2x+…+Cnelnx. 2) l1-корень кратности к>1 y=C1*el1x+xC2el2x+…+xk-1Ckel1x. 3) корни хар-кого уравнения различны, но среди них есть комплексные lk=a+bi: y=elx( C1sin(bx)+ C2cos(bx)) 4)среди корней хар-кого уравнения имеются k-кратные корни: y=elx((C1+C2x+…+Ckxk-1) cos(bx) +(Ck+1+…+C2kxk-1) sin(bx)).Уравнение вида: y(n)+a1*y(n-1)+…+an*y=f(x) (2) ai=const i= , f(x)-непрерывная функция на некотором интервале I наз л инейным неоднородным ДУ с постоянными коэффициентами. Его общее решение находится как сумма общего решения соответствующего однородного уравнения и одного частного решения уравнения (1). В зависимости от вида правой части ЛНДУ частное решение можно найти методом неопределенных коэффициентов. Линейной системой ДУ с постоянными коэффициентами наз система вида: 
(1) k= , где aki- действительные числа, а fk(x)-функции непрерывные на некотором промежутке I. Система вида 
(2) k= наз однородной лин системой ДУ с постоянными коэффициентами. Решением систем (1) и (2) наз функции yi=yi(х) i= , которые каждое уравнение системы обращают в тождество. Чтобы найти общее решение (2) достаточно определить фундаментальную систему ее решений для этого используем формулы Эйлера. yi=gielx, i= , где gi-постоянные числа не равные 0. Подставив, получим: (a11-l)g1+a12g2+…+a1ngn=0, a21g1+(a22-l) g2+…+a2ngn=0, an1 g1+an2g2+…+(ann-l) gn=0. Система (3) как однородная всегда имеет нулевое решение, для того чтобы было ненулевое решение необходимо и достаточно, чтобы ее главный определитель равнялся 0. 
=0 (4) наз характеристическим уравнением системы (2). Из (4) находим l, а из (3) находим gi. 1)корни хар-го уравнения действительны и различны, то общее решение (2) имеет вид: 
. 2)корни уравнения различны, но среди них есть комплексные(a+bi): y1i= 
Сj*eax(g1j*cos(bx)- g2j*sin(bx)) и y2i= 
Cjeax(g1j*sin(bx)+ g2j*cos(bx)), i= .3)корни различны, но среди них есть k-кратные:y1i= 
Сj*eax(p1j(x)*cos(bx)-p2j(x)*sin(bx)) и y2i= 
Cjeax(p1j(x)*sin(bx)+ p2j(x)*cos(bx)), i= .
25.Метод Фурье разделения переменных и его применение в реш-и краевых з-ч для ДУЧП. ДУЧП 2-го порядка(т.е.искомая ф-ия зависит только от 2-х независ. перемен.(x,y)),им.вид:a11 
2u/ 
x2+2a12 2u/( x y)+a22 2u/ y2+b1 u/ x+b2 u/ y+cu =f(x,y),a11,a12,a22,b1,b2,c–коэф.,явл.веществ.числами.Если f(x,y)º0,то ур-е наз. однородным,если же f(x,y)¹0,то неоднородным лин. ДУ 2-го пор. в ЧП.Пусть в обл.Р задано это ур-ие.Если a212-a11a22>0 –ур-е гиперболического типа;если a212-a11a22=0 - параболического типа;если a212-a11a22<0 - эллиптического типа. Рассм.з-чу о колебании струны,закреп-й на концах,при кот ф-ия u(x,t)даёт отклонение струны от оси Ох.Для нахожд-я ур-я колебания струны необход.задать доп-е усл-я,кот разбиваются на 2 типа:- начальные условия,кот.хар-ют искомую ф-ю u(x,t)в начальный момент времени (чаще всего t=0);- граничные или краевые усл-я,кот.хар-ют поведение искомой ф-ии на границе рассм-й обл.Если концы струны закреплены и длина струны=l(0 
x l),то должны вып-ся граничные условия u(0,t)=0 и u(l,t)=0.Такие гранич.усл-ия наз. однородными. Уравнение колебания струны: 2u/ t2=c2 2u/ x2.Здесь u(t,x)-смещение струны из положения равновесия,а c-скорость распространения волны. u(0,x)=f(x), ut(0,x)=g(x).Будем считать,что на концах струны функция u(x,t) обращается в 0:u(x,t)│x=0=u(x,t)│x=L=0.Представим реш-е в виде: u(x,t)=X(x)T(t); Xn(x)=sin(πnx/L), T(t)=Ancos((απn/L)t)+Bnsin((απn/L)t).Следовательно,реш-е им.вид u(x,t)=[An *cos((απn/L)t)+Bnsin((απn/L)t)]sin(πnx/L);An=2/L*∫0Lf(x) sin(πnx/L)dx, Bn=2/nπα *∫0Lg(x)sin(πnx/L)dx. Одномер.ур-е теплопроводности: Рассм. след.з-чу:ut=a2uxx, 0<x< l,0<t≤T;u(x,0)=φ(x);0≤x≤ l. u(0,t)=u(l,t)=0,0≤t≤T.Требуется найти ф-ию u(x,t)для 
(x,t):0≤x≤ l,0≤t≤T.Представим искомую ф-ию в виде произведения u(x,t)=X(x)T(t).Её реш-е сводится к реш-ю линейного дифф-го ур-я и рассмотрению 3-х случаев: 1) λ<0, 2) λ=0, 3) λ>0.Общий вид реш-я: un(x,t)=Xn(x)Tn(t)=Cnsin((πn/ l)x)exp(-a2 (πn/ l)2t),n=1,2,…,u(x,0)=∑n=1∞Cnsin((πn/ l)x)=∑n=1∞Ansin((πn/ l)x);Cn=An=2/ l *∫0 l φ(ξ)sin((πn/ l)ξ). З-ча Дирихле для ур-я Лапласа в круге: Найти ф-ию U,уд.ур-ию:∆U=0 (1) внутри круга и граничному усл-ю U(R,φ)=μ(φ) (2) на границе круга,где μ(φ)-заданная ф-ия,φ-полярный угол.∆U= 2U/ x2+ 2U/ y2=0.Введем поляр.сис-му координат(ρ,φ)с началом в центре круга:x=ρ*cos(φ),y=ρ*sin(φ). Ур-ие(1)в поляр.координатах им.вид ∆U= 2U/ ρ2+(1/ρ) U/ ρ+(1/ρ2) 2U/ φ2.Решим ур-ие методом разделения переменных,т.е.будем искать частное реш-е ур-ия(1),вида:U(ρ,φ)=P(ρ)Ф(φ)≠0.Реш-е ур-ия им.U(ρ,φ)=(1/2π)∫02πμ(θ)dθ*(R2-ρ2)/(R2+ρ2-2Rρcos(φ-θ)).
26. ЛИУ Фредгольма и Вольтерра.Ур-ия с вырожд.и малым ядром.Альтернатива Фредгольма. Интеграл.ур-ем Фредгольма 2-го рода наз.ур-ие x(t)=∫abK(t,s,x(s))ds+y(t) (1). Опр. Если [a,b] 
R,T={(t,s) 
R2│a≤s≤t, a≤t≤b},K:T 
R→R,y:[a,b]→R,то выделяют класс ур-ий вида x(t)=∫atK(t,s)x(s)ds+y(t) (2) вкл.инт.с переменным верхним пределом,такие ур-ия наз. ур-ми Вольтерра. Опр. Ядро K(t,s)наз. вырожденным,если оно м.б.представлено в виде K(t,s)=∑k=1nak(t)bk(s) (3). Опр. ИУ 2-го рода наз. вырожденным,если ядро K(t,s) представимо в виде(3). Опр. Если выполн.усл.│K(t;s;z1)-K(t;s;z2)│≤L│z1-z2│,где L>0 и L(b-a)<1,то ур-ие(1)наз. ИУ 2-го рода с малым ядром. Пусть D-область в Rn.В пр-ве L2(D)рассм.ИУ 2-го рода x(t)-∫DK(t,s)x(s)ds=y(t) (4). x(t)-∫DK(t,s)x(s)ds=0 (5) - однородное, u(t)-∫DK(s,t)u(s)ds=g(t) (6) -сопряженное, u (t)-∫DK(s,t)u(s)ds=0 (7) -сопряжен.однородное. Т.(альтернатива Фредгольма). Пусть ядро K(t,s)измеримо,как ф-ция 2-х переменных,и уд.усл. (3),тогда для ур-ий(4)-(7)в пр-ве L2(D)возможны только 2 случая: 1. однород.ур-ия(5)и(7)им. только нулевые реш-я;ур-ия(4)и(6)разрешимы для любой правой части. 2. ур-ие(5)им. конечное число n линейно независ.реш-й x1,x2,…,xn;ур-ие(7)им.также n линейно независ.реш-ий u1,u2,…,un;ур-ие(4)разрешимо для данной ф-ии y 
L2(D)<=>когда выполнено n усл-ий разрешимости:∫Dy(t)uk(t)dt=0,k=1,…,n (8). При выполнении(8)общее реш-е(4)им.вид x=x0+∑k=1nckxk,где x0–частное реш-е(4),ck-произвольные постоянные.
