Физические основы механики 5 страница

а) ;

б) ;

в) ;

г) .

100. Круговая частота колебаний физического маятника определяется по формуле:

а) ;

б) ;

в) .

101. Частота колебаний физического маятника определяется соотношением:

а) ;

б) ;

в) .

102. Период колебаний физического маятника равен:

а) ;

б) ;

в) .

103. Математический маятник – это:

а) тело массой m, подвешенное на невесомой, нерастяжимой нити;

б) тело массой m, размерами которого можно пренебречь, подвешенное на любой нити;

в) тело массой m, размерами которого можно пренебречь, подвешенное на невесомой, нерастяжимой нити.

104. Круговая частота колебаний математического маятника:

а) ;

б) ;

в) .

105. Частота колебаний математического маятника равна:

а) ;

б) ;

в) .

106. Период колебаний математического маятника определяется соотношением:

а) ;

б) ;

в) .

107. На рисунке 1 представлен один из возможных вариантов физического маятника. Точка К, находящаяся на продолжении прямой ОС, называется центром качаний физического маятника. Если ось подвеса сделать проходящей через центр качаний, то период колебаний физического маятника:

а) ; б) ; в) ; г) .

108. Приведенная длина физического маятника – это:

а) величина, численно равная длине такого математического маятника, период колебаний которого не равен периоду колебаний физического маятника;

б) величина, численно равная;

в) величина, численно равная длине такого математического маятника, период колебаний которого равен периоду колебаний физического маятника.

109. Затухающие (свободные) колебания – это:

а) колебательные движения реальной колебательной системы, сопровождающиеся силами трения и сопротивления;

б) колебательные движения реальной колебательной системы, сопровождающиеся уменьшению амплитуды колебаний;

в) колебательные движения реальной колебательной системы, у которых энергия, потерянная системой, не восполняется за счет внешних сил.

110. Уравнение затухающих колебаний линейной колебательной системы имеет вид:

а) ;

б) ;

в) ;

г) .

111. Уравнение движения пружинного маятника является дифференциальным уравнением второго порядка:

а) вынужденных колебаний;

б) свободных затухающих колебаний;

в) свободных незатухающих колебаний.

112. Решением дифференциального уравнения затухающих колебаний линейной колебательной системы является выражение вида:

а) ;

б) ;

в) ;

г) .

113. Круговая частота затухающих колебаний линейной колебательной системы определяется соотношением:

а) ;

б) ;

в) ;

г) .

114. Частоту затухающих колебаний линейной колебательной системы можно определить по формуле:

а) ;

б) ;

в) ;

г) .

115. Период затухающих колебаний линейной колебательной системы определяется соотношением:

а) ;

б) ;

в) ;

г) .

116. Амплитуда затухающих колебаний линейной колебательной системы определяется соотношением . При увеличении промежутка времени (t→∞) амплитуда:

а) возрастает;

б) не изменяется;

в) стремится к нулю.

117. Декремент затухания – это:

а) величина, которая характеризует быстроту затухания в зависимости от числа колебаний;

б) отношение двух смещений, отличающихся друг от друга по времени на период;

в) величина, которая характеризует быстроту затухания в зависимости от времени t;

г) отношение двух смещений, отличающихся друг от друга по времени на t.

118. Логарифмический декремент затухания – это:

а) величина, равная квадрату декремента затухания;

б) величина, равная натуральному логарифму от декремента затухания;

в) величина, характеризующая затухание колебаний за период.

119. Вынужденные колебания – это:

а) колебания, совершаемые системами под действием постоянной внешней (вынуждающей) силы;

б) колебания, совершаемые системами под действием внешней (вынуждающей) силы, не изменяющейся по какому-либо закону;

в) колебания, совершаемые системами под действием внешней (вынуждающей) силы, изменяющейся по какому-либо закону;

г) колебания, совершаемые системами под действием внешней (вынуждающей) силы, изменяющейся по гармоническому закону;

120. Уравнение вынужденных колебаний имеет вид . С точки зрения математики оно – это:

а) дифференциальное уравнение первого порядка, однородное;

б) дифференциальное уравнение первого порядка, неоднородное;

в) дифференциальное уравнение второго порядка, однородное;

г) дифференциальное уравнение второго порядка, неоднородное.

121. Уравнение вынужденных колебаний имеет вид , где – это:

а) вынуждающая сила;

б) внешняя сила;

в) сила сопотивления, пропорциональная скорости;

г) сила сопротивления, не зависящая от скорости.

122. Уравнение вынужденных колебаний имеет вид , где – это:

а) вынуждающая сила;

б) возвращающая сила;

в) сила сопотивления, пропорциональная скорости;

г) сила сопротивления, не зависящая от скорости.

123. Уравнение вынужденных колебаний имеет вид , где – это:

а) вынуждающая сила;

б) внешняя сила;

в) сила сопотивления, пропорциональная скорости;

г) сила сопротивления не зависящая от скорости.

124. Уравнение вынужденных колебаний имеет вид , где – сила сопротивления. Сила сопротивления (диссипативная сила) влияет на:

а) частоту вынуждающей силы;

б) период вынужденных колебаний;

в) амплитуду вынужденных колебаний;

г) период вынуждающей силы.

125. Диссипативная сила (сила сопротивления), действующая в пружинном маятнике:

а) объясняет малое значение амплитуды установившихся колебаний при частотах вынуждающей силы, малых и больших по сравнению с собственной частотой колебаний маятника;

б) своим увеличением повышает резонансную частоту, удаляя её от частоты собственных колебаний маятника в сторону больших частот;

в) своим увеличением приподнимает и заостряет резонансную кривую;

г) своим увеличением может сделать невозможным явление резонанса.

126. Как изменяется амплитуда вынужденных колебаний при частоте вынуждающей силы, гораздо меньшей собственной частоты колебательной системы, если затухание мало?

а) уменьшается;

б) возрастает;

в) стремится к нулю;

г) стремится к амплитуде (статическому смещению), которую вызвала бы постоянная сила F₀.

127. Как изменяется амплитуда вынужденных колебаний при частоте вынуждающей силы, приблизительно равной собственной частоте колебательной системы, если затухание мало?

а) уменьшается;

б) возрастает;

в) стремится к нулю;

г) стремится к амплитуде (статическому смещению), которую вызвала бы постоянная сила F₀.

128. Чему равна амплитуда вынужденных колебаний при частоте вынуждающей силы, равной собственной частоте колебательной системы, если затухание мало?

а) уменьшается;

б) возрастает;

в) стремится к нулю;

г) стремится к максимальному значению.

129. Решение уравнения вынужденных колебаний имеет вид

,

где , а . При соответствует:

а) незатухающим колебаниям;

б) свободным затухающим колебаниям;

в) незатухающим периодическим колебаниям с любой частотой;

г) незатухающим периодическим колебаниям с частотой вынуждающей силы.

130. Решение уравнения вынужденных колебаний имеет вид

,

где соответствует:

а) незатухающим колебаниям;

б) свободным затухающим колебаниям;

в) незатухающим периодическим колебаниям с любой частотой;

г) незатухающим периодическим колебаниям с частотой вынуждающей силы.

131. Если вынуждающая сила изменяется по гармоническому закону , то установившиеся вынужденные колебания – это:

а) гармонические колебания с частотой, равной собственной частоте;

б) гармонические колебания с новой частотой;

в) гармонические колебания с частотой, равной частоте вынуждающей силы.

132. Амплитуда вынужденных колебаний:

а) зависит от соотношения между циклическими частотами вынуждающей силы и свободных незатухающих колебаний;

б) не зависит от соотношения между циклическими частотами вынуждающей силы и свободных незатухающих колебаний;

в) зависит от амплитуды вынуждающей силы;

г) не зависит от амплитуды вынуждающей силы.

133. Начальная фаза (сдвиг фаз между смещением и вынуждающей силой):

а) зависит от соотношения между циклическими частотами вынуждающей силы и свободных незатухающих колебаний;

б) не зависит от соотношения между циклическими частотами вынуждающей силы и свободных незатухающих колебаний;

в) зависит от амплитуды вынуждающей силы;

г) не зависит от амплитуды вынуждающей силы.

134. Через некоторое время после начала вынужденных колебаний свободные колебания системы практически прекращаются. Система переходит в состояние установившихся вынужденных колебаний. В течение этого промежутка времени:

а) собственные колебания системы затухают тем быстрее, чем ближе их частота к частоте вынуждающей силы;

б) система совершает биения, переменная амплитуда которых стремится к амплитуде установившихся колебаний;

в) вынуждающая сила только возбуждает собственные затухающие колебания системы;

г) вынуждающая сила только заставляет систему совершать гармонические колебания с частотой этой силы.

135. Амплитуда установившихся вынужденных гармонических колебаний достигает максимального значения при:

а) ;

б) ;

в) .

136. Резонанс – это:

а) явление резкого убывания амплитуды вынужденных колебаний при некоторой определенной для данной системы частоте ;

б) явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний при некоторой определенной для данной системы частоте ;

в) явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний при некоторой определенной для данной системы частоте ;

г) явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний при некоторой определенной для данной системы частоте .

137. При установившихся вынужденных колебаниях потери энергии колебательной системы, обусловленные диссипативными силами:

а) не связаны с работой, совершаемой вынуждающей силой;

б) не компенсируются работой, совершаемой вынуждающей силой;

в) частично компенсируются работой, совершаемой вынуждающей силой;

г) полностью компенсируются работой, совершаемой вынуждающей силой.