Векторный потенциал магнитного поля

 

В той части пространства, где плотность тока d не равна нулю (правая часть уравнения (3.4) не равна нулю), магнитное поле можно рассматривать как вихревое. В этом случае вектор магнитной индукции можно представить в виде вихря некоторого вспомогательного вектора :

(3.6)

Вектор носит название векторного потенциала магнитного поля.

Единицей измерения для векторного потенциала является Вd/м.

Основанием для представления индукции в виде (3.6) служит то, что при этом всегда соблюдается закон непрерывности магнитного потока (3.2).

В однородной среде (m = const) для векторного потенциала справедливо уравнение Пуассона

(3.7)

и, в частности (при d = 0), уравнение Лапласа

. (3.8)

Общее решение уравнения (3.7) может быть представлено в следующем виде:

(3.9)

Интегрирование достаточно распространить по всему объему, где плотность тока Величина r – это расстояние от центра элемента объема dv, в котором плотность тока равна до точки, в которой определяется .

Данное выражение для определения вектора по заданному распределению тока в пространстве справедливо всюду, в частности и там, где .

Выражение (3.9) может быть упрощено, если токи протекают по контурам из линейных проводников, поперечные размеры сечений которых весьма малы по сравнению с длиной контуров и по сравнению с расстоянием от проводников до точек, в которых определятся . В этом случае формулу (3.9) можно преобразовать к следующему виду:

где l – длина контура; i – ток в контуре.

 

Выражение магнитного потока через векторный потенциал

 

Установим связь между магнитным потоком Ф сквозь некоторую поверхность s и векторным потенциалом магнитного поля. Имеем (3.1)

Согласно теореме Стокса последнее выражение можно переписать в виде:

(3.10)

Таким образом, магнитный поток сквозь поверхность s равен линейному интегралу векторного потенциала по замкнутому контуру, ограничивающему эту поверхность.

 

Граничные условия

 

На поверхности раздела двух сред с различными магнитными проницаемостями (рис. 3.1) равны между собой касательные составляющие магнитного поля

(3.11)

и нормальные составляющие магнитной индукции

(3.12)

Здесь индекс 1 относится к первой среде, а индекс 2 – ко второй.

Условия (3.11) и (3.12) можно представить и в таком виде

и .

Из данных граничных условий можно получить еще одно условие - условие преломления линий поля при переходе их из одной среды в другую:

 

, (3.13)

где q₁ и q₂ - углы между вектором магнитной индукции (или напряженности) и нормалями к границе раздела сред.

При этом, если вектор напряженности перпендикулярен к границе раздела, то магнитная индукция не меняется при переходе из одной среды в другую, а напряженность поля меняется скачком.

Большое практическое значение имеет вопрос о характере магнитного поля в воздухе около поверхностей стальных частей различных электротехнических устройств. Магнитные проницаемости ферромагнитной среды и воздуха сильно разнятся между собой. Если магнитные силовые линии выходят из стали (например, с m₁ = 1000m₀) в воздух (m₂ = m₀), то, как следует из уравнения (3.13), угол q₂ будет много меньше угла q₁. Практически можно считать, что линии магнитной индукции в воздухе нормальны к поверхностям тел из ферромагнитных материалов.