Ћекции.ќрг


ѕоиск:




 атегории:

јстрономи€
Ѕиологи€
√еографи€
ƒругие €зыки
»нтернет
»нформатика
»стори€
 ультура
Ћитература
Ћогика
ћатематика
ћедицина
ћеханика
ќхрана труда
ѕедагогика
ѕолитика
ѕраво
ѕсихологи€
–елиги€
–иторика
—оциологи€
—порт
—троительство
“ехнологи€
“ранспорт
‘изика
‘илософи€
‘инансы
’ими€
Ёкологи€
Ёкономика
Ёлектроника

 

 

 

 


 омплексна€ диэлектрическа€ проницаемость. ”гол диэлектрических потерь




 

 
 

 

 

”равнени€ √ельмгольца. ¬олновой характер эл/м пол€.

»з результатов, вы€вленных ћаксвеллом, одним из главных предстало доказательство волновой природы электромагнитного пол€.  ак мы знаем, изменение электрического пол€ во времени приводит к по€влению магнитного пол€ однородного в пространстве, и также наоборот. «десь процесс походит на физическую картину обмена энергией между магнитным и электрическим полем в типичном колебательном контуре.

—ледовательно, от этого ожидаетс€, что в самом общем случае электромагнитный процесс представл€ет собой также некоторые колебани€. «десь принципиальна€ разница несЄт в себе то, что одновременно во всех точках пространства должны рассматриватьс€ колебани€ электромагнитного пол€. ¬олновым процессом в физике прин€то называть колебательное движение непрерывной среды. ћатематически докажем волновой характер электромагнитного пол€ объединив уравнени€ ћаксвелла с другими уравнени€ми, конечно же которые описывают волновой процесс.

ѕроведем анализ электромагнитного пол€ в отдельной области пространства, там, где отсутствует плотность зар€дов, то есть ρ=0. “акже предполагаетс€ равной нулю плотность сторонних электрических токов.

»з системы уравнений ћаксвелла выпишем первые два вот в таком виде:


ƒл€ приведени€ этих уравнений к одному применим операцию rot к правой и левой част€м второго уравнени€ и после через первое уравнение сформулируем полученную правую часть:


¬ этом месте

 

 

- при общем случае число комплексное, €вл€ющеес€, посто€нной распространени€ электромагнитной волны. ƒл€ величины γ можно встретить также в литературе наименовани€ волновое число или фазова€ посто€нна€. —ледующую реорганизацию формулы


можно реализовать, если же применить известное нам тождество векторного анализа:


«десь Ђнабла квадратї - второго пор€дка векторный дифференциальный оператор, конкретна€ форма которого определ€етс€ целиком той координатной системой, в которой ведетс€ вычислени€. ƒействие оператора в декартовой координатной системе сводитс€ к тому, что используетс€ оператор Ћапласа к каждой из проекций векторного пол€


≈сли же использовать закон √аусса, который обеспечивает div E=0 в соответствии с прин€тым условием ρ=0 тогда уравнение


возможно будет изложить в последующем виде:


ѕримен€€ симметрию уравнений ћаксвелла, безусловно, аналогично также получаем уравнение сравнительно векторного пол€ Ќ;


¬ математической физике уравнени€ имеют название уравнений √ельмгольца. —о стороны математики, возможно, показать, что данные уравнени€ описывают стационарные волновые процессы, то есть распространение волн в пространстве с отдельной хронической частотой. “ем самым прин€то фундаментальное заключение теории ћаксвелла Ц переменность магнитных или электрических полей во времени неминуемо ведЄт к распространению электромагнитных волн в пространстве.

Ёнергетические соотношени€ в эл/м поле.

Ќар€ду основных свойств электромагнитного пол€ стоит его энерги€. Ётот вопрос впервые был проанализирован ћаксвеллом, который вы€вил, что вс€ энерги€ пол€, заключЄнного внутри объема V, сформировываетс€ из энергии электрического пол€


и энергии магнитного пол€


ѕодынтегральные выражени€ в выше изложенных формулах могут рассматриватьс€, таким образом, как плотности энергии электрического пол€


и магнитного пол€


¬ообще говор€, энерги€ электромагнитного пол€, заключЄнного внутри объема V, не может быть посто€нной. —ледует отнести к числу факторов, ниже описанные €влени€, которые определ€ют изменение во времени энергии пол€:

Ј обращение части энергии электромагнитного пол€ в энергию других типов, к примеру, в механическую энергию, св€занную с тепловым движением частиц вещества, определЄнным протеканием токов проводимости;

Ј действи€ других источников, которые могут как уменьшать запас энергии пол€, так и увеличивать его в зависимости от заданных условий;

Ј передача энергии между выделенным объемом, а также окружающими его област€ми пространства за счЄт характерного процесса, свойственного электромагнитному полю и обладающему названием процесса излучени€.

 





ѕоделитьс€ с друзь€ми:


ƒата добавлени€: 2015-05-07; ћы поможем в написании ваших работ!; просмотров: 1190 | Ќарушение авторских прав


ѕоиск на сайте:

Ћучшие изречени€:

—туденческа€ общага - это место, где мен€ научили готовить 20 блюд из макарон и 40 из доширака. ј майонез - это вообще десерт. © Ќеизвестно
==> читать все изречени€...

2156 - | 2064 -


© 2015-2024 lektsii.org -  онтакты - ѕоследнее добавление

√ен: 0.012 с.