Эффект поляризации диэлектриков несомненно связан с перемещением в пространстве заряженных частиц, что равноценно протеканию в области, занятой диэлектриком, некоторых токов, именуемых поляризационными токами. Между поляризационными токами и токами проводимости принципиальной разницы нет. Произведём запись уравнения непрерывности для плотности поляризационного тока Jпол в виде
Наряду с этим с этим, дифференцируя формулу
 |
будем иметь
откуда
Здесь, наконец, можно целиком расшифровать весь физический смысл составляющих, из которых формируется вектор плотности суммарного тока J∑ входящий в формулу
Нам уже известны два первых слагаемых – плотность тока проводимости и плотность тока смещения
Добавлением плотности поляризационного тока
учитывается процесс поляризации материальной среды. Сторонний ток — ток возбуждаемый внешним источником Jст
Таким образом, дифференциальная форма закона полного тока обретает развернутый вид:
Поскольку
объединив первые два слагаемых в правой части, получаем
первое уравнение Максвелла.
