Этот метод применяется для не очень сложных пассивных эл. цепей, такие цепи встречаются довольно часто, и поэтому этот метод находит широкое применение. идея метода состоит в том, что эл. цепь последовательно преобразуется ("сворачивается") до одного эквивалентного элемента, и определяется входной ток. Затем осуществляется постепенное возвращение к исходной схеме ("разворачивание") с последовательным определением токов и напряжений.
Последовательность расчёта:
1. Расставляются условно–положительные направления токов и напряжений.
2. Поэтапно эквивалентно преобразуются участки цепи. При этом на каждом этапе во вновь полученной после преобразования схеме расставляются токи и напряжения в соответствии с п. 1.
3. В результате эквивалентного преобразования определяется величина эквивалентного сопротивления цепи.
4. Определяется входной ток цепи с помощью закона Ома.
5. Поэтапно возвращаясь к исходной схеме, последовательно находятся все токи и напряжения.
Рассмотрим этот метод на примере. В исходной схеме расставляем условно–положительные направления токов в ветвях и напряжений на элементах. Нетрудно согласиться, что под действием источника E с указанной полярностью направление токов и напряжений такое, какое показано стрелками. Для удобства дальнейшего пояснения метода, обозначим на схеме узлы а и б. При обычном расчете это можно не делать.
Далее осуществляем последовательно эквивалентное преобразование схемы. Вначале объединяем параллельно соединенные элементы, и находим:
Затем, объединяя все последовательно соединенные элементы, завершаем эквивалентное преобразование схемы
В последней схеме находим ток I1:
Теперь возвращаемся к предыдущей схеме. Видим, что найдCенный ток I1 протекает через R1, R2,3, R4 и создает на них падение напряжения. Найдем эти напряжения: 
. 
Возвращаясь к исходной схеме, видим, что найденное напряжение Uаб прикладывается к элементам R2 и R3.
Значит, можем записать, что 
U2 = U3 = Uа,б
Токи в этих элементах находят из совершенно очевидных соотношений.
4. Законы Кирхгофа. Расчет цепей постоянного тока путем непосредственного применения законов Кирхгофа. Потенциальная диаграмма.
Законы К. – основные законы ЭЦ. 1. SIк=0 – Алгебраическая сумма токов в любом узле ЭЦ = 0. Сумма токов, направленных к узлу = сумме токов, направленных от узла. Т.е. в узлах ЭЦ пост. тока заряды не могут накапливаться, т.к. в противном случае изменились бы потенциалы этих узлов и токи в ветвях.
Токи, втекающие в узел берутся с "+", вытекающие с "-"(I1+I2-I3-I4+I5=0). Если в схеме имеются n-узлов, тот для нее можно составить (n-1) независ. ур-й по 1 з-ну Кирх.
2. SUк=SEк - Алгебраическая сумма напряжений на всех резисторных элементах = алгебраич. сумме ЭДС.. Токи и ЭДС входят в ур-е с "+", если их напр-я совп. с напр-ем обхода контура и с "-", если не совпадают. (I1R1-I2R2-I3R3+I4R4=E1-E2):. При обходе контура и возвращ в исход точку потенц последней не может измен-ся, т.к иначе не соблюд-ся бы з-н сохр эн-гии.
Метод непосредственного применения ЗК.
1)Опр. число ветвей, мы определим число неизвесных токов и число узлов, которые обозначим буквами или цифрами.
2) Произвольно выбираем положительное напр. тока.
3) Опр. сколько ур-ий необходимо составить по 1з.К.и сколько по 2з.К. Общее число ур. должно быть равно числу неизвестных токов, т.е. числу ветвей b. По 1з.К.составляем у-1 уравнений, где у-число узлов. По 2з.К записввается b-(y-1) уравнений.
4) Сост ур-е по 2з.К., причем их составляют для контуров таким образом, чтобы в каждом следующем контуре была хотя бы 1 ветвь не вошедшая в др. контура., в этом сл. контур наз – независимым.
После этого задают направление обхода контура и сост. сами ур-я. После чего решают систему ур-ий и пол. иск вел.
