Взаимодействие нейтронов с веществом

Будучи электрически нейтральными, нейтроны не испытывают действия электронной оболочки и заряда ядра, поэтому обладают большой проникающей способностью. При соударении с ядрами они вызывают разнообразные ядерные реакции, что делает их весьма полезными при изучении ядерного и хим.состава гп. Реакции с участием нейтронов разделяются на две группы: рассеяниеи поглощение нейтронов. Рассеяние бывает упругое и неупругое. Упругое рассеяние аналогично столкновению двух идеально упругих шаров: часть кинетической энергии нейтрона передается ядру без изменения внутреннего состояния последнего. Сечение упругого рассеяния большинства ядер при Е < n·10^-1 МэВ почти постоянно, а при большей энергии нейтронов существенно зависит от энергии последних. Из основных элементов горных пород наибольшее сечение упругого рассеяния (20— 80)•10^-28 м² характерно для водорода. Потеря энергии нейтрона при его упругом соударении зависит от массы ядра. Наибольшее изменение энергии достигается при соударении с ядром водорода, масса которого наиболее близка к массе нейтрона. При столкновении с ядром водорода нейтрон в среднем уменьшает свою энергию в 2 раза, тогда как, например, для ядер кислорода и кремния это уменьшение составляет всего 11 и 6%. Благодаря высокому сечению рассеяния и большой потере энергии при соударении водород является аномальным замедлителем нейтронов. При неупругом рассеянии энергия нейтрона расходуется не только на создание кинетической энергии ядра, но и на его возбуждение, т. е. увеличение его внутренней энергии. Потеря энергии в среднем больше, чем при упругом рассеянии. Однако неупругое рассеяние на легких элементах происходит лишь при больших энергиях нейтронов и в радиометрии скважин играет меньшую роль, чем упругое рассеяние.

В рез-те рассеивания происходит замедление нейтронов. Аномальный замедлитель – ядра Н¹_1. Пр-сс замедления завершается потерей энергии и нейтрон приобретает теплов.энергию(~0,025эВ). Происходит их диффузия

Поглощение нейтронов сопровождается испусканием какой-либо ядерной частицы. Это может быть протон (обозначается р), альфа-частица (α), один или несколько гамма-квантов. Соответствующие ядерные реакции принято обозначать (n,р), (n,α) и (n,γ). Последняя реакция с испусканием гамма-квантов называется радиационным захватом нейтрона. Реакция радиационного захвата с заметной вероятностью происходит лишь при малой энергии нейтрона (для легких ядер менее 1 — 10 эВ). Сечение этой реакции убывает обратно пропорционально скорости нейтронов. Реакции (n,р) и (n,α), наоборот, происходят обычно лишь при очень высокой энергии нейтронов (как правило, выше 5 МэВ) и при радиометрии скважин имеют ограниченное значение. Исключение составляет реакция (n,α) на некоторых легких элементах (бор, литий), реакция (n,р) на очень редком изотопе гелия Не и некоторых др. Они аналогично реакции (n,γ) наиболее интенсивно протекают с медленными нейтронами.

Нейтроны, испущенные источником и попавшие в горную породу, относительно быстро замедляются в результате упругих и частично неупругих соударений. Поэтому большинство из них избегает поглощения в области высокой энергии и захватывается ядрами по реакции радиационного захвата, уже имея очень малую энергию, близкую к энергии теплового движения атомов среды (порядка 0,0025 МэВ). Поэтому результатом поглощения нейтронов обычно являются γ-кванты, за исключением пород, богатых бором и литием, где кроме γ-квантов образуются также альфа-частицы. При поглощении нейтронов ядрами некоторых изотопов они становятся радиоактивными. Поэтому кроме гамма-излучения радиационного захвата, испускаемого практически в момент захвата и потому наблюдаемого лишь одновременно с облучением породы нейтронами, существует еще гамма-излучение активированных ядер, которое можно наблюдать и после выключения или удаления источника нейтронов.