Ћекции.ќрг


ѕоиск:




 атегории:

јстрономи€
Ѕиологи€
√еографи€
ƒругие €зыки
»нтернет
»нформатика
»стори€
 ультура
Ћитература
Ћогика
ћатематика
ћедицина
ћеханика
ќхрана труда
ѕедагогика
ѕолитика
ѕраво
ѕсихологи€
–елиги€
–иторика
—оциологи€
—порт
—троительство
“ехнологи€
“ранспорт
‘изика
‘илософи€
‘инансы
’ими€
Ёкологи€
Ёкономика
Ёлектроника

 

 

 

 


Ёксерги€




ќсновыва€сь на втором начале термодинамики, установим количествен≠ное соотношение между работой, кото≠ра€ могла бы быть совершена системой при данных внешних услови€х в случае протекани€ в ней равновесных процес≠сов, и действительной работой, произво≠димой в тех же услови€х, при неравно≠весных процессах.

–ассмотрим изолированную систему, состо€щую из гор€чего источника с тем≠пературой Ti, холодного источника (ок≠ружающей среды) с температурой “о и рабочего тела, совершающего цикл.

–аботоспособностью (или эксергией) теплоты Q 1, отбирае≠мой от гор€чего источника с температу≠рой “1, называетс€ максимальна€ полез≠на€ работа, котора€ может быть полу≠чена за счет этой теплоты при условии, что холодным источником €вл€етс€ окру≠жающа€ среда с температурой “о.

»з предыдущего €сно, что макси≠мальна€ полезна€ работа L'макс теплоты Q 1 представл€ет собой работу равновес≠ного цикла  арно, осуществл€емого в диапазоне температур T1 ЦT0.

,

где .

“аким образом, эксерги€ теплоты Q1

,

 

т. е. работоспособность теплоты тем больше, чем меньше отношение . ѕри она равна нулю.

ѕолезную работу, полученную за счет теплоты Q 1 гор€чего источника, можно представить в виде , где Ч теплота, отдаваема€ в цикле холодному источнику (окружающей сре≠де) с температурой .

≈сли через обозначить прира≠щение энтропии холодного источника, то , тогда

. (5.3)

≈сли бы в рассматриваемой изолиро≠ванной системе протекали только равно≠весные процессы, то энтропи€ системы оставалась бы неизменной, а увеличение энтропии холодного источника рав≠н€лось бы уменьшению энтропии гор€че≠го. ¬ этом случае за счет теплоты Q1 можно было бы получить максималь≠ную полезную работу

что следует из уравнени€ (5.3).

ƒействительное количество работы, произведенной в этих же услови€х, но при неравновесных процессах, определ€≠етс€ уравнением (5.3).

“аким образом, потерю работоспо≠собности теплоты можно записать как , но разность представл€ет собой изменение энтропии рассматривае≠мой изолированной системы, поэтому

. (5.4)

¬еличина определ€ет потерю работы, обусловленную рассеиванием энергии вследствие неравновесности про≠текающих в системе процессов. „ем больше неравновесность процессов, мерой которой €вл€етс€ увеличение энтропии изолированной системы , тем меньше производима€ системой работа.

”равнение (5.4) называют уравне≠нием √юи Ч —тодолы по имени француз≠ского физика ћ. √юи, получившего это уравнение в 1889 г., и словацкого тепло≠техника ј. —тодолы, впервые применив≠шего это уравнение.





ѕоделитьс€ с друзь€ми:


ƒата добавлени€: 2015-10-01; ћы поможем в написании ваших работ!; просмотров: 398 | Ќарушение авторских прав


ѕоиск на сайте:

Ћучшие изречени€:

—лабые люди всю жизнь стараютс€ быть не хуже других. —ильным во что бы то ни стало нужно стать лучше всех. © Ѕорис јкунин
==> читать все изречени€...

1415 - | 1380 -


© 2015-2024 lektsii.org -  онтакты - ѕоследнее добавление

√ен: 0.053 с.