Упражнение №1. Определение временных параметров ЭКГ и величины биопотенциалов зубцов ЭКГ.

1. Ознакомиться с устройством электрокардиографа. Заземлить прибор.

2. Марлевые салфетки, смоченные 5–10 %-ным раствором хлористого натрия, наложить на пластинчатые электроды и зафиксировать их на теле человека резиновым бинтом.

3. После наложения электродов подсоединить к ним разноцветные штепсели «проводов пациента» в следующем порядке:

красный – на правую руку;

желтый – на левую руку;

зеленый – на левую ногу;

коричневый – на правую ногу (заземление).

4. Писчик установить по средней линии бумажной ленты.

5. Установить скорость движения бумажной ленты .

6. Установить чувствительность  и произвести запись калибровочного сигнала.

7. Передвигая ручку коммутатора, записывать ЭКГ вo втором стандартном отведении.

8. Вклеить в конспект ЭКГ, обозначить зубцы, интервалы, сегменты.

9. По полученной ЭКГ определить длину l (мм) зубцов, сегментов и интервалов. По формуле  рассчитать длительность зубцов, сегментов и интервалов.

10. Найти высоту h (мм) зубцов P, R и T. Рассчитать величину соответствующих биопотенциалов по формуле: .

 

 

Полученные данные занести в таблицу.

Зубцы, сегменты, интервалы.	l (мм)	(с)	h  (мм)
Р R Т
PQ ST TP
P-Q Q-T S-T R-R

Контрольные вопросы

1. Основные характеристики электрического поля.

2. Модель эквивалентного токового электрического генератора клетки, находящейся в объемной электропроводящей среде.

3. Принцип суперпозиции.

4. Потенциал электрического поля, создаваемого униполем и диполем.

5. Понятие о мультиполе.

6. Дипольный эквивалентный электрический генератор сердца.

7. Теория отведений Эйнтховена.

8. ЭКГ здорового человека. Зубцы, сегменты и интервалы ЭКГ.

9. Блок-схема электрокардиографа. Техника безопасности при работе с электрокардиографом.

10.  Методика анализа интервальных и амплитудных параметров электрокардиограммы.

Тестовые задания

1. Сила тока в эквивалентном токовом электрическом генераторе клетки, находящейся в объемной электропроводящей среде, определяется по формуле:

       а) ;                              б) ;

       в) ;                          г) ;                  

       д) .

2. Окончите утверждение: «Сила тока в эквивалентном токовом эл. генераторе клетки и суммарный ток во внешней среде …….»:

       а) не зависят от ЭДС генератора;

       б) не зависят от внутреннего сопротивления клетки;

       в) прямо пропорциональны внутреннему сопротивлению клетки;

       г) не зависят от сопротивления внешней среды;

       д) зависят от сопротивления внешней среды.

3. Основной характеристикой токового диполя является электрический дипольный момент, определяемый по формуле:

       а) ;                     б) ;

в) ;                      г) .

       д) ;

4. Униполь – это:

       а) система, состоящая из двух зарядов;

       б) система, состоящая из трех зарядов;

       в) отдельный полюс диполя;

       г) система, состоящая из двух положительных зарядов.

 

 

5. Потенциал электрического поля, создаваемого униполем, определяется по формуле: ….

       где r - удельное сопротивление среды;

         r – радиус сферы униполя;

         I – измеряемый ток униполя:

       а) ;                           б) ;

       в) ;                     г) ;

       д) .

6. Потенциал электрического поля, создаваемого диполем в точке А, определяется по формуле.

 

 

       а) ;                 б) ;

       в) ;         г) ;

       д) .

 

 

7. Осуществите подстановку в формулу потенциала электрического поля, создаваемого диполем:

:

       а) ;                     б) ;          в) ;                       

       г) ;          д) .

8. Потенциал электрического поля, создаваемого диполем в определенной точке, согласно принципe суперпозиции, определяется формулой:

       а) ;              б) ;              в) ;

       г) ;              д) .

9. Число зарядов мультиполя определяется выражением:

       а) ;                   б) ;         в) ;

       г) ;        д) .

10. Мультиполем нулевого порядка является:

       а) диполь;                         б) униполь;               

       в) квадраполь;                 г) октуполь.

11. Мультиполем первого порядка является:

       а) диполь                          б) униполь                

       в) квадраполь                     г) октуполь.

 

12. Мультиполем второго порядка является:

       а) диполь;                         б) униполь;               

       в) квадраполь;                 г) октуполь.

 

13. Мультиполем третьего порядка является:

       а) диполь;                         б) униполь;               

       в) квадраполь;                 г) октуполь.

 

14. Потенциал электрического поля, создаваемого мультиполем, убывает пропорционально:

       а) ;          б). ;          в) ;

       г) ;               д) .

15. Укажите формулу потенциала электрического поля сердца:

       а) ;                   б) ;        в) ;

       г) ;                    д) .

16. Укажите формулу эквивалентного диполя сердца:

       а) ;      б) ;                в) ;

       г) ;                  д) .

 

 

17. Эквивалентным электрическим генератором сердца является модель, в которой электрическая активность миокарда заменяется действием:

       а) одного точечного диполя;

       б) мультиполя нулевого порядка;

       в) мультиполя второго порядка;

       г) мультиполя третьего порядка;

       д) точечного квадраполя.

 

18. Максимальное значение модуля интегрального электрического вектора сердца составляет:

       а) ;              б) ;              в) ;

       г) ;              д) .

 

19. Пространственная ВЭКГ представляет собой траекторию конца электрического вектора сердца …

       а) в трехмерном пространстве за одну секунду;

       б) в двухмерном пространстве;

       в) в трехмерном пространстве в течение кардиоцикла;

       г) на плоскости в течении кардиоцикла;

       д) на плоскости за одну минуту.

 

20. Плоские ВЭКГ – это кривые, описываемые концом проекции вектора дипольного момента эквивалентного диполя …

       а) в пространстве в течение кардиоцикла;

       б) на фронтальную плоскость за одну минуту;

       в) на сагиттальную плоскость за одну минуту;

       г) на какую-либо плоскость в течение кардиоцикла;

       д) на какое – либо отведение за одну минуту.

21. Электрограммой называется:

 

а) зависимость от времени разности потенциалов, возникающая при функционировании органа или ткани;

б) зависимость от времени импеданса органа или ткани;

г) зависимость от времени концентрационного градиента ионов К, Na, Cl;

д) зависимость разности потенциалов от электрической емкости органа или ткани.

22. Пространственная ВЭКГ представляет собой:

 

а) временную проекцию конца интегрального электрического вектора сердца на линию соответствующего отведения;

б) траекторию конца электрического вектора сердца в двухмерном пространстве в течение кардиоцикла;

в) траекторию конца электрического вектора сердца в трехмерном пространстве в течение кардиоцикла;

г) траекторию конца электрического вектора сердца в двухмерном пространстве в течение систолы;

д) траекторию конца электрического вектора сердца в двухмерном пространстве в течение диастолы;

 

23. Укажите, сколько электродов использовал в теории ВЭКГ Эйнтховен:

       а) 5;            б) 2;           в) 7;           г) 3;            д) 4.

 

24. По теории Эйнтховена, точка приложения интегрального электрического вектора сердца соответствует:

       а) одной из вершин треугольника Эйнтховена;

       б) левой руке;

       в) правой руке;

       г) левому желудочку сердца;

       д) нервно – мышечному узлу сердца.

 

25. Укажите треугольник Эйнтховена и его отведения:

 

 

 

           

 

а

 

б

 

 

           

 

в

 

26. Укажите блок-схему электрокардиографа.

а

 

б

 

в

 

г

 

27. Периодичность колебаний ЭКГ связана с частотой пульса и находится в норме в пределах:

а) ;        б) ;       в) ;         

г) ;          д) .

 

28. Наибольшее значение напряжение ЭКГ человека имеет порядок:

       а) несколько вольт;

       б) несколько милливольт;

       в) десятки милливольт;

       г) сотни милливольт;

       д) десятки вольт.

 

29. При расчете величины биопотенциалов, соответствующих зубцам на полученной электрокардиограмме, учитываются следующие параметры:

       а) скорость и продолжительность записи ЭКГ;

       б) скорость записи ЭКГ;

       в) чувствительность электрокардиографа и амплитуда зубца;

       г) только чувствительность электрокардиографа.

 

30. Зубцы Q и S на стандартной электрокардиограмме соответствуют:

       а) нулевым биопотенциалам;

       б) положительным биопотенциалам;

       в) переменным по знаку биопотенциалам;

       г) отрицательным биопотенциалам;

       д) отсутствию биопотенциалов в сердечной мышце.

 

31. Горизонтальные участки на стандартной электрокардиограмме объясняются:

а) отсутствием биопотенциалов в сердечной мышце;

б) поляризацией сердечной мышцы;

в) компенсацией положительных и отрицательных биопотенциалов,

возникающих в сердечной мышце.

 

32. Укажите модель эквивалентного токового электрического генератора клетки, находящейся в объемной электропроводящей среде: где R – внутриклеточное сопротивление току;

  R₀ – сопротивление внешней среды;

  e - ЭДС генератора;

  а, b – полюса генератора.

 

     

а                                                 б

 

 

           

 

 

в                                                      г

 

Лабораторная работа № 6

ГРАДУИРОВКА ТЕРМОПАРЫ И ОПРЕДЕЛЕНИЕ

ТЕМПЕРАТУРЫ ТЕЛА

Цель работы. Закрепить теоретические знания студентов о контактных и термоэлектрических явлениях в металлах и полупроводниках, научить их градуировать термопару и определять температуру тела с помощью термопары.

Актуальность. Термопары позволяют определять с высокой степенью точности и практически мгновенно температуру отдельных органов и их частей, температуру подкожной клетчатки и мышечных волокон, внутриклеточную температуру. Термопары используются для подсчета количества теплоты, выделившейся при работе мышц, для измерения мощности инфракрасного и ультрафиолетового излучения, для изучения распределения температуры по поверхности тела человека.

Приборы и принадлежности: термопара, гальванометр, термометр, два стакана с водой, электроплитка.   

 

Теоретическая часть

Одним из основных параметров, определяющих состояние биологических объектов, является температура. Повышение температуры человеческого тела всего на 1 – 2 ⁰ приводит к потере трудоспособности, нарушению функций тканей, органов и систем: изменению скорости биохимических процессов, ритма сердечных сокращений, частоты дыхания и т. д. Следовательно, точное измерение температуры является важной процедурой в медицинской практике.

В настоящее время в медицине для измерения температуры широко применяются термопары и термисторы – приборы, принцип работы которых основан на контактных и термоэлектрических явлениях в металлах и полупроводниках.

 

Проводимость металлов и полупроводников. Заряды в веществе бывают свободные и связанные. Свободные заряды могут без затраты энергии двигаться по объему тела, участвуют в хаотическом движении и под действием электрических сил движутся вдоль электрического поля. Связанные заряды принадлежат данной молекуле и без затрат энергии не могут ее покинуть. В зависимости от концентрации свободных зарядов различают три типа веществ: проводники, диэлектрики и полупроводники. Вещество с большой концентрацией свободных зарядов – проводник, с малой концентрацией – диэлектрик, с промежуточной – полупроводник.

Упорядоченное движение свободных зарядов, возникающее в проводнике под действием электрического поля, называется током проводимости. Типичными проводниками являются металлы, а носителями тока в металлах - электроны проводимости. Металлы представляют собой кристаллическую решетку, в узлах которой колеблются ионы, а в промежутках движутся свободные электроны – это электроны проводимости. Существование свободных электронов обусловлено тем, что при образовании кристаллической решетки от атомов металла отщепляются валентные электроны, которые становятся обобществленными, т.е. не принадлежащими отдельному атому.

В полупроводниках количество подвижных носителей зарядов при обычном состоянии ничтожно мало, но значительно увеличивается при внешних воздействиях – нагревании, поглощении света и т.п. Характерными полупроводниками являются кремний, германий, селен, закись меди и др. Физические носители зарядов в полупроводниках – электроны. Однако в связи с некоторым различием процесса образования тока в них полупроводники разделяются на две основные группы – электронные и дырочные.

В электронных полупроводниках типа n (от латинского negativ – отрицательный) имеются свободные электроны, которые в процессе теплового движения могут перемещаться по всей массе полупроводника подобно электронам в металлах. Основное различие между полупроводниками и металлами заключается в том, что концентрация свободных электронов в металлах достаточно высокая и практически не зависит от температуры. В полупроводниках она при обычных температурах в миллионы раз меньше, однако внешние воздействия, особенно нагревание, повышают концентрацию свободных электронов в тысячи и даже сотни тысячи раз.

В дырочных полупроводниках типа p (от латинского positive – положительный) движение электронов ограничено, они могут перескакивать от одного атома к другому, вблизи лежащему. Дыркой называют незаполненную связь атома, находящегося в узле кристаллической решетки вещества. В процессе теплового движения наиболее слабо связанные с ядром электроны соседних атомов могут перескакивать в эти дырки. При этом заполняются одни дырки и образуются другие, в результате дырки беспорядочно перемещаются по всей массе полупроводника. Если на полупроводник действует электрическое поле, то перескок электронов и перемещение дырок принимает направленный характер. Электрический ток в этом случае может возникать или из-за цепочного перескока электронов как физических носителей отрицательных зарядов, или из-за перемещения в обратном направлении дырок в качестве условных носителей положительных зарядов.

В общем случае в любом полупроводнике имеется как электронная, так и дырочная проводимость. Такую проводимость называют собственной проводимостью полупроводника.

В реальных условиях у полупроводников преобладает одна из проводимостей – или электронная, или дырочная. Тот или другой характер проводимости придают проводнику искусственно с помощью примесей. Атомы примесей, попадая в полупроводник, занимают места в его кристаллической решетке и образуют связи с соседними атомами. Если примесные атомы имеют больше валентных электронов, чем атомы основного вещества, например, пятивалентные элементы в четырехвалентном полупроводнике, то лишние электроны освобождаются и увеличивают электронную проводимость полупроводника. Электроны в данном случае будут основными носителями зарядов, и их концентрация в полупроводниках будет высокой.

Если примесные атомы имеют меньше валентных электронов (трехвалентные элементы в четырехвалентном полупроводнике), то при образовании связи с атомами основного вещества к ним переходят электроны соседних атомов, у которых соответственно образуются дырки. Таким образом, увеличивается дырочная проводимость полупроводника. Дырки будут основными носителями зарядов, следовательно, концентрация их в полупроводнике будет высокой.

Примесная проводимость обычно превышает собственную проводимость полупроводника в сотни и даже тысячи раз.

 

Контактные явления в металлах и полупроводниках. Свободные электроны металла участвуют в хаотическом движении, равновероятном во всех направлениях. Электроны движутся с различными скоростями, и некоторые из них вылетают из металла. Случайное удаление электрона от наружного слоя положительных ионов кристаллической решетки приводит к возникновению в том месте, которое покинул электрон, избыточного положительного заряда. Таким образом, отдельные электроны все время покидают поверхность металла, удаляются от нее на несколько межатомных расстояний, затем возвращается обратно. В результате металл оказывается окруженным тонким облаком электронов. Это облако совместно с наружным слоем ионов образует двойной электрический слой, который подобен весьма тонкому плоскому конденсатору толщиной в несколько межатомных расстояний. Электрон, покидающий металл, должен преодолеть задерживающее его электрическое поле двойного слоя. Наименьшая энергия, которую необходимо сообщить электрону для того, чтобы удалить его из твердого или жидкого тела в вакуум, называется работой выхода электрона. Разность потенциалов Δj в электрическом поле двойного слоя называется поверхностным скачком потенциала или контактной разностью потенциалов (КРП) между металлом и окружающей средой:

,

где е – абсолютная величина заряда электрона;

А – работа выхода.

При соединении путем сварки или спайки двух проводников, изготовленных из различных металлов, между ними возникает КРП, которая зависит от их химического состава и температуры. КРП на границе двух металлов возникает вследствие различной величины работ выхода А₁ и А₂ электронов из этих металлов:

.

Это так называемая внешняя КРП. При А₁ > А₂ первый металл заряжается отрицательно, второй – положительно. Δj_е практически не зависит от температуры.

Второй причиной появления КРП является различие концентраций n₁ и n₂ электронов проводимости в контактирующих металлах:

,

где к – постоянная Больцмана;

Т – абсолютная температура.

 Δj_i представляет собой так называемую внутреннюю КРП.

В классическом приближении электроны проводимости рассматриваются как электронный газ: при тесном соприкосновении двух металлических проводников будет происходить диффузия электронов.

 

 

Рис. 1. Диффузия электронов при тесном соприкосновении двух проводников.

 

Если соприкасающиеся металлы одинаковы и находятся при одной и той же температуре, то будет осуществляться только обмен электронами. У разных металлов число свободных электронов в единице объема различно. При соприкосновении двух проводников из различных металлов из проводника с более высокой плотностью электронного газа в проводник с менее высокой плотностью будет переходить больше электронов, чем в обратную сторону (рис.1). Если бы электроны не обладали электрическим зарядом, то их диффузия происходила бы до тех пор, пока плотности и давление электронного газа в обоих проводниках не стали бы одинаковыми. До соприкосновения металлические проводники были электрически нейтральными. При их соприкосновении металл с более высокой плотностью электронного газа, теряя электроны, заряжается положительно, а металл с менее высокой плотностью электронного газа, приобретая электроны, – отрицательно. В результате между проводниками возникает разность потенциалов. Эта разность потенциалов противодействует переходу электронов из металла с более высокой плотностью электронного газа в металл с меньшей его плотностью. Процесс идет до достижения подвижного равновесия, при котором количество электронов, переходящих в обе стороны через поверхность соприкосновения металлов, становится одинаковым.

Для каждых двух металлов при одной и той же температуре внутренняя КРП имеет наибольшую величину при подвижном равновесии. Внутренняя КРП зависит от температуры и возрастает при нагревании соприкасающихся металлов.

По порядку величины ; при комнатных температурах  и .

Разность потенциалов между концами цепи, состоящей из последовательно соединенных металлических проводников, находящихся при одинаковой температуре, не зависит от химического состава промежуточных проводников – она равна КРП, возникающей при непосредственном соединении крайних проводников.

Если составить замкнутую цепь из разных металлов, имеющих одну и ту же температуру, и присоединить к ней чувствительный гальванометр, то стрелка не отклонится. Это означает, что КРП в случае одинаковой температуры соприкасающихся металлов не создает электродвижущей силы.

Граница соприкосновения двух полупроводников с различными, n – и p- типами проводимости называется электронно-дырочным переходом (p- n–переход). Двойной слой p-n–перехода образуется в результате перемещения электронов из n- в p– полупроводник, а положительных дырок - в противоположном направлении.

Толщина d p-n перехода составляет 10^-4 – 10^{-5 см. Контактное электрическое поле двойного слоя с контактной разностью потенциалов в несколько десятых долей вольта препятствует тепловому движению носителей тока (электронов и дырок), т.е обладает повышенным сопротивлением.}

Термоэлектрические явления в металлах. При замыкании противоположных концов двух проводников из различных металлов в местах контакта возникает равная по величине, но противоположно направленная разность потенциалов, что исключает появление тока в цепи. Ток в замкнутой электрической цепи, образованной двумя различными металлическими проводниками, может возникнуть, если будут различны температуры спаев (рис.2).

 

 

Рис. 2. Возникновение тока в замкнутой цепи, образованной двумя различными

металлическими проводниками, при разнице температуры спаев (Т_а > T_в).

 

В этом случае возникает термоэлектродвижущая сила (термо–ЭДС)   e и термоток I. Величина термо – ЭДС определяется по формуле:

 

,

где  - величина, характеризующая свойства контакта двух металлов,             k – постоянная Больцмана;

       е – заряд электрона;

       n₁ и n₂ – концентрации электронов проводимости в металлах.

Направление тока на рис.2 соответствует случаю, когда n₁ > n₂. Сила тока прямо пропорциональна термо–ЭДС и может служить мерой разности температур спаев.

Термоэлектрические явления обратимы. Если пропустить ток от постороннего источника в направлении, обратном направлению термотока (рис. 3, а, б),

 

 

Рис.3 Термоэлектрические явления в замкнутой цепи, образованной двумя различными

металлическими проводниками:

а – возникновение термотока при нагревании спая;

б – повышение температуры спая при пропускании тока в направлении,

противоположном направлению термотока;

в – понижение температуры спая при пропускании тока в направлении термотока.

 

то в спае выделится некоторое добавочное к обычному (обусловленному сопротивлением проводника) количество теплоты, вследствие чего температура спая Т_а будет несколько выше, чем температура Т_б противоположных концов проводников (рис 3б). Если, наоборот, через спай пропустить ток в направлении термотока (рис 3в), то в спае будет поглощаться некоторое количество теплоты и температура спая Т_а станет ниже температуры Т_б концов проводников.

Данное явление было открыто Пельтье. Оно связано с тем, что электрическое поле, образующееся в спае КРП, в первом случае ускоряет, во втором – тормозит движения проходящих через спай электронов. Повышение скорости электронов равносильно увеличению тока и вызывает дополнительное нагревание проводника. Снижение скорости электронов равносильно уменьшению тока и ведет к снижению температуры спая.

 

Термоэлектрические явления в полупроводниках. При нагревании полупроводника сопротивление движению зарядов в нем, как и у металлических проводников, несколько повышается. В то же время электропроводность его в значительно большей степени увеличивается за счет роста количества носителей зарядов, поэтому в целом сопротивление полупроводника с повышением температуры в значительной степени уменьшается.

Если нагревать один конец стержня из полупроводника (рис.4),

 

Рис. 4. Возникновение разности потенциалов на концах полупроводника

при нагревании одного из его концов.

 

то концентрация и кинетическая энергия основных носителей зарядов в нем будут увеличиваться, а носители зарядов - перемещаться от нагретого к холодному концу стержня. В результате на его холодном конце образуется их избыток, а на горячем - недостаток.

Между зарядами на концах стержня возникает разность потенциалов и образуется электрическое поле, которое будет препятствовать дальнейшему перемещению носителей зарядов. В результате наступает динамическое равновесие. Для n–полупроводника диффузия электронов ведет к образованию отрицательного потенциала на холодном конце и положительного – на нагретом, а для p–полупроводника диффузия дырок ведет к образованию на холодном конце положительного потенциала и на нагретом - отрицательного.

Разность потенциалов, образующаяся между холодным и нагретым концами полупроводника, прямо пропорциональна разности температур горячего Т_а и холодного Т_б его концов:

 

,

 

где a - коэффициент, зависящий от природы полупроводника. Эта разность потенциалов называется термо–ЭДС полупроводника.

Если два полупроводника, один n – и другой p – типа, спаять концами и нагревать место спая, то электродвижущие силы e_tn e_tp, возникающие в каждом из проводников, будут складываться и дадут общую термоэлектродвижущую силу

 

.

 

Явление Пельтье имеет место также в спае двух полупроводников с электронной и дырочной проводимостью и может быть использовано для устройства как нагревателей, так и охладителей. Если ток от постороннего источника проходит через спай в направлении, обратном направлению термотока (рис. 5а), то дырки и электроны, образующие ток в соответствующих полупроводниках, двигаются навстречу и в контактном спае рекомбинируются.

 

 

Рис. 5. Явление Пельтье в спае двух полупроводников.

 

 При этом их потенциальная энергия уменьшается и частично переходит в кинетическую энергию теплового движения – спай нагревается. Если ток от постороннего источника проходит в направлении термотока (рис. 5б), то электроны и дырки двигаются в направлении от контактного спая, в котором образуются пары электрон – дырка. На это затрачивается энергия, которая отнимается от атомов в контактном спае, и спай охлаждается.

Термопары и термисторы. Термопарой называется устройство, состоящее из двух различных металлов или двух полупроводников с разной электропроводимостью, приближенных друг к другу на межмолекулярные расстояния путем сварки или спайки. Основным применением термопары является измерение температуры. Для этого спай термопары приводится в соприкосновение со средой, температура которой измеряется. Свободные концы термопары подключаются к достаточно чувствительному измерительному прибору. Отклонение стрелки прибора при этом прямо пропорционально разности температур нагретого и холодного концов термопары. Величина термо–ЭДС зависит от того, из каких элементов состоит термопара. Зависимость термо–ЭДС от температуры для используемой термопары определяется по формуле

,

где k – постоянная термопары, величина которой зависит от КРП.

Градуировкой термопары называется установление графической зависимости между величиной термо–ЭДС и разностью температуры спаев (рис. 6).

 

 

Рис. 6. График зависимости величины термо-ЭДС от разности температур спаев.

 

Величина tg a определяет постоянную термопары: tg a = k.

Электродвижущие силы, получаемые при помощи полупроводников термопар, значительно выше, чем ЭДС от металлических термопар, и имеют величину порядка 1 мВ на 1 ^оС разности температур нагретого и холодного спая.

Полупроводник, в котором изменение температуры используется для измерения температуры, называется термистором и широко применяется в качестве электротермометра. Термисторы изготавливают из различных веществ: щелочноземельных металлов, закиси и окиси железа, двуокиси титана и т. п. Термистор может быть изготовлен в форме шарика или пластинки небольших размеров порядка долей миллиметра.

Электротермометр имеет большое преимущество перед ртутным термометром. Он значительно чувствительнее, измерение температуры происходит гораздо быстрее, рабочая поверхность и теплоемкость его весьма малы, что позволяет измерять температуру на поверхности тела и даже в глубине тканей. В этом случае термистор заделывается в кончик иглы, которую вкалывают вглубь ткани.

Практическая часть работы

Схема экспериментальной установки:

 

 

Температура воды в одном стакане поддерживается постоянной (t₁ = const). В другом стакане вода подогревается. В результате создающейся разности температур первого и второго спаев в цепи возникает разность потенциалов – термо–ЭДС.