Пусть пучок естественного света проходит через два поляризатора, плоскости пропускания которых расположены под некоторым углом друг к другу. Представим пучок естественного света в виде двух пучков (рис. 3.4). Пусть в первом колебания светового вектора параллельны плоскости пропускания поляризатора П–П, и этот луч пройдет в идеальном случае без ослабления. Во втором пучке световые векторы перпендикулярны плоскости пропускания, и он полностью гасится. Таким образом, вышедший из поляризатора луч является плоско поляризованным, а его интенсивность равна половине интенсивности падающего на поляризатор естественного света: 
.
Пусть далее пучок поляризованного света падает на второй поляризатор, который называют анализатором. Через него пройдет только та составляющая, в которой световой вектор параллелен плоскости пропускания: Е ан = Е пол cos a. Известно, что интенсивность света пропорциональна квадрату светового вектора. Поэтому
I ан = I пол cos 2 a. 3.2
 |
Это закон Малюса: интенсивность поляризованного света, прошедшего анализатор пропорциональна квадрату косинуса угла между плоскостью колебаний светового вектора в падающем поляризованном свете и плоскостью пропускания анализатора.
Если на анализатор падает плоско поляризованный свет, то при
|
|
Степень поляризации света
Степень поляризации является характеристикой пучка света и равна отношению интенсивности компоненты, в которой свет поляризован полностью, к общей интенсивности света: 
. Пусть при повороте плоскости пропускания анализатора интенсивность достигла максимального значения. Она равна сумме интенсивности поляризованной компоненты и половине интенсивности естественной компоненты: 
. А если достигла минимального значения, то проходит только половина естественной компоненты: 
. Как видно, разность максимальной и минимальной интенсивностей оказывается равна интенсивности поляризованной компоненты, а их сумма дает общую интенсивность. Подставив в формулу определения степени поляризации, получим
. (5)
