Собственная проводимость имеется у п-ков, не содержащих примесей. Из зонной теории известно, что п-к характеризуется не очень широкой запрещенной зоной.
а) Собств. беспримесный п-к при Т=0 К.
б) Примесный п-к с донорной примесью.
в) Электронный п-к с донорной примесью.
г) Дырочный п-к с акцепторной примесью.
Если ширина запрещенной зоны велика, то электропроводность отсутствует, т.к. не существует ближайших свободных уровней. Если ширина запрещенной зоны невелика, имеется возможность теплового возбуждения электронов и переход в свободную зону. Эти электроны могут участвовать в электропроводности. Проводимость увеличивается с увеличением т-ры. В заполненной зоне, откуда ушли электроны, остаются дырки (свободные уровни), на которые могут переходить близлежащие электроны. В собственном п-ке имеются дырки и электроны. Уд. проводимость 
где е – заряд электрона, n0i, p0i – концентрации электронов и дырок соответственно (они равны между собой), un, up – подвижности электронов. Наличие примесей приводит к появлению в запретной зоне локальных уровней в близости к краям зоны проводимости или валентной зоны.
Примеси, поставляющие в зону проводимости электроны, называются донорами, а полуп-ки с такими примесями – полуп-ками n -типа. Донор примеси обычно располагается в запрещенной зоне, где создает локальные уровни близко к зоне проводимости (в). Другие примеси могут внести незаполненные уровни, располагающиеся вблизи валентной зоны (г). Примеси, захватывающие электроны из валентной зоны, называются акцепторами. Полуп-к с такими примесями наз-ся полуп-ком p -типа. Таким образом, проводимость, обусловленную примесными атомами, нарушающими структуру решетки, называют примесной проводимостью.
Различные дефекты решетки: избыток одного из компонентов в-ва, смещение узлов решетки могут вызвать те же следствия, что и наличие примесных атомов. Следовательно, можно сделать вывод: существует 3 процесса проводимости в полуп-ках:
1). Собств.проводимость (одинаковое число электронов и дырок). Электроны переходят из заполненной зоны в зону проводимости.
2). Электронная проводимость (проводимость n -типа). Возникает, когда имеются электронные переходы в зоны проводимости, расположенных вблизи края уровня доноров.
3). Дырочная проводимость (проводимость p -типа). Образуются лишь свободные дырки путем электронных переходов из заполненной зоны на близко расположенные акцепторные уровни.
Те носители заряда, концентрация которых в данном полуп-ке больше, называются основными, а которых меньше, называются неосновными.
Зависимость электропроводности от т-ры.
Изменение электропроводности полуп-ка с т-рой обусловлено изменением концентрации носителей заряда с т-рой. В области низких т-р участок а-б. На этом участке концентрация обусловлена примесями. Точка б – это точка истощения электронных ресурсов примесных атомов. Участок б-в – примеси истощены, а электроны еще не переходят через запрещенную зону (область истощения примесей). Участок в-г – увеличение т-ры приводит к росту концентрации носителей вследствие перехода электронов через запрещенную зону. Наклон этого участка характеризует ширину запрещенной зоны.
Зависимость электропроводности полуп-ка от т-ры обусловлена в основном изменением концентрации носителей заряда, подвижность же определяет поведение электропроводности в области т-р, где произошло истощение примесей.
Основные параметры полуп-ков.
1). Уд. электропроводность 
. Теория электропроводности полуп-ков показывает, что для монокристаллов типа германия и кремния 
, где W – энергия активации, k – постоянная Больцмана.
2). Уд. сопротивление. Т.к. 
, то 
.
3). Температурный коэффициент линейного сопротивления 
ТК у полуп-ков непостоянен: с увеличением т-ры уменьшается и находится в прямой зависимости от энергии активации.
