В квантовых структурах используется внутренняя энергия микрочастиц, электроны в этих ч-цах – связанные. Эта внутр. энергия может принимать только дискретные значения – уровни энергии. Энергетический спектр:
Основа системы – электронные уровни (ЭУ), отстоящие друг от друга на? эВ. Между ЭУ располагаются колебательные уровни (КУ) на расстоянии друг от друга 1 эВ. Между КУ – Вращательные уровни (ВУ) – 0,001 эВ.
ЭУровню соответствует энергия взаимодействия электрона с ядрами, КУ – движение отдельных составляющих частей микрочастиц, ВУ – движение частицы в целом.
Уровень, соответствующий наименьшей допустимой энергии микрочастицы – основной, остальные – возбужденные.
Квантовый переход с уровня на уровень – это скачкообразное изменение внутренней энергии при переходе с более высокого уровня Е2 на более низкий Е1.
- выделяемая энергия при переходе с Е1 на Е2 (поглощаемая с Е2 на Е1)
Квантовые переходы бывают – излучательные и безызлучательные.
Излучательные – это переходы с излучением или поглощением квантов электромагнитного поля (фотонов). Возможность квантовых излучательных переходов между уровнями с заданными характеристиками определяется правилами отбора. Квантовые переходы, удовлетворяющие правилам отбора – разрешенные, иначе – запрещенные.
Если излучательные переходы с возб.уровня на низкий уровень запрещены правилами отбора, то такой уровень может существовать длительное время (1мс) – это метастабильный уровень. Длительность на возб.разреш.уровнях – 10 нс.
Безызлучательные – это переходы, при которых 
может отдаваться или отбираться без участия электромагнитного поля, без взаимодействия с другой микрочастицой, без увеличения или уменьшения кинетич.энергии второй микрочастицы.
Основные виды квантовых переходов:
1) спонтанные
2) вынужденные
3) релаксационные
1)Спонтанные – это переходы из верхнего энерг.сост-я в нижнее, переходы происходят вне зависимости от внешних воздействий. Электромагнитное поле спонтанного излучения характеризуется:
- частотой перехода (центральная частота излучения)
- спектральной плотностью излучения
- мощностью излучения
(11.1)
Населенность уровня N – число частиц в единице объема с данной энергией.
Среднее время жизни частицы на уровень 
- это время, за которое при отсутствии внешнего возбуждения, населенность уровня N падает в е раз.
Спонтанные переходы оцениваются вероятностью перехода в ед.времени А21 (коэффициент ЭЙнштейна)
Если населенность N2 практически постоянна, то число переходов n21 в единицу времени с уровня Е2 на Е1 составит:
(11.2)
При таком переходе выделяется энергия, следовательно мощность излучения Р21:
(11.3)
Где А21 и связаны:
(11.4)
Рассмотрим систему: вероятность спонтанного перехода с уровня j на уровень i:
(11.5)
отсюда 
(11.6) 
= от 1 до 100 нс
уровни, для которых вероятность спонтанных переходов очень мала – метастабильные. Спектр спонтанного излучения – некогерентный.
2) Вынужденные(индуцированные) – это излучательные квантовые переходы частиц под действием внешнего электромагнитного поля, частота которого совпадает с частотой перехода. При этом возможны переходы: с Е2 на Е1, с Е1 на Е2.
Вынужд.излучения имеют такую же частоту и фазу, направление распространения и поляризацию, как и вынуждающие излучения, значит, вынужденные излучения повышают энергию электромагнитного поля с частотой 
и служат предпосылкой квантовых генераторов.
При каждом вынужденном излучении снизу вверх затрачивается энергия Е=h , которая имеет вероятностный характер. Вероятностные коэффициенты: W21 – сверху вниз, W12- снизу вверх в 1 секунду.
(11.7)
где В12 и В21 – коэффициенты Эйнштейна для вынужденных переходов
- объемная плотность энергии внешнего поля (плотность излучения)
W12 и W21 имеют смысл вероятности вынужденных переходов в 1 секунду при единичной плотности энергии внешнего поля ( =1)
Число вынужденных переходов сверху вниз и излучением энергии в единицу времени n21:
(11.8)
Аналогично
(11.9)
при =1, В21=В12=В
3) релаксационные – квантовые переходы, способствующие состоянию термодинамического равновесия
релаксация – переход системы в состояние термодинамического равновесия.
При неупругих столкновениях часть Wкин одной частицы может перейти во внутреннюю энергию другой частицы – это неупругие столкновения I рода.
неупругие столкновения II рода – когда внутренняя энергия одной частицы переходит в Wкин др.частицы.
В состоянии термодинамического равновесия, температура и внутр.энергия остаются неизменными
(11.10)
где Nm и Nn – населенности энергетических уровней Em и En.
Если нарушить равновесие путем резкого увеличения температуры до величины Т2, то при новой температуре, средняя Wкин всех частиц возрастет, а внутр.энергия некоторое время будет неизменной. В рез-те неупр.столкновений происходит возрастание внутр.энергии, и будут уже новые распределения частиц по энергиям для новой Т2 (та же формула 11.10)
постоянная времени в состоянии термодин.равновесия равна релаксации.
Переход Wкин одной частицы во внутр.энергию другой частицы при неупругих столкновениях – это пример релаксационных переходов. Эти переходы носят статистический характер, а значит характеризуются вероятностями: R12 и R21.
релаксационные переходы в основном – безызлучательные. В состоянии термодин.равновесия, населенность уровней не меняется во времени, следовательно:
n12(без.) = n21(без.), где n – число переходов с уровня на уровень
(11.11)
учитываем (11.10)
(11.12)
значит, вероятность безызлучательных переходов сверху вниз больше, чем сверху вниз.
Ширина спектральной линии.
Если частицы располагаются плотнее друг к другу, то их энерг.уровни расщепляются.
(11.13)
где 
и 
- неопределенности энергии возбужденного состояния и времени нахождения в возбужденном состоянии.
Определим частоту излучения при переходе с Е2 на Е1:
рассмотрим неопределенность частоты перехода между размытыми уровнями:
рассмотрим график спектральной линии (зависимость интенсивности излучения от частоты)
ширина контура спектральной линии 
- это разность частот, на которых интенсивность равна половине максимального значения. Частота квантового перехода 
- это максимум спектральной линии.
естественная ширина спектральной линии – это ширина, определяемая только временем жизни частиц по спонтанному излучению (она минимальна)
реальная спектральная линия имеет ширину, большую естественной, т.к. есть наличие неупругих столкновений, при которых совершаются дополнительные переходы через уровни. эти доп.переходы уменьшают время жизни, что ведет к усилению размытости энергетического уровня 
и расширению спектра излучения.
Принципы усиления электромагнитного поля в квантовых системах
Т.к. вынужденное излучение возбужденных частиц при переходах с Е2 на Е1 когерентно с вынуждающим, то появляется возможность усиления энергии. рассмотрим обмен энергии между полем и веществом: пусть вещество имеет 2 энергетических уровня с населенностями N1 и N2.
при объемной плотности энергии 
, число переходов с единицы времени в единицы объема:
(11.14)
выделение энергии при переходе 
(11.15)
(11.16)
(11.17)
с учетом 15 и 17, изменение электромагнитной энергии:
(11.18)
эта мощность называется мощностью взаимодействия. если Р>0, то в системе происходит усиление эл-маг.поля, и наоборот.
(11.19)
т.к N2>N1 – это инверсное соотношение по отношению к состоянию термодин.равновесия, значит это – состояние с инверсной населенностью уровней, значит в состоянии с инверсией возможно усиление эл.-маг.поля
температура перехода по закону Больцмана:
(11.20)
значит, в состоянии с инверсией населенностей уровней Tn<0
Активная среда – это среда, в которой имеется инверсия населенностей уровней.
для того, чтобы вещество усиливало распространяющуюся в нем волну, его необходимо привести в возб.состояние, в котором хотя бы для двух уровней, населенность верхнего оказалась меньшей. Переход в такое возб.состояние осуществляется под действием внешнего мощного излучения – накачки.
Порог инверсии – наименьший уровень энергии накачки, при котором выполняется инверсия.
Рассмотрим систему накачки по трехуровневой системе:
В энергетическом спектре атомов кристалла рубина наряду с уровнями Е1 и Е2 (возб.метастаб.состояние), имеется широкая полоса поглощения Е3, выполняющая роль третьего уровня. Под действием оптической накачки, атомы рубина переходят из сост-я Е1 в сост-е Е3 до насыщения, когда населенности этих станут одинаковыми (N3=N1).
Через короткое время, атомы безызлучательно переходят в состояние Е2.
жизни атомов в сост-ии Е2 >> чем в сост-ии Е3 (
с).
При частом переходе атомов из основного состояния в состояние Е3, плотность числа частиц в сост-ии Е2 окажется больше чем в Е1, и при дальнейшем переходе с Е2 на Е1 происходит лазерная генерация.
Четырехуровневая система:
между Е3 и Е1 существует промежуточный уровень Е2, который расположен настолько ниже основного, что его населенность незначительна. Лазерная генерация происходит при переходе с уровня Е3 на Е1.
Генерация электромагнитных волн осуществляется активной средой, помещенной в резонатор. В активной среде неизбежно происходят спонтанные переходы с верхнего уровня на нижний (излучение квантов). Если резонатор настроить на частоту этого излучения, то оно многократно отразится от стенок резонатора, успевая вызвать излучение еще нескольких частиц, которые, воздействуя на активную среду, вызывают новое индуцированное излучение.
значит, собственное спонтанное излучение усиливается за счет вынужденных переходов. Инверсную населенность можно создать несколькими способами:
1) Оптическая накачка – возбуждение атомов в-ва квантами света от мощного источника.
2) Эффекты сильного электрического поля – лавинное размножение или туннелирование. При переходе электронов с энергетических уровней вблизи потолка валентной зоны, на энергетические уровни вблизи дна зоны проводимости.
3) Электронное возбуждение – при бомбардировке вещества пучком быстрых электронов.
4) Инжекция носителей заряда при прямом включении p-n-перехода (инжекционные лазеры)
5) Химическая накачка – химические реакции в лазерном веществ
25. Физические основы эмиссионной электроники.
Эмиссия-испускание электронов или ионов твердыми телами, которые происходят на границе твердого тело и газа при воздействии на поверхность тела физических факторов:
1. Электрического поля
2. Светового излучения
3. Электронной или ионной бомбардировки
Вещество с поверхности которого происходит эмиссия – эмиттер, устройство – катод. Работа выхода(двойной слой и сила зеркального отображения). Авых – это работа по преодолению силы действующий на электрон со стороны двойного слоя плюс сила зеркального отображения. Двойной слой образуется вылетевшими электронами и положительными ионами. Электроны непрерывно вылетают за пределы узлов(граничного слоя узлов кристаллической решетки) и возвращаются обратно. Отсюда следует что образуется двойной слой: электронное облако(мешает вылету электронов), поверхность ионной решетки.
По Шоттки двойной слой можно рассматривать как конденсатор с расстоянием между обкладками (1-3)а а – размер постоянной кристаллической решетки. Двойной слой тормозит электроны путем воздействия электрического поля на электроны. 
; 
Из электростатики известно, что при удалении на расстояние х, много большее, чем а, на электрон действует кулоновская сила между удаляющимся электроном и наведённым в твёрдом теле зеркально расположенным положительным зарядом - сила зеркального отображения. Работа выхода металлов используемых в качестве эмиттеров равна 
-3 эВ. Для уменьшения работы выхода на поверхность металлической основы наносят вещество (пленку) с меньшей Авых.и электроны уходят в керн. На поверхности эмиттера положительные ионы вместе с электронами ушедшими в керн формируют внутренний электрический слой. Электрическое поле создаваемое электрическим слоем ускоряет электроны и уменьшает Авых в 2-3 раза. 
,b – поверхностная плотность зарядов. Такие катоды – высокоэмиссионные пленочные катоды. В зависимости от вида подводимой энергии различают эмиссии.
1. Термоэлектронная
2. Фотоэлектронная
3. Вторичная электронная
4. Автоэлектронная
Термоэлектронная эмиссия – явление испускания электронов нагретыми телами в среду. Осуществляется за счет нагрева вещества, при котором электроны получают дополнительную энергию для преодоления потенциального барьера Eэл.> Авых.. Основной характеристикой термоэлектронной эмиссии является – плотность тока насыщения. 
- формула Ричердсона-Дешмона. A0-const, r-коэффициент отражения эмитированных электронов от потенциального барьера на границе тело-вакуум. Плотность тока насыщения увеличивается при увеличении температуры и при одинаковой температуре эмиттеры с меньшей работой выхода сильнее эмитируют электроны. Для повышения плотности тока насыщения необходимо отсутствие поля пространственного заряда над эмиттером. Между эмиттером и коллектором создается электрическое поле, ускоряющий электроны к коллектору. Под действием ускоряющего поля потенциальный барьер уменьшается, отсюда уменьшается Авых на 
и приводит к увеличению 
. При создании эл.поля на поверхности п/п наблюдается не только понижение потенциального высоты потенциального барьера, но и проникновение поля вглубь п/п.Глубина проникновения поля зависит от концентрации свободных зарядов. Это приводит к значительно большему влиянию поля внутри п/п по сравнению с металлами. ТЭЭ используется в СВЧ приборах, газовых лазерах, газоразрядных приборах, рентгеновских трубках.
Фотоэлектронная эмиссия связана с поглощением фотонов электронами проводимости. ФЭЭ из п/п описывается процессами возбуждения электронов из валентной зоны либо с донорных или акцепторных уровней. ФЭЭ из твердых тел состоят из 3 стадии:
1. Оптическое возбуждение тела и появление фотоэлектронов, получивших доп. энергию в рез-те поглощения фотонов.
2. Перемещение электронов от поверхности при котором возможны рассеивание части энергии.
3. Выход фотоэлектронов через поверхностный потенциальный барьер.
При низкой плотности электромагнитного излучения падающего на поверхность, взаимодействие фотонов с электронами происходит как передача энергии фотона к одному электрону. При этом электрон из начального(занятого) состояния Ei переходит в свободное состояние Ei 
Eф= 
, Eф> Авых, величина Авых-определяет минимальную (пороговую) частоту кванта ниже которой ФЭЭ не наблюдается. 
-называется длинноволновой частотой(красная граница ФЭ). При неизменном световом потоке ток эмиссии зависит от спектрального состава излучения IФЭЭ пропорционален интенсивности светового потока. I=kФ. 
, Y- квантовый выход, ne-число эмитированных фотоэлектронов, NФ-число падающих на поверхность фотонов. Если электроны выходят в вакуум без рассеивания то закон сохранения энергии Ei+ =A+Eкин. Если за нулевой уровень отсчета энергии принять уровень верхнего заполненного уровня, то = A+Eкин.мах..-закон Энштейна для ФЭЭ. Согласно закону Энштейна максимальная Eкин эмитированных электронов не зависит от интенсивности светового потока и линейно возрастает с частотой света. При больших интенсивностях света наблюдается отступление от закона Энштейна. Это связано с вероятностью поглощения одним электроном нескольких фотонов. Eкин мах= -А, А= Авых. Нет красной границы ФЭ при Eкин мах 0. 
. Эмиссионные свойства фотокатодов характеризуются параметрами: Y- квантовый выход, Y=ne/nф. Для п/п квантовый выход описывается процессами рассеяния энергии электронов при движении к границе раздела, а также энергией фотонов. Спектральная чувствительность. 
, P-мощность падающего излучения. JT-плотность тока при рабочей температуре с необлучаемым светом катодом. Наибольший квантовый выход имеют материалы,в которых энергия электронного сродства меньше энергии запрещённой зоны.
Вторичная электронная эмиссия.
Это испускание вторичных электронов твердыми или жидкими телами при бомбардировке первичными электронами. ВЭЭ это совокупность нескольких процессов: упругое и не упругое рассеяние первичных электронов, возбуждение истиновторичных
электронов, их движение к поверхности и выход в вакуум вторичных электронов имеющих достаточную энергию и импульс. Вторичные электроны имеют непрерывный спектр. Энергетически спектр имеет три характерные области:
1. упруго оторванных электронов
2. не упруго оторванных электронов
3. истиновтроричных оторванных электронов
r-коэффициент упруго оторванных электронов. 
, 
- коэффициент истиновторичной ЭЭ, 
. Пики обусловлены потерями на возбуждение атома вещества. ОЖ эффект- рекомбинация с передачей энергии другим электронам и дыркам. 
= 
. 
-зависит от параметров пучка первичных электронов(En,Ep), угла падения, характеристики эмиттера, высоты потенциального барьера, Авых. для металла лежит в районе 1.
Автоэлектронная эмиссия(полевая, электростатическая, туннельная). Это испускание электронов твердыми или жидкими проводниками или п/п под действием внешнего электростатического поля высокой напряженности порядка-107В/м. При большом положительном относительно эмиттера потенциале дополнительного электрода происходит уменьшение энергетического барьера, в результате уменьшается Авых электронов и при некотором значении напряженности поля может возникнуть значительный Ja(ток эмиссии) за счет туннельного перехода электронов с катода в пространство. АЭЭ означает что выход электронов в свободное пространство за пределы твердого тела происходит самостоятельно. Электроны просачиваются за пределы барьера, приобретают энергию от эл. поля. Эмиттер-анод. Чем больше E тем круче с изменением расстояния изменяется потенциальная энергия электрона, тем уже потенциальный барьер, тем выше Ja. U(x)=-qEx
Особенности: высокие предельные плотности тока до 108-1010А/с2. Ja 
Применение: получение больших плотностей эмиссионного тока.
Электрический разряд в газе. Упругие и не упругие взаимодействия, эффективное сечение. Несамостоятельный и самостоятельный газовый разряд. Стационарный газовый разряд: тихий тлеющий, дуговой. Нестационарные газовые разряды.
Электрический газ разряда называется совокупность физических процессов связанных с прохождением электрического тока через газовую среду.
Газ хороший диэлектрик.
При больших напряженностях внешнего поля проводимость газа резко растет, за счет повышения концентрации заряженных частиц.
Заряды могут появляться:
1.В результате электронных актов взаимодействия частиц приводящих к возбуждению и ионизации атомов.
2.За счет эммисии электродов и стенок сосуда, в которых происходит разряд. Все взаимодействия между частицами в газовой среде делятся на упругие и неупругие: При упругих суммарная кинетическая энергия взаимодействия частиц остается постоянна. Упругие взаимодействия переводят напряжение движения в беспорядочное. Средняя кинетическая энергия характеризует их температуру, которая для каждого сорта частиц существенно отличается от окружающей температуры. W=3/2k Упругие столкновения приводят к установлению собственной температуры для каждого сорта частиц.
В среде три вида упругого взаимодействия:
1.электрон- электронные
2.атом – атомные, ион – атомные, атом – ионные
3.электрон – атомные, электрон – ионные
При неупругих взаимодействиях происходит суммарная кенетическая энергия которая обусловлена внутренней энергией частиц. Если суммарная кинетическая энергия частиц падает то внутренняя энергия одной или нескольких частиц ростет. Неупругое взаимодействие первого рода. Если суммарная кинетическая энергия растет то внутренняя энергия частиц падает - неупругое столкновение второго рода.
Взаимодействия первого рода:
1.Возбуждение атомов электронным ударом e*+A=e+A*
е*- быстрый электрон, А* - возбужденный атом
2.Ступенчатое электронное возбуждение е*+А*=е+А**
А** - атом перешедший в более возбужденное состояние по сравнению с А*
3.Ионизация е*+А=2е+А(в степени +)
К неупругим столкновениям второго рода относятся взаимодействия электронов с возбужденными атомами. е+А*=е*+А
В газовой среде взаимодействие частиц характеризуется эффективным сечением взаимодействия. Поток частиц с концентрацией равной n, проходят через поток газа единиц сечения, в результате акта взаимодействия приводит к рассеиванию частиц их концентрация на пути dx уменьшается на величину dn. dn=-σn(x)N₀dx. σ – эффективное сечение взаимодействия. «-» понижение концентрации.
Газ, различия которого могут существовать лишь в присутствии вызывавшего и поддерживающае его внешний ионизатор называют несамостоятельным. Для поддерживания несамостоятельного газового разряда требуется эммисия из катода или образование заряженных частиц в разрядном промежутке под действием внешнего фактического напряжения облучения.
Если газовый разряд продолжается после прекращения ионизации, то он называется самостоятельным. При самостоятельном газовом разряде генерация и движение зарядов разрядов промежутков осуществляется только за счет действия электрического поля между анодом и катодом.
Стационарные характеристики: которые не зависят от времени называются тихими.
Поле пространственного заряда становится существенным в режиме нормально тлеющего заряда. При этом в разрядном промежутке возникает область квазинейтральности. Которое с увеличением тока занимает весь разрядный промежуток.
Дальнейший рост тока приводит к переходу тлеющего разряда, к дуговому разряду который характеризуется. 1) Низким напряжением в близи катода (10-30 В)2) Высокой плотностью тока на катоде равной 102 -108.
Не стационарный газовый разряд. Нестационарная характеристика меняется во времени, в виду того что ток протекает только в коротком промежутке когда в разряде не успевают установить равновесные процессы.
Коронный искровой. Они возникают в сильных неоднородных полях при высоком давление газа.
Коронный разряд самостоятельный разряд при высоком давлении, возник в резком неоднородном электрическом поле. Катодные поля формируются у электродов, с достаточно большой крутизной. При коронном разряде один или оба электрода окружены характерным сечением.
Искровой разряд нестационарного газового разряда при высоком напряжении и давлении порядка атом. Развитие искрового разряда связанно с образованием стримеров(узких высокоомных проводимости каналов, с большой степенью ионизации)
27. Плазма - это частично или полностью ионизированный газ, в котором плотности отрицательных и положительных зарядов равны. Выполняется условие квазинейтральности 
, где 
- плотность зарядов. Степень ионизации равна количеству ионизированных атомов и молекул к общему количеству тяжелых частиц. 
При малой степени ионизации существует слабоионизированная или низкотемпературная плазма(Т=103-105К) Концентрация заряженных частиц не более чем 1021м -3 средняя энергия заряженных частиц меньше энергии ионизированных атомов. Существует и сильноионизированная или высокотемпературная плазма.Т=105-108 К степень ионизации приблизительно равна единице (
), которая полностью состоит из электронов и ионов. В слабоионизированной плазме основную роль играют столкновения заряженных частиц с нейтральными атомами а в сильноионизированных –между заряженными.
Не всякое количество противоположно заряженных частиц образует плазму. При малых концентрациях заряженных частиц их взаимное влияние незначительное и можно считать что они движутся независимо. Плазма не может быть создана малым числом заряженных частиц. Лишь при достаточной концентрации электронов и ионов, обеспечивающих появление при нарушении равновесия зарядов сильных электрический полей, которые перераспределяют частицы в пространстве и выравнивают концентрации зарядов противоположных знаков, ионизированный газ можно считать плазмой.
Критерием наличия квазинейтральной плазмы, а не системы отдельных невзаимодействующих частиц является такая концентрация заряженных частиц при которой линейные размеры области занимаемого газом много больше дебаевского радиуса экранирования (
). Внутри области с размерами 
напряженность электрического поля слишком мала чтобы приводить к выравниванию концентрации зарядов с противоположными знаками. В отличии от остального объёма условие квазинейтральности не соблюдается. -важнейший параметр плазмы. Зависит от концентрации заряженных частиц.
,где r-расстояние от заряда
В плазме любая частица j (электон ион….) окружена преимущественно частицами, имеющими противоположный заряд, соответственно потенциал убывает сильнее по экспоненте по сравнению с вакуумом и на расстоянии действие заряда компенсируется за счет перераспределения зарядов.
- Дебаевский радиус экранирования определяет расстояние, на котором кулоновское поле любого заряда экранируется окружающим его зарядом противоположных знаков. На такое же расстояние проникает в плазму внешнее электростатическое поле, напряженность которого спадает по следующему закону. 
, где Е0-напряженность у границы плазмы, х - расстояние от границы вглубь плазмы.
Для плазмы состоящей только из электрона или одноименных ионов определяется по след.формуле: 
В общем случае плазму можно рассматривать как смесь различных газов(электонного, ионного, фотонного, а также газа нейтральных атомов и молекул) Для каждого газа вводится своя температура: 
если плазма в состоянии термодиномического равновесия то 
T(x,y,z)=const. При таких условиях плазма изотермическая. В реальных условиях когда плазма подвергается внешним воздействиям, Т становится функцией координаты. Если в каждой точке пространства температуры равны то называется квазиизотермической плазмой. Энергия внешнего источника сообщается одной из компонент а он в свою очередь не успевает их передать в процессе столкновений. Из закона сохранения импульса и энергии следует что при упругом столкновении частиц с различными массами и энергиями (разница на порядки) частицы не обмениваются энергиями. В неизотермической плазме каждый сорт частиц имеет свою температуру Т. Температуры отличаются в 10 раз. Определим для неизотермической плазмы
j-cорт. Сумма по каждому сорту.
Для плазмы характерны свойства обусловленные большим числом степеней свободы. В нем распространяются различные виды волн. Существуют две ветви колебаний-высокочастотный и низкочастотный подобно оптической и акустической кристаллической решетки. Обе ветви соответствуют продольным колебаниям. Наиболее характерным видом колебаний в плазме является колебания электронов относительно неподвижных ионов, которые на фоне быстрых электронов можно считать неподвижными. Их угловая частота - плазменная частота а сами волны азываются Ленгмюровскими волнами
(Ленгмюровские волны — продольные колебания плазмы с плазменной частотой 
(e — заряд электрона, m — масса электрона, n — концентрация зарядов)).
Другими видами колебаний возникающих в процессе ионизации и деионизации в слабоионизированной плазме являются ионизированные волны-страты. Страты представляют собой движущиеся области ускоренной ионизацией связанной с волнами электрического поля. Образование страт обусловлено ступенчатой ионизацией метастабильных атомов.
Низкотемпературная плазма используется в газоразрядных приборах плазменных ускорителях……
Высокотемпературные при управляемых термоядерных реакциях
Важнейшие свойства плазмы.
1.Специфическое, коллективное взаимодействие частиц осуществляется через усредненные электромагнитные поля которые создают сами частицы.
2.Благодаря коллективному взаимодействию плазма ведет себя как упругая среда в которой распространяются различные виды колебаний.
3.Сильное взаимодействие плазмы(с высокой электропроводностью) связано с внешним электромагнитным полем, которые формируют в ней электрические заряды и токи.
4.Удельная электропроводность полностью ионизированной плазмы не зависит от плотности и увеличивается с увеличением температуры.
