Термодинамика
Первое начало термодинамики. Правило знаков для теплоты и работы. Формула для вычисления работы идеального газа. Работа газа в изобарном и в изотермическом процессе.
(1)
Уравнение (1) выражает первое начало термодинамики: теплота, сообщаемая системе, расходуется на изменение ее внутренней энергии и на совершение ею работы против внешних сил. Выражение (1) в дифференциальной форме будет иметь вид
или в более корректной форме
(2)
где dU — бесконечно малое изменение (приращение) внутренней энергии системы, δA — элементарная работа, δQ — бесконечно малое количество теплоты. В этом выражении dU является полным дифференциалом, а δA и δQ таковыми не являются. В дальнейшем будем использовать запись первого начала термодинамики в форме (2).
Из формулы (1) мы видим, что в СИ количество теплоты выражается в тех же единицах, что работа и энергия, т. е. в джоулях (Дж).
Если система периодически возвращается в первоначальное состояние, то изменение ее внутренней энергии равно нулю: ΔU=0. Тогда, согласно первому началу термодинамики,
т. е. вечный двигатель первого рода — периодически действующий двигатель, совершающий бoльшую работу, чем сообщенная ему извне энергия, — невозможен (одна из формулировок первого начала термодинамики).
Правило знаков: 
если тепло передаётся от окружающей среды данной системе, 
и 
если система производит работу над окружающими телами, при этом 
. Учитывая правило знаков, первое начало термодинамики можно записать в виде:
 ,
|
– изменение внутренней энергии тела равно разности сообщаемой телу теплоты и произведённой телом работы.
Работа, совершаемая при изменении объема газа 
, 
.
Работа при изобарическом процессе
, но р = const, поэтому 
Работа при изотермическом процессе
В этом случае 
, поэтому 
.
Первое начало термодинамики. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам в идеальном газе.
1. Изохорический процесс (V = const). Работа в этом процессе равна нулю. Процесс сводится к теплообмену системы с окружающей средой. Первый закон термодинамики при этом условии принимает вид:
| Q = Δ U. | (4.18) |
количество теплоты, полученное системой, если она представляет собой один моль идеального газа, равно
 .
| (4.26) |
Поскольку CV > 0 для всех веществ, то знаки Q и Δ Т совпадают. При Q > 0 (энергия подводится к системе) температура системы повышается, т.е. Δ Т > 0, при Q < 0 система охлаждается, т.е. Δ Т < 0.
Если в состав системы входит ν молей идеального газа, то равенство (4.26) представляется в виде:
 ,
| (4.27) |
где m – масса газа, μ – его молекулярная масса.
2. Изобарический процесс (Р = const). На основании определения теплоемкости количество теплоты Q, подведенное к системе в изобарном процессе, для одного моля идеального газа равно:
 .
| (4.28) |
Поскольку для любой системы CP > 0, то при Q > 0 (система получает энергию извне) Δ Т > 0 и Т 2 > T 1, система нагревается. При Q < 0 (система отдает энергию окружающей среде) Δ Т < 0, Т 2 < T 1, система охлаждается. Уравнение (4.28) для ν молей идеального газа записывается в виде:
 .
| (4.29) |
Найдем работу, которую совершает система в изобарическом процессе, переходя из состояния 1 в состояние 2. Начальное и конечное состояния системы описываются уравнениями
| PV 1 = RT 1, PV 2 = RT 2, | (4.28) |
из которых следует
 .
| (4.30) |
Обобщение равенства (4.30) для случая молей в системе приводит к результату:
 .
| (4.31) |
3. Изотермический процесс. При изотермическом процессе температура системы не изменяется (Δ Т = 0), а, следовательно, ее внутренняя энергия, являясь для идеального газа только функцией температуры, остается постоянной, то есть ее изменение Δ U = 0. Это значит, что сообщаемое системе количество теплоты идет на совершение работы.
 Рис. 4.9
|
Найдем работу расширения моля идеального газа в изотермическом процессе. Изотерма в координатах Р – V представляется гиперболой (рис. 4.9). Как уже было рассмотрено ранее, работу расширения газа от начального объема V 1 до V 2 можно найти, используя равенство:
 .
|
Давление моля идеального газа, как следует из уравнения состояния, равно
 .
|
и выражение для работы принимает вид:
 .
| (4.32) |
Очевидно, что чем меньшие интервалы изменения объема Δ Vi выбираются для вычисления работы, тем точнее будет получено ее значение. Предельный переход в соотношении (4.32) приводит к выражению:
 ,
| (4.33) |
где V 1 и V 2 – объемы, занимаемые системой соответственно в начальном и конечном состояниях. Обобщая формулу (4.33) на случай системы, содержащей ν молей газа, получаем равенство:
 .
| (4.34) |
Пользуясь уравнением изотермического процесса (PV = const), равенство (4.34) можно представить через другие параметры состояния системы:
 ,
| (4.35) |
где Р 1 и Р 2 – давление газа в начальном и конечном состояниях.
4. Адиабатический процесс. Адиабатический процесс – процесс, идущий без теплообмена с окружающей средой. Это значит, что система должна быть теплоизолирована, либо процесс должен протекать так быстро, что за время процесса не происходит теплообмена системы с окружающей средой. Условие адиабатичности процесса означает, что Q = 0.
Уравнение первого закона термодинамики для адиабатического процесса принимает вид:
 .
| (4.36) |
Из последнего соотношения следует, что А = – Δ U и для одного моля идеального газа равно
 .
| (4.37) |
Из (4.37) очевидно, что если адиабатически изолированная система подвергается сжатию (внешние силы совершают над системой работу, поэтому работа отрицательна), то Δ U > 0. Это означает, что адиабатическое сжатие идеального газа приводит к повышению его температуры. Напротив, адиабатическое расширение идеального газа (работа совершается самой системой, поэтому она положительна) может происходить только за счет уменьшения его внутренней энергии (Δ U < 0), поэтому температура газа при его адиабатическом расширении должна понижаться.
Все рассмотренные выше процессы могут быть представлены одним уравнением – уравнением политропического процесса. Политропический процесс – это процесс, идущий с постоянной теплоемкостью. Уравнение политропического процесса имеет вид
 ,
|
где 
– показатель политропы.
