Е) Электродвижущие силы при несинусоидальном поле

На рис. 3-21 представлена кривая поля (сплошная линия), созданного, например, вращающимися полюсами.

Рис. 3-21. Кривая поля и ее гармоники.

Ее можно разложить на гармоники, причем вследствие симметрии кривой относительно оси абсцисс и максимальной ординаты в разложении будут иметь место только синусоиды нечетного порядка, показанные на рис 3-21 пунктиром.

Все гармоники поля вращаются относительно статора с одной и той же частотой, равной частоте вращения полюсов. Полюсное деление первой или основной гармоники равно t, полюсное деление -й гармоники равно t/ν. Таким образом, ν-я гармоника поля имеет в ν раз больше полюсов, чем первая гармоника.

Электродвижущая сила, наведенная в фазе обмотки ν-й гармоникой поля, равна:

(3-23)

где

(3-24)

— частота v -й гармоники э.д.с., в ν раз большая, чем частота f ₁ первой гармоники э.д.с.;

(3-25)

— поток, соответствующий v- й гармонике поля;

(3-26)

— обмоточный коэффициент для v -й гармоники э.д.с.

Обмоточный коэффициент k ₀₁ для первой гармоники, очевидно, не отличается от k ₀, рассмотренного нами ранее; k _0ν для высших гармоник отличается от k ₀₁, так как сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка и э.д.с. катушек, составляющих катушечную группу, зависит от номера гармоники v.

Сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка, наведенных v -й гармоникой поля, равен v γ, где γ — сдвиг сторон витка в электрических градусах для первой гармоники поля; следовательно,

(3-27)

Коэффициент распределения для v- й гармоники рассчитывается по формуле

(3-28)

Значения k _уν и k _pv для гармоник э.д.с. приведены в табл. 3-1 и 3-2.

Таблица 3-1

у/τ	k у1	k у3	k у5	k у7
8/9	0,985	0,866	0,643	0,342
5/6	0,966	0,707	0,259	-0,259
4/5	0,951	-0,588		-0,588
7/9	0,940	0,500	-0,174	-0,766
2/3	0,866		-0,866	-0,866

Таблица 3-2

q	k р1	K р3	k р5	k р7
	0,966	0,707	0,259	-0,259
	0,960	0,667	0,217	-0,177
	0,958	0,654	0,205	-0,158
	0,957	0,646	0,200	-0,149
	0,955	0,641	0,194	-0,141
	0,955	0,640	0,194	-0,140

(Знаки перед значениями k _уν и k _pv учитываются при определении мгновенного значения результирующей э.д.с.)

Из табл. 3-1 следует, что путем выбора шага мы можем значительно уменьшить амплитуды высших гармоник в кривой фазной э.д.с.

Действующее значение фазной э.д.с.

. (3-29)

Так как в обычных случаях амплитуды высших гармоник сравнительно с амплитудой первой гармоники невелики, мы можем практически считать:

(3-30)

где f ₁ и k ₀₁ определяются для первой гармоники, а Ф (индекс «м» здесь и в последующем опускаем) — по первой гармонике кривой поля (или приближенно по действительной кривой поля).

Гармоники фазных э.д.с. трехфазной обмотки с номером, кратным трем, совпадают по фазе, прочие гармоники фазных э.д.с. (5, 7, 11, 13. 17,...) той же обмотки будут сдвинуты по фазе на 120°.

Следовательно, при соединении обмотки звездой в линейной э.д.с. все гармоники с номером, кратным трем, пропадают:

. (3-31)

При соединении обмотки треугольником мы также не будем иметь в линейном напряжении гармоник с номером, кратным трем, так как при таком соединении все эти гармоники по контуру, составленному из трех фаз об мотки, будут в любой момент времени направлены в одну и ту же сторону (фазы обмотки для гармоник с номером, кратным трем, могут рассматриваться как последовательно соединенные генераторы).

 

 

3-4. Намагничивающие силы обмоток