Поиск: Рекомендуем: Почему я выбрал профессую экономиста Почему одни успешнее, чем другие Периферийные устройства ЭВМ Нейроглия (или проще глия, глиальные клетки) Категории: Астрономия Биология География Другие языки Интернет Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Механика Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Транспорт Физика Философия Финансы Химия Экология Экономика Электроника	Главная О нас Популярное ТОП Новые страницы Случайная страница Контакты FAQ ЗАКАЗАТЬ РАБОТУ Скалярная форма в декартовых координатах Таблица 8.1 Дифференциальная форма уравнений Максвелла Раздел № вы ражения Векторная форма Скалярная форма в декартовых координатах	Физический смысл
1	2	3		4	5
08.0.0 Электромагнитная индукция. Уравнения Максвелла для электромагнитного поля	(8.65)	[ EB] =  -∂ B /∂ t		(∂ EZ/∂ y) - (∂ EY/∂ z) =         = - ∂ BX/∂ t; (∂ EX/∂ z) - (∂ EZ/∂ x) =         = - ∂ BY/∂ t; (∂ EY/∂ x) -(∂ EX/∂ y) =        = - ∂ BZ/∂ t	Вследствие наличия изменяющегося во t времени вектора B внешнего магнитного поля индукции, т.е. ∂B/∂ t ≠ 0, появляется вектор EB вихревогоэлектрического поля, ротор rotE =  [ EB] которого не равен нулю.
1	2	3		4	5
07.1.0. Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях	(7.20)	B   = 0		(∂ B X/∂ x) +    +(∂ B Y/∂ y)+          + (∂ B Z/∂ z) = 0	В природе нет магнитных зарядов, которые являлись бы источниками магнитного поля. Сумма приращений проекций вектора B магнитной индукции поля в вакууме на единицу длины по каждой из осей декартовой системы координат равна нулю, что является следствием непрерывности и замкнутости линий индукции магнитного поля.
08.0.0 Электромагнитная индукция. Уравнения Максвелла для электромагнитного поля	(8.78)	[H] =    j +      + (∂ D /∂ t)		(∂ H Z /∂y) - (∂ H Y /∂z)= = jx + (∂DX/∂t); (∂ H X /∂z) - (∂ H Z /∂x)= = jy + (∂DY/∂t); (∂HY/∂x) - (∂HX/∂y)= = jz + (∂DZ/∂t)	Вихревое магнитное поле с вектором H напряжённости  возникает при наличии вектора j плотности тока проводимости и наличия изменяющегося во   t времени электрического поля с вектором D электрического смещения, т.е при наличии в среде вектора jсм плотности тока смещения. Эти токи проводимости и смещения могут существовать в среде по отдельности, тогда полный ток будет состоять либо только из тока проводимости, либо только из тока смещения. При наличии в среде одновременно тока проводимости и смещения полный ток будет состоять из этих двух токов.
05.2.0 Электростатическое поле в диэлектрике.Электрическое поле заряженных проводников. Энергия электростатического поля	(5.88)	D = ρ		(∂ Dx/∂ x) + +(∂ Dy/∂ y)+          + (∂ Dz/∂ z) = ρ	Сумма приращений проекций вектора    D электрического смещения на единицу длины по каждой из осей декартовой системы координат равна объёмной   ρ плотности свободных зарядов, т.к. источниками вектора D электрического смещения служат свободные заряды.

                   Согласно табл. 8.1 в восемь скалярных уравнений Максвелла в дифференциальной форме входят двенадцать функций, если учесть, что каждый из четырёх векторов E, B, D и H имеет три проекции на оси декартовой системы координат. Чтобы осуществить расчёт электрических и магнитных полей нужно дополнить восемь скалярных уравнений Максвелла в дифференциальной форме следующими уравнениями:                                                                                                                                    а) следующей связи (5.87) из раздела 5.2 " Электростатическое поле в диэлектрике. Электрическое поле заряженных проводников. Энергия электростатического поля " вектора

D электрического смещения  с вектором E напряжённости электрического поля: D = ε₀ ε E, где

  ε - диэлектрическая проницаемость среды;                                                                                                       б) следующей связи (7.127) из раздела 7.2 "Магнитное поле в веществе" вектора B   магнитной индукции с вектором H напряжённостью  магнитного поля: B = μ₀ μ H, где μ - магнитная проницаемость среды;            

                   в) следующей связи (6.19) из раздела 6.0 "Электрический ток" вектора j токов проводимости в проводнике с вектором E напряжённости электрического поля в этом проводнике, что является выражением закона Ома в дифференциальной форме:    j = σ E, где σ - удельная электрическая проводимость проводника.                                                                                             

Таблица. 8.2 Интегральная форма уравнений Максвелла

Выраже

Ния

Уравнение

(8.64),

(8.65)

∫ E_B d l =

l

= -∫(∂ B /∂t)d S =

S                                      = - dФ _m /dt

Ф _m = ∫ B d S =

     (S)

= 0

(8.82)

(5.89)

Дата добавления: 2018-10-14; Мы поможем в написании ваших работ!; просмотров: 355 | Нарушение авторских прав

Лучшие изречения:

Лаской почти всегда добьешься больше, чем грубой силой. © Неизвестно
==> читать все изречения...

2515 - | 2395 -