4.1.1.1. Источники ЭДС Е1 и Е2 и включенные последовательно с ними сопротивления R1 и R2 заменяются источниками тока J1 и J2 c параллельно включенными сопротивлениями R1, R2.
J1 = Е1/ R1 (4.1.1)
J2 = Е2/ R2 (4.1.2)
Эквивалентная схема дана на рис. 4.
Рис. 4. Эквивалентная схема после замены источников ЭДС на источники тока.
4.1.1.2. Т.к. источники тока J1 и J2 включены параллельно, их можно заменить одним - Jэкв.; параллельно включенные сопротивления R1 и R2 - сопротивлением Rэкв.
Jэкв. = J1 + J2 (4.1.3)
1/Rэкв. = 1/R1 + 1/R2 ( 4.1.4)
Эквивалентная схема дана на рис. 5.
Рис. 5. Эквивалентная схема после замены нескольких источников тока
одним.
4.1.1.3. Источник тока Jэкв. и сопротивление Rэкв., включенное параллельно ему, преобразуются в источник ЭДС Еэкв. с внутренним сопротивлением Rэкв.
Еэкв. = Jэкв. Rэкв. (4.1.5)
что приводит к схеме, данной на рис. 6.
Рис. 6. Эквивалентная схема после замены источника тока источником ЭДС.
4.1.1.4. По закону Ома находится ток I3
I3 = Еэкв./ (Rэкв. + R3) (4.1.6)
Метод эквивалентного генератора
Суть этого метода расчета заключается в разделении схемы цепи на две части (см. рис. 7а) – одной из которых является участок с искомой величиной (R3), а вторая рассматривается как источник питания с ЭДС Ег. и внутренним сопротивлением Rг. (иначе - эквивалентный генератор, или активный двухполюсник).
Значения Ег. и Rг. по отношению к зажимам 1-2 цепи (см. рис. 7б) находятся расчетом левой части цепи с применением любого метода расчета электрических цепей, а ток через сопротивление Rх по закону Ома.
Iх = Ег./ (Rг. + Rх) (4.1.7) 
а) б)
Рис. 7. Схема к расчету цепи методом эквивалентного генератора.
Последовательность расчета
4.1.2.1. Определяется ЭДС Ег.эквивалентного генератора одним из методов расчета. Например, составив контурное уравнение по второму закону Кирхгофа
I1 (R1 + R2) = Е1 – Е2 (4.1.8)
можно найти ток I1 = I2
I1 = I2 = (Е1 – Е2)/ (R1 + R2) (4.1.9)
Тогда
Ег. = U12 = Е2 + I2 R2 (4.1.10)
4.1.2.2. Находится внутреннее сопротивление Rг. эквивалентного генератора, с учетом того, что по отношению к его зажимам 1-2 сопротивления R1 и R2 включены параллельно, т.е.
Rг. = R1 R2/ (R1 + R2) (4.1.11)
4.1.2.3. По закону Ома находится ток I3
I3 = Ег./ (Rг. + R3) (4.1.13)
Метод узловых потенциалов
Этот метод основан на определении потенциала каждого узла по отношению к какому-либо одному, принятому за базовый с нулевым потенциалом, а напряжение между любыми двумя узлами находится как разность их потенциалов. Обычно этот метод используется для расчета цепей с двумя узлами, но может использоваться и для расчета более сложных цепей.
Последовательность расчета
4.1.3.1. Определяется напряжение U12 между узлами 1 и 2 (см. рис. 7а) по выражению
U12 = (Е1G1 + Е2G2 + Е3G3)/(G1 + G2 + G3), (4.1.14)
где G1,G2 и G3 – проводимости ветвей цепи.
4.1.3.2. По закону Ома находится ток I3.
I3 = U12/R3 (4.1.15)
Метод суперпозиции
Расчет электрической цепи методом суперпозиции (наложения) сводится к последовательному исключению всех источников питания, кроме одного, при этом исключаемые источники питания заменяются их внутренними сопротивлениями; производя расчет упрощенной цепи, находят токи в ее ветвях, создаваемые каждым источником питания. Иначе эти токи можно назвать частичными. Полный ток каждой ветви находится как алгебраическая сумма частичных токов.