Получение синусоидальной Э.Д.С.

В лин элект цепях синус ток возникает под действием синус Э.Д.С. Синус зав можно получить, вращая с пост скоростью в равномерном магн поле проводник в виде прямоугольной рамки площадью S. Тогда магнитный поток через рамку , Поскольку при равном вращении рамки угловая скорость , то угол будет изменяться по закону .Так как при вращении рамки пересек её магн поток всё время меняется, то по закону электромагн индукции в ней будет наводиться Э.Д.С. индукции Т о,возникает синус Э.Д.С., а если рамку замкнуть на нагрузку, то в цепи потечёт синус ток.

Резистивный элемент

В эл цепи с рез элементом R ток изменяется по синус закону с нач фазой , . Напряжение на зажимах резистора ;

где - ампл значение напр на зажимах резистора,

Кривые изменения напряжения и тока (рис. 3.6б) в один и тот же момент времени t достигают максимального значения и одновременно проходят нулевые значения. Иначе говоря, обе кривые совпадают по фазе . кторы и совпадают по направлению (угол ). Переходя к действующим значениям можно записать ; .

Сопротивление переменному току будет больше, чем постоянному за счет неравномерного распределения тока в проводе и потерь энергии в окружающую среду. Поэтому в отличие от сопротивления постоянному току сопротивление R в цепи переменного тока называется активным.

, противоположную направлению движения стрелки часов).Умножение на –j означает поворот вектора на угол –90 градусов (по часовой стрелке). амплитуде данной функции, равномерно вращ с угл скоростью ω. При этом нач положение вектора определяется (для t=0) его нач фазой .

При изобр синус Э.Д.С., напр и токов из начала координат проводят векторы, равные амплитудным значениям этих величин, под углом к горизонтальной оси. Положительные углы откладываются против часовой стрелки.

Совокупность векторов на плоскости, изображающих Э.Д.С., напряжения, токи одной частоты, называют векторной диаграммой.При иссл установившихся режимов векторы неподвижны, их длина равна действ значениям эл величин. С помощью векторов можно производить геометрическое суммирование электрических величин.

Представление синусоидальных величин комплексными числами.

Синус измен эл величину можно представить компл числом и изобр в виде вектора на компл плоскости с прямоугольной системой координат.

Компл число состоит из действ и мнимой частей. По оси ординат откладывают мнимую часть компл числа, а ось обозначают +j; по оси абсцисс – действительную часть комплексного числа, а ось обозначают +1.

На компл плоскости синус величина может изобр в виде модуля и аргумента или в виде двух сост вектора, напр по действ и мнимой осям.

Например, синусоидальный ток

представляют вектором

, модулем которого явл знач амплитуды тока

, а аргументом нач фаза

, кот можно выражать в радианах или в градусах

Сост вектора по действительной оси будет , а по мнимой - , то есть .

При построении векторных диаграмм точно фиксируют угол сдвига между векторами, а положение их относительно осей комплексной плоскости может быть произвольным, поэтому оси можно не изображать.

записанными в показательной форме: ,

где - оператор поворота единичного вектора относительно оси действительных величин.

Умножение на j означает поворот вектора на +90 градусов (в сторону

Индуктивный элемент.

Изменение тока в цепи с индуктивностью L вызывает возникн Э.Д.С. самоиндукции , которая по закону Ленца противодействует измен тока. При увелич тока Э.Д.С. Дей-т навстречу току, а при умен - в направлении тока, противодействуя его измен. Для тока, измен по гарм закону и при Э.Д.С. самоиндукции

Чтобы в цепи протекал ток, требуется иметь на зажимах напряж, уравновеш Э.Д.С. самоиндукции, равное ей по значению и противопол по знаку

где - амплитуда напряжения. инд сопрот и измер в Омах: . на участке цепи с индуктивностью L напряжение опережает ток на четверть периода ().Если R =0, то средняя активная мощн равна 0: .