98 _____ Глава 5__________________________
|
Рис. 11. Траектории колебателя D. pseudoobscura на фазовой плоскости. Вычислены с помощью уравнений, предложенных Павлидисом [14]; состояние колебателя в любой момент времени задается двумя переменными, R и S. А. Устойчивое состояние в постоянной темноте. Линии, исходящие из «центра» (точки сингулярности), — изохроны: пересечение каждой из них с предельным циклом задает определенную фазу, или циркадианное время (цв). После отклонения от предельного цикла (например, Б) колебатель движется по фазовой плоскости, пересекая последовательные нзохроны с той же скоростью, как и при движении по предельному циклу. В конце концов колебатель возвращается на предельный цикл. Б. Импульс света в фазе цв 20 вызывает опережение фазы. Более сильный импульс переводит колебатель в состояние с R=Q, вызывая большое смещение фазы. Более слабый импульс вызывает меньшее смещение фазы, скажем до изохроны цв 2. В. Световые импульсы в фазе цв 17,5 вызывают задержку фазы, отбрасывая колебатель на более ранние изохроны. Г. В условиях постоянного освещения динамика колебателя меняется. По мере роста освещенности ( ) точка сингулярности перемещается ближе к началу координат; соответственно уменьшается, стягивается предельный цикл. При достаточно сильном освещении предельный цикл стягивается в сингулярность и исчезает. После возвращения к постоянной темноте движение колебателя начинается (независимо от последней фазы в СС) с изохроны, близкой к цв 12.
|
4 циклов. Между тем колебатель перестраивается практически мгновенно: это было показано в экспериментах со «вторым» («тестирующим») импульсом, позволившим проследить изменение фазы колебателя после воздействия «первого» импульса. Таким образом, переходный процесс, во время которого пере-
