Ћекции.ќрг


ѕоиск:




 атегории:

јстрономи€
Ѕиологи€
√еографи€
ƒругие €зыки
»нтернет
»нформатика
»стори€
 ультура
Ћитература
Ћогика
ћатематика
ћедицина
ћеханика
ќхрана труда
ѕедагогика
ѕолитика
ѕраво
ѕсихологи€
–елиги€
–иторика
—оциологи€
—порт
—троительство
“ехнологи€
“ранспорт
‘изика
‘илософи€
‘инансы
’ими€
Ёкологи€
Ёкономика
Ёлектроника

 

 

 

 


Ёлектричество и магнетизм 6 ”равнени€ ћаксвелла. 3.6.1-1 ѕолна€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ имеет вид: —ледующа€ система уравнений: справедлива дл€

3.6.1-1

ѕолна€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ имеет вид: —ледующа€ система уравнений: справедлива дл€ Е 1. в отсутствие зар€женных тел 2. в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости* 3. при наличии зар€женных тел и токов проводимости 4. в отсутствие токов проводимости
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. “аким образом, видно, что в заданных уравнени€х и , а, следовательно, они справедливы дл€ переменного электромагнитного пол€ в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости. ќтвет: 2

3.6.1-2

ѕолна€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ имеет вид: —ледующа€ система уравнений: справедлива дл€ Е 1: стационарного электрического и магнитного полей* 2: переменного электромагнитного пол€ при наличии зар€женных тел и токов проводимости 3: переменного электромагнитного пол€ в отсутствие зар€женных тел 4: переменного электромагнитного пол€ в отсутствие токов проводимости
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ¬ заданных уравнени€х . Ёто означает, что пол€ стационарные, т. е. источниками электрического пол€ в данном случае €вл€ютс€ только электрические зар€ды, источниками магнитного пол€ Ц только токи проводимости. ¬ данном случае электрические и магнитные пол€ независимы друг от друга, что и позвол€ет изучать отдельно посто€нные электрическое и магнитное пол€. ќтвет: 1

3.6.1-3

ѕолна€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ имеет вид: —ледующа€ система уравнений: справедлива дл€ переменного электромагнитного пол€ Е 1: в отсутствие зар€женных тел* 2: в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости 3: при наличии зар€женных тел и токов проводимости 4: отсутствие токов проводимости
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ¬ заданных уравнени€х . Ёто означает, что зар€женные тела отсутствуют. ќтвет: 1

3.6.1-4

ѕолна€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ имеет вид: —ледующа€ система уравнений: справедлива дл€ переменного электромагнитного пол€ Е 1: в отсутствие токов проводимости* 2: в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости 3: при наличии зар€женных тел и токов проводимости 4: в отсутствие зар€женных тел
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ¬ заданных уравнени€х , что означает отсутствие токов проводимости. ќтвет: 1

3.6.1-5

ѕолна€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ имеет вид: —ледующа€ система уравнений: справедлива дл€ переменного электромагнитного пол€ Е 1: при наличии токов проводимости и в отсутствии зар€женных тел 2: в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости 3 при наличии зар€женных тел и в отсутствии токов проводимости* 4: при наличии зар€женных тел и токов проводимости
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ¬ заданных уравнени€х , что означает наличие зар€женных тел и в отсутствие токов проводимости. ќтвет: 3

3.6.1-6

ѕолна€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ имеет вид: —ледующа€ система уравнений: справедлива дл€ переменного электромагнитного пол€ Е 1: в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости 2: при наличии зар€женных тел и в отсутствии токов проводимости 3 при наличии токов проводимости и в отсутствии зар€женных тел* 4: при наличии зар€женных тел и токов проводимости
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ¬ заданных уравнени€х , что означает наличие токов проводимости и в отсутствие зар€женных тел. ќтвет: 3

3.6.2-1

—ледующа€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ справедлива переменного электромагнитного пол€ Е 1. в отсутствие зар€женных тел 2. в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости* 3. в отсутствие токов проводимости 4. при наличии зар€женных тел и токов проводимости
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. “аким образом, видно, что в заданных уравнени€х и , а, следовательно, они справедливы дл€ переменного электромагнитного пол€ в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости. ќтвет: 2

3.6.2-2

ѕолна€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€ имеет вид: Ёта система справедлива дл€ переменного электромагнитного пол€ Е 1: при наличии зар€женных тел и токов проводимости* 2: в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости 3: в отсутствие зар€женных тел 4: в отсутствие токов проводимости
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ѕредставленные уравнени€ справедливы дл€ переменного электромагнитного пол€ при наличии зар€женных тел и токов проводимости. ќтвет: 1

3.6.2-3

—ледующа€ система уравнений ћаксвелла дл€ электромагнитного пол€: справедлива дл€ Е 1: стационарного электрического и магнитного полей* 2: переменного электромагнитного пол€ при наличии зар€женных тел и токов проводимости 3: переменного электромагнитного пол€ в отсутствие зар€женных тел 4: переменного электромагнитного пол€ в отсутствие токов проводимости
1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ¬ представленной системе уравнений в отличие от исходной системы уравнений производные по времени от индукции электрического пол€ и индукции магнитного пол€ равны нулю Ц это означает, что данные величины не завис€т от времени. “аким образом, в представленной система уравнений справедлива дл€ стационарных электрических и магнитных полей при наличии зар€женных тел и токов проводимости. ќтвет: 1

3.6.2-4

—ледующа€ система уравнений ћаксвелла: справедлива дл€ переменного электромагнитного пол€ Е 1: в отсутствие зар€женных тел* 2: в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости 3: при наличии зар€женных тел и токов проводимости 4: отсутствие токов проводимости
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ¬ заданных уравнени€х , что означает отсутствие зар€женных тел. ќтвет: 1

3.6.2-5

—ледующа€ система уравнений ћаксвелла: справедлива дл€ переменного электромагнитного пол€ Е 1: в отсутствие токов проводимости* 2: в отсутствие зар€женных тел и токов проводимости 3: при наличии зар€женных тел и токов проводимости 4: в отсутствие зар€женных тел
–ассмотрим уравнени€ ћаксвелла. 1-е уравнение Ц закон полного тока: циркул€ци€ напр€женности магнитного пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ током проводимости и быстротой изменени€ потока электрической индукции через площадь, охваченную данным контуром. 2-е уравнение Ц закон электромагнитной индукции: циркул€ци€ напр€женности электрического пол€ по произвольному замкнутому контуру определ€етс€ быстротой изменени€ магнитного потока через площадь, охваченную данным контуром, вз€тому с обратным знаком. 3-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ электрического пол€: поток индукции электрического пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду внутри этой поверхности. 4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ¬ заданных уравнени€х , что означает отсутствие токов проводимости. ќтвет: 1

3.6.3-1

”равнение ћаксвелла, описывающее отсутствие в природе магнитных зар€дов, имеет вид Е 1: * 2: 3: 4:
4-е уравнение Ц теорема √аусса дл€ магнитного пол€: поток индукции магнитного пол€ через произвольную замкнутую поверхность равен зар€ду 0. ƒанна€ теорема определ€ет отсутствие в природе магнитных зар€дов. . ќтвет: 1

 



<== предыдуща€ лекци€ | следующа€ лекци€ ==>
ћихаил о ченнелинге | –аздел 1: ѕути
ѕоделитьс€ с друзь€ми:


ƒата добавлени€: 2015-05-07; ћы поможем в написании ваших работ!; просмотров: 5401 | Ќарушение авторских прав


ѕоиск на сайте:

Ћучшие изречени€:

—вобода ничего не стоит, если она не включает в себ€ свободу ошибатьс€. © ћахатма √анди
==> читать все изречени€...

542 - | 483 -


© 2015-2023 lektsii.org -  онтакты - ѕоследнее добавление

√ен: 0.011 с.