Процесс намагничивания ферромагнитного материала под влиянием внешнего магнитного поля сводится: 1) к росту тех доменов, магнитные моменты которых составляют наименьший угол с направлением поля, за счет уменьшения размеров других доменов (процесс смещения доменных границ); 2) к повороту магнитных моментов в направлении внешнего поля (процесс ориентации). Магнитное насыщение достигается тогда, когда рост доменов прекращается и магнитные моменты всех спонтанно намагниченных микроскопических участков окажутся ориентированными в направлении поля (рис. 2).
Протекание процессов намагничивания ферромагнитного материала характеризуют кривыми намагничивания В (Н) (рис. 3). Относительная магнитная проницаемость μ определяется по основной кривой намагничивания как отношение индукции В в ферромагнетике к напряженности внешнего магнитного поля Н в данной точке кривой с учетом магнитной постоянной μ0 = 4π∙10-7 Гн/м:
Рис. 2. Схема ориентации спинов в доменах при намагничивании ферромагнетика
Рис. 3. Кривая намагничивания ферромагнетика
Магнитная проницаемость, определяемая по выражению (2), называется статической. Она оказывается зависимой от величины внешнего магнитного поля (рис. 4). Магнитную проницаемость при Н ≈ 0 называют начальной проницаемостью μНАЧ, определяя ее при полях около 0.1 А/м. Наибольшее значение магнитной проницаемости носит наименование максимальной проницаемости μМАКС.
Рис. 4. Зависимость статической магнитной проницаемости от внешнего магнитного поля
При перемагничивании ферромагнетика зависимость B (H) характеризуется магнитным гистерезисом. Если медленно производить намагничивание материала во внешнем магнитном поле, а затем, начиная с какой-либо точки основной кривой намагничивания, начать уменьшать напряженность поля, то индукция будет также уменьшаться, но не по основной кривой, а с отставанием. При увеличении поля противоположного направления материал может быть полностью размагничен, перемагничен и при новой перемене направления магнитного поля индукция снова вернется в исходную точку. Таким образом, будет описана кривая, называемая петлей магнитного гистерезиса. В зависимости от максимальной величины напряженности внешнего магнитного поля можно построить семейство петель гистерезиса. Петля гистерезиса называется предельной, если величина напряженности магнитного поля намагничивает ферромагнетик до насыщения. На предельной петли гистерезиса выделяют следующие параметры (рис. 5): 1) остаточная индукция ВОСТ, определяемая в точке Н = 0 на размагничивающей ветви петли; 2) коэрцитивная сила НС, определяющая величину напряженности размагничивающего поля; 3) индукция насыщения ВНАС, определяемая как величина индукции магнитного поля при максимальной величине напряженности внешнего поля.
Процесс циклического перемагничивания ферромагнетика характеризуется потерями энергии, вызывающими нагрев материала. Эти потери обусловлены двумя основными причинами: 1) потери, связанные с необратимым смещением доменных границ. Они пропорциональны площади петли гистерезиса и частоте внешнего поля; 2) динамические потери или потери на токи Фуко, связаны с потерями энергии на вихревые токи, индуцированные в материале внешним полем. Эти потери зависят от сопротивления материала.
Рис. 5. Предельная петля гистерезиса ферромагнетика
