Устройство простейшей электронно-лучевой трубки с магнитной системой фокусировки и магнитной системой отклонения луча показано на рис. 6.8.
В ЭЛТ с магнитной фокусировкой первая линза состоит из катода, модулятора и анода, а в качестве главной проекционной линзы используется неоднородное магнитное поле короткой катушки, по виткам которой протекает ток. Диаметр катушки соизмерим с ее длиной.
Электрон, влетающий в поле фокусирующей катушки, взаимодействует с радиальной составляющей индукции магнитного поля Br, что вызывает появление силы Лоренца. Сила Лоренца вращает электронный луч вокруг оси трубки. Взаимодействие вращательного движения электронов луча с осевой составляющей индукции магнитного поля Bx вызывает появление силы Лоренца, направленной к оси прожектора. В результате совместного действия осевой и радиальной сил Лоренца электрон начинает двигаться по спирали с непрерывно уменьшающимся радиусом, прижимаясь к оси трубки. Благодаря взаимодействию электрона с магнитным полем, электроны, влетающие в магнитное поле фокусирующей катушки расходящимся пучком, после выхода из поля катушки собираются на оси трубки. Изменяя ток, протекающий через витки фокусирующей катушки, можно совместить фокусное расстояние с плоскостью экрана.
Отклоняющие системы называются магнитными, если они изменяют направление луча с помощью поперечных однородных магнитных полей. Магнитная отклоняющая система содержит две пары катушек, надеваемых на горловину трубки (рис. 6.8,б) и создающих магнитные поля во взаимно перпендикулярных направлениях. Катушки 1 и 2, создавая поперечное магнитное поле Hy, отклоняют электронный луч по вертикали, т.е. являются Y–катушками, а катушки 3 и 4, создавая поперечное магнитное поле Hx, отклоняют электронный луч по горизонтали, т.е. являются X–катушками.
Рассмотрим отклонение электронов магнитным полем одной пары катушек, считая, что поле ограничено диаметром катушки, и в этом пространстве поле однородно. Индукция магнитного поля пропорциональна числу ампер-витков отклоняющей катушки B=knотклIоткл, где k – коэффициент пропорциональности, зависящий от магнитной проницаемости среды, формы катушек и расстояния между ними, nоткл – число витков катушки, Iоткл=Iy или Iоткл=Ix ток в Y– и X–катушках соответственно.
Электроны, покинув фокусирующую систему, со скоростью 
попадают в магнитное поле катушки, где вектор магнитной индукции B перпендикулярен вектору скорости v0, что заставляет их двигаться по спирали с радиусом r
. (6.6)
Пройдя магнитное поле катушек, электроны движутся к экрану по касательной к окружности и отклоняются от центра экрана на расстояние h
h = l tga,
где l – расстояние от экрана до катушки.
При малых углах отклонения tga»l1/r, тогда
, (6.7)
где l1 – длина катушки.
Из выражения (6.7) следует, что отклонение луча однородным магнитным полем зависит от массы отклоняемых частиц. Испускаемые катодом отрицательные ионы отклоняются меньше, чем электроны.
Чувствительность трубки с магнитным отклонением измеряется отношением отклонения пятна на экране в миллиметрах к магнитодвижущей силе в ампер-витках
. (6.8)
Чувствительность hм находится в пределах единиц миллиметров на ампер-виток и слабо зависит от ускоряющего напряжения (пропорциональна 
). Это позволяет использовать трубки, работающие при высоких анодных напряжениях. А для увеличения напряженности магнитного поля уменьшают расстояние между катушками, трубки имеют малый диаметр горловины.
Искажение изображения и расфокусировка пятна при магнитном отклонении меньше, а предельный угол отклонения (2a=110°) выше, чем при электростатическом.
Существенными недостатками магнитных отклоняющих систем являются:
– большая потребляемая мощность для получения требуемого тока отклонения;
– большая инерционность из-за значительных собственных емкостей и индуктивностей катушек;
– низкий частотный диапазон работы.
