Последовательное соединение конденсаторов

Последовательное соединение конденсаторов представлено на рис.13.5. У последовательно соеди­ненных конде-нсаторов заряды всех обкладок рав-ны по модулю, а разность потенциа-лов на зажимах батареи

,

где для любого из рассматриваемых конденсаторов . С другой стороны,

,

откуда

,

т.е. при последовательном соединении конденсаторов суммируются величины, об­ратные емкостям. Таким образом, при последовательном соединении конденсаторов результирующая емкость С всегда меньше наименьшей емкости, используемой в ба­тарее.

Энергия и плотность энергии

Электростатического поля

1. Энергия системы неподвижных точечных зарядов. Электростатические силы взаимо­действия консервативны. Следователь-но, система зарядов обладает потенци­альной энергией. Найдем потенциальную энергию системы двух неподвижных точеч­ных зарядов Q ₁и Q ₂,находящихся на расстоянии r друг от друга. Каждый из этих зарядов в поле другого обладает потенциальной энергией:

где j ₁₂ и j ₂₁ - соответственно потенциалы, создаваемые зарядом Q ₂в точке нахожде­ния заряда Q ₁и зарядом Q ₁в точке нахождения заряда Q ₂, причем

поэтому W ₁ = W ₂ = W и

.

Добавляя к системе из двух зарядов последовательно заряды Q ₃, Q ₄,…, можно убедиться в том, что в случае п неподвижных зарядов энергия взаимодействия системы точечных зарядов равна

,

где j_i - потенциал, создаваемый в той точке, где находится заряд Q_i всеми зарядами, кроме i -го.

2. Энергия заряженного уединенного проводника. Пусть имеется уединенный проводник, заряд, емкость и потенциал которого соответственно равны Q, С, j. Уве-личим заряд этого проводника на d Q. Для этого необходимо перенести заряд d Q из бесконеч­ности на уединенный проводник, затратив на это работу, равную

.

Чтобы зарядить тело от нулевого потенциала до j,необходимо совершить работу

.

Энергия заряженного проводника равна той работе, которую необходимо совер­шить, чтобы зарядить этот проводник:

.

3. Энергия заряженного конденсатора. Как всякий заряженный проводник, конден­сатор обладает энергией, которая в соответст-вии с предыдущей формулой равна

где Q — заряд конденсатора, С — его емкость, D j — разность потенциалов между обкладками конденсатора.

Используя это выражение, можно найти механическую (пондеромоторную) силу, с которой пластины конденсаторапритягивают друг друга. Для этого предположим, что расстояние х между пластинами меняется, например, на величину d х. Тогда действующая сила совершает работу dA=F d x вследствие уменьшения потенциальной энергии системы F dx=-d W, откуда

.

Подставив в выражение для энергии заряженного конденсатора () выражение для емкости плоского конденсатора (), получим

.

Производя дифференцирование при кон-кретном значении энергии, найдем искомую пондеромоторную силу:

,

где знак минус указывает, что сила F является силой притяжения.

4. Энергия электростатического поля. Преобразуем формулу , выражаю-щую энергию плоского конденсатора посредс-твом зарядов и потенциалов, воспользовав­шись выражением для емкости плоского конденсатора ()и разности потенци­а-лов между его обкладками (D j = Ed).Тогда

,

где V=Sd - объем конденсатора. Эта формула показывает, что энергия конден­сатора выра-жается через величину, характеризующую электростатическое поле, - на­пряженность Е.

Объемная плотность энергии электро-статического поля (энергия единицы объема)

.

Это выражение справедливо только для изотропного диэлектрика, для которого выполняется соотношение P =æ E.

Формулы и соответственносвязывают энергию конденсатора с зарядом на его обкладках и с напряженностью поля. Возникает, естественно, вопрос о локализа­ции электростатической энергии и что является ее носителем — заряды или поле? Ответ на этот вопрос может дать только опыт. Электростатика изучает постоянные во времени поля неподвижных зарядов, т.е. в ней поля и обусловившие их заряды неотделимы друг от друга. Поэтому электростатика ответить на поставленные воп­росы не может. Дальнейшее развитие теории и эксперимента показало, что переменные во времени электрические и магнитные поля могут существовать обособленно, незави­симо от возбудивших их зарядов, и распространяются в пространстве в виде электро­магнитных волн, способных переносить энергию. Это убедительно подтверждает основ­ное положение теории близкодействия о том, что энергия локализована в поле и что носителем энергии является поле.

 

Контрольные вопросы 1. Три одинаковых конденсатора один раз со­единены последовательно, другой — па­раллельно. Во сколько раз и когда емкость батареи будет больше? 2. Может ли электростатика ответить на воп­рос: где локализована энергия и что являет­ся ее носителем — заряды или поле? Поче­му? 3. Выведите формулы для энергии заряжен­ного конденсатора, выражая ее через за­ряд на обкладках конденсатора и через на­пряженность поля.