Взаимодействие частиц радиоактивного

Первичные процессы ионизации и возбуждения атомов вызывают вторичные эффекты:

а) появление свободных электронов, способных вызывать вторичную ионизацию и возбуждение;

б) переход возбуждённых атомов в основное состояние и соответственно появление характеристического рентгеновского и оптического электромагнитного излучения;

в) активация молекул, приводящая к фотохимическим реакциям;

г) явление радиолюминесценции;

д) увеличение скорости теплового движения частиц среды;

е) нарушение структуры молекул вещества, в частности, радиолиз воды, который заключается в ионизации и последующем распаде ионизированной молекулы воды с образованием ненасыщенных радикалов и , которые не несут электрических зарядов, но имеют ненасыщенные валентности, и поэтому обладают исключительно высокой химической активностью. При этом образуются также соединения типа Н₂О₂ (перекись водорода) и (гидроперекись), которые тоже являются сильными окислителями.

Следует отметить, что вторичные эффекты могут вызвать аналогичные процессы третьего порядка и т.д. до тех пор, пока это будет

энергетически возможно.

В целом, ионизационная способность радиоактивных излучений зависит от энергии частиц, их заряда, а также свойств среды и оценивается тремя взаимосвязанными величинами:

1) Удельная ионизация или линейная плотность ионизации, ; (м ^-1, см ^–1) – число пар ионов, создаваемых ионизирующим излучением на пути единичной длины.

2) Удельные ионизационные потери или линейная тормозная способность, , [S]=Дж/м, эВ/см – количество энергии, теряемое частицей на пути единичной длины.

3) Средний линейный пробег или пробег частиц, R, [R] = м, см, мм, км – это путь частицы в данном веществе до момента, когда её средняя кинетическая энергия не сравняется со средней кинетической энергией теплового движения.

Дадим краткую характеристику ионизирующих излучений.

Удельная ионизация α-частиц в воздухе i _α = 2 ÷ 8 10⁴ см ^–1, что соответствует S_α = 2 ÷ 8 10⁴ см ^–1×34 эВ = 0,7 ÷ 2,7 МэВ/см. Пробег α-частиц зависит от их энергии и в воздухе составляет 2 ÷ 10 см, в воде и биотканях 10 ÷ 100 мкм. Так как α-частицы данного радиоактивного вещества имеют примерно одинаковую энергию, то в однородной среде они проникают приблизительно на одинаковую глубину (рис.6).

Значение удельных ионизационных потерь с глубиной изменяется неравномерно. Такой ход кривой связан с уменьшением скорости α-частиц по мере проникновения в вещество, что увеличивает вероятность взаимодействия α-частицы с атомами среды (рис.7).

Возможно взаимодействие α-частиц с ядрами атомов среды, при

этом происходят ядерные реакции и рассеяние α-частиц, но это значительно более редкий процесс, чем ионизация.

Т.к. ионизационная способность α-частиц высокая, а глубина проникновения мала, то для защиты от α-излучения может быть использована плотная бумага, одежда, полиэтиленовая плёнка и т.д.

β-частицы, имеющие единичный элементарный заряд и меньшую энергию, обладают и меньшей ионизационной способностью i _β = 50 ÷ 250 см ^–1. Это означает, что β-излучение проникает в вещество на бо'льшую глубину: для воздуха пробег составляет от десятков сантиметров до десятков метров, в воде и биотканях R_β = 10 ÷ 15 мм.

β-частицы имеют разные значения энергии и поэтому проникают в однородную среду на разную глубину. Изменение числа β-частиц по мере их проникновения в вещество будет иметь вид (рис.8).

Взаимодействие β-излучения с веществом, наряду с ионизацией и возбуждением атомов, приводит так же к образованию тормозного рентгеновского излучения, возникновению черенковского свечения и явлению аннигиляции. Возникающие в результате аннигиляции два γ-кванта имеют энергию не меньше удвоенной энергии покоя β-частицы, которая равна 0,51 Мэв. Кроме того, следует отметить сильное рассеяние β-частиц на электронах вещества и, как следствие, сильное искривление их траектории. Учитывая все потери энергии β-излучения, можно считать, что интенсивность пучка β-излучения по мере его проникновения вглубь вещества уменьшается вначале по экспоненциальному закону – типа закона Бугера-Ланберта, а затем на глубине пробега R β-частицы быстро теряют энергию.

Защитой от β-излучения служат экраны из алюминия, оргстекла, дерева и т.п. толщиной порядка 10 мм.

Для оценки поглощательных свойств материалов используют понятие «слой половинного поглощения», т.е. слой, который уменьшает интенсивность излучения в 2 раза. Например, для β-излучения фосфора слой половинного поглощения в алюминии Δ = 0,4 мм; в воде Δ = 1,1мм.

К ионизирующему излучению относится и пучок нейтронов. В связи с отсутствием заряда, первичная ионизирующая способность нейтронов мала. Это означает, что проникающая способность соответственно велика. Ионизационный эффект нейтронов обусловлен, в основном, вторичными процессами. Благодаря отсутствию заряда нейтроны легко вступают во взаимодействие с ядром, в результате чего образуется поток заряженных частиц и γ-излучение, которые обладают большой ионизирующей способностью. Первичными процессами взаимодействия нейтронов с веществом являются: а) появление ядер отдачи (упругое взаимодействие); б) испускание одного или двух γ-квантов (неупругое соударение); в) ядерные реакции, которые сопровождаются испусканием , и γ-излучения.

.

Лучшей защитой от нейтронного излучения являются водородосодержащие материалы: полиэтилен, парафин, вода и т.д.

Ионизирующее действие протонов подобно действию α-частиц.