Вначале найдем реактивную э.д.с. При этом будем считать, что ширина секции равна полюсному делению и что ширина щетки b щ равна ширине коллекторной пластины b к. Для этого случая можем написать:
(5-35)
Здесь мы опускаем знак минус и считаем, что закон изменения тока di / dt в коммутируемых секциях один и тот же, индуктивность LR учитывает и взаимную индуктивность. Ее мы можем найти следующим образом:
где y и w с — потокосцепление секции и ее число витков;
L R — расчетная магнитная проводимость, равная:
где l и l л — длины пазовой и лобовой частей секции (рис 5-33), lп и lл — коэффициенты магнитной проводимости (взаимная индукция учитывается умножением на 2 коэффициента lп для пазовой части секции); z = 2·0,4plп + l л/ l ·0,4plл — коэффициент магнитной проводимости, отнесенный к единице длины пазовой (активной) части секции, следовательно,
LR = 2 w2 c lz· 10-8. (5-36)
Рис. 5-33. К определению реактивной э.д.с. eR.
Мы определяем среднее значение реактивной э.д.с. еR. В соответствии с этим можем написать:
где
следовательно,
(5-37)
где 
, см/с — окружная скорость якоря.
Подставляя (5-36) и (5-37) в (5-35), получим:
eR = 2wcAlzva· 10-8, В. (5-38)
Полученная формула имеет большое практическое значение, хотя и не является точной. Она показывает, от каких в основном факторов зависит э.д.с. eR. Коэффициент z для нормальных машин лежит в сравнительно узких пределах и может быть определен опытным путем. Его значение для машин с открытыми пазами на якоре z = 3,7÷6, для машин с полузакрытыми пазами на якоре z = 6÷9; оно тем больше, чем больше глубина паза и чем меньше его ширина.
Коммутирующая э.д.с., наведенная в коммутируемой секции внешним полем, рассчитывается по следующей формуле
E к = 2 w c B к lva· 10-8, В, (5-39)
где В к, Гс — индукция внешнего поля в коммутационной зоне.
