Р а б о т а 1
Ц е л ь р а б о т ы – ознакомление студентов с основными представлениями о прохождении электрического тока через диэлектрик, с методикой измерения удельных объемного r V и поверхностного r S сопротивлений (илисоответствующих проводимостей g V =1/ r V, g S =1/ r S), анализ факторов, влияющих на величину электропроводности электроизоляционных материалов, ознакомление с основными типами электроизоляционных материалов.
Основные положения
Электрический ток – упорядоченное перемещение в веществе электрических зарядов под действием внешних и внутренних электрических полей. Наличие свободных носителей заряда – необходимое условие возникновения электропроводности.
В идеальном диэлектрике вообще не должно существовать свободных
зарядов, заряды в нем должны быть только связанными. Однако опыт показывает, что все электроизоляционные материалы в той или иной степени способны проводить ток. Это означает, что реальный диэлектрик содержит некоторое, хотя и очень малое количество свободных носителей заряда. Их образование происходит по разным причинам в слабых и сильных электрических полях; различаются и механизмы электропроводности в веществах, находящихся в твердом, жидком или газообразном состоянии.
В газах свободные носители заряда возникают под действием внешних ионизирующих факторов (космическое, радиоактивное излучение, высокая температура, столкновение с заряженными частицами большой энергии и др.) в результате распада нейтральных атомов и молекул на положительные ионы и свободные электроны.
В жидкости электропроводность обусловлена, прежде всего, ионами примесей и диссоциацией молекул самого диэлектрика (полярные жидкости). В случае коллоидной системы (частицы одного из компонентов очень малы и распылены в объеме другого) наблюдается молионная (электрофоретическая) проводимость, когда ток переносят заряженные молекулы или группы молекул.
В твердых диэлектриках носителями заряда являются ионы примесей, слабо связанные ионы и ионные вакансии самого материала (в полимерах и стеклах), свободные электроны и дырки (в некоторых видах керамики, полимеров).
Электрическая проводимость (электропроводность) диэлектрика не является величиной постоянной и зависит помимо агрегатного состояния от целого ряда факторов: наличия электролитических (ионогенных) примесей, температуры, влажности, величины электрического поля и т.п. Крайне важно учитывать старение электрической изоляции – необратимое снижение диэлектрических характеристик материала в процессе его эксплуатации.
Электропроводность любого вещества обусловлена воздействием электрического поля напряженностью Е на хаотическое тепловое движение заряженных частиц (носителей заряда qi). Среднюю составляющую скорости частицы i -го типа в направлении поля называют скоростью дрейфа Vi. Величина m = Vi / E – подвижность частицы. В результате плотность тока j через вещество может быть записана в виде суммы токов: 
(1) а удельная электропроводность: g= j/E= 
(2)
где ni – концентрация носителей заряда; суммирование проводится по всем типам носителей (i =1,2,3…).
Удельная проводимость твердых и жидких диэлектриков экспоненциально возрастает с увеличением температуры вследствие повышения концентрации и подвижности носителей g = g 0 e D W / kT. В приведенной формуле: ∆ W – энергия активации электропроводности, Т – абсолютная температура, γ0 ≈ γ при Т → ∞, k – постоянная Больцмана. Поэтому зависимость lg g (1/Т) представляет собой прямую, ломаную или слегка искривленную (для жидкостей и полимеров) линию.
В отличие от металлов и полупроводников концентрация свободных носителей заряда ni в диэлектриках весьма мала, поэтому для измерения электропроводности диэлектриков обычно используют чувствительные приборы – гальванометры или электрометры, способные измерять токи до 10-15 и даже до 10-17А. Особое внимание при проведении измерений должно быть уделено устранению паразитных токов утечки, которые могут существенно повлиять на точность получаемых результатов. Поэтому основную измерительную часть цепи, в которой протекает слабый ток, тщательно изолируют от окружающих проводников.
На рис.1 показаны пути протекания тока через плоский образец. Видно, что
Рис. 1. Пути протекания тока в диэлектрике с плоскими электродами
а- в случае двух электродов;
