Более простой и надежный метод разработан Шаком, который предлагает следующие уравнения, определяющие излучение газов в среду с температурой 0о К.
(6.53)
(6.54)
В этих формулах р – парциальное давление газа, бар; s – средняя толщина слоя газа, м; Т - средняя температура газов, К.
Анализ уравнений (6.53) и (6.54) показывает, что излучательная способность газов не подчиняется закону Стефана-Больцмана. Так излучательная способность водяных паров пропорциональна Т3, а излучательная способность углекислого газа – Т3,5.
По этим же формулам вычисляется и теплота, поглощаемая газами от излучения стенок канала, но вместо средней температуры газов в них подставляется средняя температура стенок канала.
Количество теплоты, воспринятое стенками канала в результате теплообмена излучением между газом и стенкой, определяется уравнением:
qизл = ε'ст· (qг – qст), (6.55)
где ε'ст – эффективная степень черноты стенок канала;
qг – количество теплоты, излучаемое углекислым газом и водяным паром при средней температуре газов;
qст – количество теплоты, поглощаемое углекислым газом и водяным паром при средней температуре стенок канала;
ε'ст = 
. (6.56)
Коэффициент теплоотдачи излучением:
(6.57)
Некоторые авторы для практических расчетов излучения газов рекомендуют пользоваться законом четвертых степеней, законом Стефана-Больцмана:
(6.58)
где ε'ст – эффективная степень черноты стенок канала;
Сs = 5,66 Вт/м2·К4 – коэффициент излучения АЧТ.
εг = qг / qs – отношение количества энергии излучения газа к количеству энергии излучения АЧТ и отнесенное к 1 м2 поверхности.
εг = εСО2 + β· εН2О – Δ εг. (6.59)
Величины εСО2, β, εН2О – определяются по графикам.
Δ εг – поправка, учитывающая взаимное поглощение энергии излучения газами.
Для дымовых газов Δ εг = 2 - 4 %.
β - поправочный коэффициент, учитывающий более сильное влияние парциального давления по сравнению с влиянием толщины слоя газа.
ε'г = ε'СО2 + β· ε'Н2О – поглощательная способность газа при средней температуре стенок канала, определяется по тем же графикам.
Эффективная толщина слоя газа s принимается по табл. 29-2, стр.436.
Сложный теплообмен
Обычно передача теплоты от тела с высокой температурой к телу с низкой температурой происходит через разделительную стенку.
При этом в передаче теплоты одновременно участвуют все виды теплообмена – теплопроводность, конвекция и излучение.
Теплообмен, учитывающий все виды теплообмена, называют сложным теплообменом.
Количественной характеристикой процесса теплообмена от горячего теплоносителя к стенке и от стенки к холодному теплоносителю является коэффициент теплоотдачи.
α1 = αк1 + αи1; α2 = αк2 + αи2.
Причем коэффициенты αк1 и αк2 учитывают передачу теплоты теплопроводностью и конвекцией, а αи1 и αи2 – передачу теплоты излучением.
В этом случае уравнение коэффициента теплопередачи для плоской стенки принимает вид: 
, Вт/м2 К.
