Поскольку коэффициент ударной ионизации зависит от напряженности поля, длины свободного пробега, а следовательно и давления из условия самостоятельности можно получить зависимость разрядного напряжения от внешних факторов, т.н. закон Пашена
U = f(pd), или в другом виде E/p = F(pd)
Здесь р - давление в газе, d - межэлектродный промежуток. Характерная кривая для пробоя газов приведена на рис.9.2. Она имеет минимум, значение которого и положение зависят от типа жидкости. Например для воздуха минимум пробивного напряжения составляет 300 В и он достигается вблизи pd ~1 Па×м. После пробоя газового промежутка он заполняется газоразрядной плазмой. В дальнейшем, в зависимости от мощности источника напряжения в промежутке развиваются различные виды разрядов. Если источник недостаточно мощен и давление невелико, то развивается тлеющийразряд. Этот разряд происходит во всем объеме, он имеет несколько характерных зон, основные из которых - темное пространство у катода и светящийся анодный столб. В темном пространстве электроны не имеют достаточно энергии для возбуждения молекул и поэтому нет свечения. В положительном столбе свечение вызвано излучением возбужденных молекул. Анодное свечение используется в люминесцентных лампах.
В случае мощного источника напряжения в промежутке после пробоя возникает дуговой разряд. Он характеризуется узким высокотемпературным каналом с высокой плотностью тока. В промышленности используется, в частности при электросварке.
Реально закон Пашена выполняется при не очень высоких давлениях, менее 1 атм и при малых зазорах, менее 1 мм. В больших промежутках при нормальном и повышенном давлении механизм пробоя меняется. Дело в том, что по мере удлинения лавины заряд вблизи фронта развивающейся лавины нарастает, напряженность электрического поля также все более и более возрастает. При некоторой напряженности возможно распространение разряда практически без участия электродов, за счет высокой напряженности. Происходит т.н. лавинно-стримерный переход, переход разряда из многолавинной формы в стримерную форму.
14.Плазма диагностикасы әдістерінің негізгі түрлері.ДИАГНОСТИКА ПЛАЗМЫ (от греч. diagnostikos - способный распознавать) - определение значений параметров плазмы, характеризующих её состояние. T. к. плазма в общем случае представляет собой многокомпонентную неравновесную неоднородную систему с широчайшим спектром всевозможных значений параметров, диагностика её сталкивается с большими принципиальными и техн. трудностями. Особенно сложно проводить Д. п. в экстремальных условиях - при макс. темп-pax, плотностях, скоростях протекающих в плазме процессов, мощном внеш. воздействии и т. п. Поэтому важное значение в Д. п. имеет широкое применение ЭВМ как для прямой обработки первичной информации в реальном масштабе времени, так и последующего анализа. Растёт роль экспериментов, в к-рых на основе совокупности эксперим. данных и нек-рых априорных предложений моделируются процессы реальной плазмы.
Набор параметров плазмы, определяемых совр. методами Д. п., весьма велик. Определяются форма и местоположение плазмы, плотность 
составляющих компонент (электронов, ионов, атомов, радикалов, фотонов) и их статистич. распределения 
(по скоростям, по уровням возбуждения и т. п.), темп-ры 
, если распределения близки к равновесным, теплопроводность, интенсивность излучения, коэф. поглощения, частота столкновений компонент, коэф. диффузии и т. д. Исследование распределений этих параметров в пространстве и времени при заданных внеш. условиях позволяет выделить основные кинетич. и динамич. процессы, протекающие в изучаемой плазме, определить их скорости, энергетич. характеристики, найти способы управления значениями параметров плазмы.
Помещение датчика в плазму искажает её параметры. Поэтому большинство методов Д. п.- бесконтактные, в к-рых носителями информации о плазме являются окружающие её поля и излучения. К числу контактных относятся разл. зондовые методы (электрич., магн., СВЧ-зонды и пр.). Бесконтактные методы делятся на пассивные и активные. Пассивные методы Д. п. основаны на регистрации излучений и потоков частиц из плазмы или измерении характеристик окружающих её полей. Активная Д.п. основана на измерении характеристик внеш. зондирующего излучения при его прохождении через плазму и на отклике (реакции) самой плазмы на зондирующий луч. T. о., активные методы возмущают плазму, хотя в большинстве случаев возмущение можно сделать сравнительно малым. С другой стороны, целенаправленное создание в плазме определ. малых возмущений и изучение динамики их релаксации являются одним из направлений по определению локальных характеристик плазмы.
Значит. трудности при Д. п. возникают во мн. методах из-за сложной связи измеряемых величин с параметрами плазмы. Установление этой связи требует выбора определ. плазменной модели. Её часто приходится формулировать априорно. Затем в рамках модели реализуют конкретный метод Д. п. и далее, интерпретируя результаты, контролируют адекватность принятой модели.
Др. проблема - нелокальность большинства методик. Определяется ср. значение G измеряемой величины g(x, у, z)в пределах объёма 
наблюдения или зондирования
чаще всего 
- объём в пределах малого сферич. угла, узких слоев и т. п., "вырезаемых" диагностич. лучами в плазме. Восстановление локальных значений g(x, у, z) требует измерений по разным направлениям. В случае простой и заранее известной конфигурации плазмы (круговой, эллиптич. и т. п.) достаточно определить G вдоль параллельных хорд или по углам одной точки. Затем g(x, у, z)вычисляется с помощью интегрального ур-ния Абеля.
Самое общее разделение методов Д. п. возможно по носителям информации о параметрах плазмы, хотя вклад каждой из таких групп в Д. п. существенно неодинаков.
Макроскопические методы устанавливают самые общие представления об интегральных характеристиках плазмы (факт существования, качественное представление об её структуре, динамике движения и т. п.) и обычно основываются на анализе эффективности взаимодействия плазмы с источником питания. Модель для таких методов: плазма - проводящий объём (напр., токовый "шнур" и т. п.). Техн. реализация модели зависит от способа создания плазмы. Так, напр., в газовых НЧ-разрядах - это, прежде всего, измерения тока и падения напряжения (электрич. поля) в плазме. В сильноточных разрядах ток часто измеряется поясом Роговского (катушкой индуктивности), напряжение в тороидальных установках (напр., "Токамаках") - петлей связи.
В случае лазерных и СВЧ-методов формирования плазмы определяются мощности падающего, отражённого и прошедшего излучения, к-рые позволяют вычислить поглощаемую в плазме энергию, ср. активную проводимость.
Для оценки газокинетич. давления в плазме 
в ряде случаев используются её диамагн. свойства. При возникновении плазмы происходит изменение магн. потока через контур, охватывающий поперечное сечение рабочей части разрядной камеры. По величине изменения магн. потока судят о величине газокинетич. давления (см. Диамагнетизм плазмы).
Определ. информацию о плазменном шнуре дают его индуктивные и ёмкостные свойства.
Измерения полных радиац. потерь плазмы с помощью болометров,пироэлектрич. детекторов и т. д. в сочетании с др. методами позволяют анализировать энергетич. баланс, процессы диффузии примесных ионов и т. д. Применение коллиматоров позволяет вести приём в заданном элементе телесного угла (хордовое зондирование).
Динамика плазмы исследуется с помощью скоростной оптической развёртки и регистрации излучения электронно-оптич. преобразователями. При исследованиях плазмы в магн. поле применяются магн. зонды - малые катушки индуктивности, расположенные обычно на периферии плазменных объектов и ориентированные в разных направлениях. По колебаниям магн. потока, пронизывающего катушки, судят о перемещениях плазменного шнура.
Д. п., основанная на регистрации эл--магн. излучений, наиболее информативна, обширна по диапазону используемых физ. принципов, способам реализации устройств и является обычно бесконтактной. Конкретные методы можно условно разделить на неск. подгрупп.
Спектроскопическая Д. п. в основном подразумевает регистрацию и анализ характеристик спектров эл--магн. излучения плазмы; по используемому интервалу частот её делят на СВЧ, оптич. (включал УФ) и рентгеновскую. С помощью спектров можно найти пространственно-временные распределения практически всех параметров плазмы в самых широких диапазонах их значений. Гл. недостатки метода - сложность связи параметров плазмы с непосредственно измеряемыми интенсивностями и существенная зависимость от видов статистич. распределений частиц и излучения, к-рые заранее не известны. Поэтому спектроскопич. исследования проводятся в три этапа. Сначала устанавливают модель состояния плазмы и выбирают методы Д. п., допустимые в рамках этой модели, далее эти методы реализуют, а затем интерпретируют полученные результаты измерений и контролируют адекватность принятой модели. Информация, необходимая для решения задач первого этапа, может быть получена из анализа спектрального состава излучения плазмы, к-рый позволяет определить основные компоненты ионного и хим. состава плазмы; выявить линии, принадлежащие ионам (атомам) с наибольшей энергией ионизации Ei; и оценить значение темп-ры электронов Те по эмпирич. ф-лам вида 
(а - коэф., зависящий от Ei). Выявление последней различимой на фоне сплошного спектра линии в сериальной последовательности позволяет оценить значение концентрации электронов пе и т. д. Обычно измеряют интенсивности, интегральные вдоль луча наблюдения. Локальные значения, связанные непосредственно с параметрами плазмы, приходится вычислять с помощью интегрального преобразования.
В качестве основных в спектроскопич. Д. п. используются модели локального термич. равновесия (ЛТР), частичного локального термич. равновесия (ЧЛТР), а также коронарная или более общая ударно-радиац. (УР) модель. Наиболее надёжную и определ. информацию получают из оптически тонкой плазмы.
Диагностики по интенсивностям линий в большинстве случаев основаны на модели ЛТР. Если измерена локальная абс. интенсивность Iтр спектральной линии, возникающей при спонтанном переходе атомов (молекул, ионов) из возбуждённого состояния т в состояние р, то может быть определена темп-pa плазмы T, однако из др. измерений должна быть известна плотность п. Проще определить T по отношению интенсивностей линий, к-рое уже не зависит от n. В рамках модели ЛТР зависимость относительных интенсивностей мн. линий в полулогарифмич. масштабе от энергии их возбуждения Ет линейна с наклоном, определяемым темп-рой T.
Интенсивность спектральной линии с ростом темп-ры сначала увеличивается, а затем, когда становится существенной ионизация, падает. Значение T, соответствующее макс. интенсивности, зависит от состава плазмы. При известном составе оно может быть заранее рассчитано. Зафиксировав в эксперименте немонотонный ход интенсивности по радиусу столба плазмы данного состава, можно определить зону, где находится максимум темп-ры 
даже не проводя подробных измерений интенсивности.
Для Д. п. по спектрам поглощения наиболее типичны метод поглощения тонким слоем и метод обращения. Если слой оптически тонкой однородной плазмы толщиной l "просвечивать" излучением вспомогат. источника со сплошным спектром с яркостной темп-рой 
, превышающей темп-ру 
плазмы T, то на фоне этого спектра можно наблюдать линии поглощения. Если 
, то вместо линий поглощения будут наблюдаться эмиссионные линии. При 
линии в спектре исчезают ("обращение линий"). Следовательно, варьируя 
известным образом, можно по моменту обращения линий определить T (см. также Пирометрия оптическая).
В рамках модели ЧЛТР для Д. п. используются только линии, создаваемые переходами с достаточно высоких уровней, населённости к-рых находятся в равновесии со свободными электронами. По абс. интенсивности такой линии можно найти либо пе, либо Те, если одна из этих величин известна из др. измерений. Измеряя отношение интенсивностей линий атомов (ионов) разного типа, можно получить относительный ионный состав плазмы, а его абс. нормировку можно провести с помощью ур-ния квазинейтральности. Если же в плазме присутствуют ионы только одного типа, то 
. В этом случае отношение интенсивности дискретной линии к интенсивности континуума (обусловленного радиац. рекомбинацией и торможением на ионах) зависит только от Те и может быть использовано для её определения.
Спектроскопич. методы диагностики неравновесной плазмы, основанные на подходящем варианте УР модели, позволяют определить по интенсивности спектральных линий населённости уровней, к-рые затем с помощью системы ур-ний баланса связывают с др. параметрами плазмы. Для простых моделей существуют рассчитанные графики зависимости интенсивностей линий от ne и Те. Такие зависимости имеются, напр., для резонансных, интеркомбинационных и сателлитных линий водородо- и гелиеподобных многозарядных ионов, возбуждаемых в горячей (Tе 
107K) сверхплотной (пе 
1020 см-3) плазме. Если адекватность исходной УP модели не вполне ясна или же модель сложна, то путём сравнения измеряемых и расчётных пространственно-временных распределений интенсивностей линий выявляют основные кинетич. и динамич. процессы, протекающие в плазме.
Д. п. по контурам спектральных линий основана на измерениях формы наблюдаемых контуров 
, их полуширин 
и интенсивности в максимумах. Наблюдаемый контур может весьма сильно отличаться от истинного (или "локального") контура линий 
вследствие его искажения измеряющим спектральным прибором, характеризуемым аппаратной функцией 
. Так что 
представляет собой свёртку распределений 
и 
. Для восстановления контура 
по измеряемому 
необходимо знать форму 
(для свёртки двух распределений Лоренца и Гаусса имеются табулированные ф-ции Фойгта). Форма 
определяется влиянием мн. факторов: доплеровским уширением, уширением за счёт столкновений, расщеплением уровней в электрич. (Штарка эффект)или магн. (Зеемана эффект)полях и т. д. Наиб. значение имеют измерения уширений, обусловленных Доплера эффектом и линейным Штарка эффектом.По форме доплеровского контура спектральной линии можно определить ф-цию распределения 
излучающих частиц по скоростям. При максвелловской форме ф-ции 
контур становится гауссовым, полуширина к-рого (в. 
) однозначно связана с темп-рой частиц 
(эВ) = 4,7*108 
А, где. А - атомный вес излучающих атомов (ионов), 
- их кинетич. темп-ра. Этот метод успешно применяется, напр., для определения темп-ры ионов в плазме токамаков. Мин. темп-pa, к-рая может быть таким образом определена (при 
), составляет (0,1-0,3) эВ*А.
При высокой плотности заряж. частиц 
см-3) уширение, обусловленное линейным эффектом Штарка для атомов водорода и водородоподобных ионов, преобладает над доплеровским. Форма линий и их полуширина 
становятся мало чувствительными к значениям темп-ры 
. Это позволяет применять такие линии для определения пе путём подбора такого значения ne, при к-ром расчётный контур лучше всего согласуется с измеренным 
. Менее точен, но более удобен метод определения пе по измеренной полуширине 
, т. к. расчётные графики зависимости 
для многих линий построены. По контурам линий других атомов значение пе можно оценивать (довольно грубо) в тех случаях, когда их уширение обусловлено квадратичным эффектом Штарка.
Д. п. по сплошному спектру ("континууму") основана на определении либо абсолютной локальной интенсивности 
в к--л. точке спектра, либо её относит. распределения в протяжённом участке (обычно в коротковолновой области). Осн. трудность этих методов связана с интерпретацией измеренных интенсивностей, т. к. в плазме могут одновременно действовать неск. механизмов генерации континуума (см. Излучение плазмы С).наибольшей надёжностью Д. п. (оптически тонкой) проводится в тех условиях, в к-рых излучаемый ею континуум 
представляет собой совокупность тормозного (на ионах) и рекомбинационного (одноэлектронного) континуумов, а сама плазма химически однокомпонентна. В этом случае для спектральных распределений интенсивности в тормозном 
и рекомбинационном 
континуумах имеют аналитические выражения, позволяющие определять Те (при максвелловском распределении электронов) по наклону зависимости 
. В случае немаксвелловской формы ф-ции распределения электронов измерения 
позволяют исследовать вид 
. По абс. интенсивности континуума может быть найдена затем концентрация 
, если известен ионный состав плазмы или эфф. заряд Zэфф ионов плазмы, важный параметр высокотемпературной плазмы.
В оптически плотной плазме спектры излучения уже не несут столь обширной информации. По мере распространения излучения к границам контуры линий трансформируются за счёт процессов поглощения и переизлучения. Определение "локального" контура становится невозможным. Полезность усреднённого контура основана на том, что он оказывается самообращённым; значение и положение максимума интенсивности на "крыльях" такого контура зависят от темп-ры на оси плазмы.
Пассивная СВЧ Д. п. использует ту особенность оптически плотной плазмы, что на сравнительно низких частотах регистрируемое спектральное распределение интенсивности связано с поверхностной темп-рой плазмы ф-лой Рэлея-Джинса (для абсолютно чёрного тела): 
. При отсутствии влияния магн. поля необходимо, чтобы частота принимаемых волн 
(плазменной частоты). Измерения излучения плазмы с использованием СВЧ-приёмников получили довольно широкое распространение. Принимаемая мощность излучения P (Вт) связана с эфф. (радиационной) темп-рой электронов TР (эВ) соотношением 
, где 
- полоса частот приёмника (в Гц), В - поглощат. способность плазмы, равная доле энергии поглощаемого ею излучения. Трудности этого метода Д. п. связаны с интерпретацией результатов, т. к. лишь при максвелловском распределении электронов их ср. энергия равна ра-диац. темп-ре (Те=Тр), к-рая может быть вычислена при известной В. Если Те в плазме не постоянна, то даже при В =1 (чёрное тело) необходим расчёт толщины слоя, из к-рого принимается излучение.
Д. п. по циклотронному излучению применяют, когда в окрестности циклотронной частоты 
(или вблизи её гармоник) плазма излучает как абсолютно чёрное тело, а вдали от 
излучение пренебрежимо мало. Обычно это излучение наблюдается в области СВЧ и позволяет определить Тр. Для плазмы низкой плотности по мощности излучения можно рассчитать электронное давление пТе.
Взаимодействие когерентного электромагнитного поля с плазмой используется в ряде методов Д. п. По диапазону частод делится на СВЧ и лазерную Д. п., хотя в ряде методик это деление условно.
Зондирование плазмы СВЧ основано на модели плазмы как макроскопич. среды, влияющей на распространение эл--магн. волн. Этот метод даёт возможность определить 
(частоту столкновения электронов с тяжёлыми частицами), а в оптич. диапазоне и концентрацию нейтральных атомов. Методика основана на зависимости диэлектрической проницаемости плазмы от частоты:
- критич. концентрация, при к-рой 
и 
. При 
сигнал проходит через плазму, при 
происходит отражение волн (т. н. отсечка). Уто первый простейший метод оценки концентрации плазмы. Он используется при зондировании ионосферы, а также в лабораторных исследованиях. Широкое применение в исследованиях, особенно нестационарной плазмы, получили интерферометрические методы, основанные на зависимости разности фаз между опорным излучением и излучением, прошедшим через плазму, от плотности плазмы.
Если 
и длина волн 
- характерного размера неоднородности, то 
определяет разность фаз волны, прошедшей через плазму, и опорной:
l - длина зондирования. Мнимая часть Im e определяет экспоненциальное затухание волны с коэф. 
, откуда вычисляется 
. Так могут быть определены средняя по лучу зондирования концентрация и частота столкновений 
. Для восстановления профиля n(r)необходимо обратное интегральное преобразование.
Диапазон частот, используемых для интерферометрич. измерений, ограничен, с одной стороны, условием распространения волн 
, а с другой - мин. измеряемым сдвигом фаз. При плотностях плазмы 
см-3 используют СВЧ-диапазон. В этом диапазоне существует неск. интерферометрич. схем: локация в свободном пространстве, волноводный, резонаторный методы (по изменению сдвига резонансной частоты).
Рис. 1. КГ - клистронный генератор, ДТ - двойной тройник, ФВ - фазовращатель, Aт - аттенюатор.
Простейшая схема первого способа приведена на рис. 1. Прошедший через плазму сигнал сравнивается с опорным сигналом на детекторной головке.
Для плотных плазм (n е>1016-1017 см-3) может использоваться оптическая лазерная интерферометрия. При определении концентрации атомов её чувствительность поднимется на 6-10 порядков для тех атомов, для к-рых есть близколежащие к частоте зондирующего луча резонансные переходы. В качестве источников света в оптич. интерферометрии применяются рубиновые, гелий-неоновые и др. лазеры, в разл. оптич. схемах - интерферометры Майкелъсона, Маха-Цендера и др.
При фотографич. регистрации интерферограммы можно с помощью преобразования Абеля получить мгновенный профиль концентрации. Фотоэлектрич. методы регистрации позволяют проводить анализ последовательно.
Лазерная Д. п. Д. п. по рассеянию волн на свободных электронах развита в результате использования лазерной техники. Классич. (томсоновское) сечение рассеяния на свободных электронах имеет вид:
- классич. радиус электрона, 
-телесный угол. Изменение частоты излучения при рассеянии на электроне, движущемся со скоростью v, определяется эффектом Доплера: 
, где 
; 
-угол рассеяния, k -волновой вектор зондирующей волны. Если 
(rD - дебаевский радиус экранирования),то плазменные эффекты несущественны. Рассеяние от отдельных электронов суммируется, частотный спектр рассеянного излучения определяется распределением скоростей электронов и при максвелловском распределении оказывается гауссовым (при Те 
0,5кэВ): 
T. о., измерения 
позволяют определить Те и пе. Наблюдение под большим углом к падающему лучу 
обеспечивает локальность методики - рассеянное излучение фиксируется приёмной аппаратурой из элемента объёма, определяемого пересечением поля зрения системы регистрации и канала пучка (рис. 2).
В магн. поле, если угол между k и напряжённостью магн. поля 
, спектр рассеяния состоит из узких пиков, частотный интервал между к-рыми равен 
, а огибающая имеет вид гауссовой кривой с 
. На этом эффекте основаны предложения по измерению магн. поля в плазме. По сдвигу частоты wмакс в рассеянном спектре, обусловленном эффектом Доплера, можно определять ср. направленную скорость электронов.
Д. п. по коллективному (когерентному) рассеянию. В плотной плазме при 
преобладающим оказывается рассеяние на крупномасштабных (по сравнению с rD) тепловых и нетепловых колебаниях и флуктуациях плотности плазмы (зарядов Z). В случае тепловых флуктуации интенсивность рассеяния может превысить томсоновскую в Z раз, в контуре линии возникает острый пик. На этом основываются предложения по измерению ионной темп-ры. В плазме с высоким уровнем надтепловых флуктуации рассеяние определяется этими колебаниями. Исследование зависимости 
позволяет определить амплитуды и дисперсионные характеристики нетепловых колебаний в плазме.
Такого рода эксперименты в основном реализуются с применением лазеров. Возможны они и в СВЧ-диапазоне, хотя трудны как из-за малой эффективности рассеяния, так и из-за недостаточной монохроматичности генераторов.
Д. п. с помощью резонансной флуоресценции основана на определении интенсивности излучения резонансно возбуждённых атомов и ионов под действием внеш. источника. Процесс можно рассматривать как рассеяние излучения на частоте, близкой к резонансной одного из атомных переходов. При достаточной интенсивности зондирующего излучения происходит насыщение эффекта флуоресценции. Зная атомные константы, можно определить концентрацию флуоресцирующих компонент. Диагностика локальна, т. к. наблюдение ведётся под большим углом к зондирующему лучу.
Рис. 2. 1 - падающий луч, 2 - рассеянный луч.
Голографические методы Д. п. основаны на применении голограмм.T. к. голограмма несёт информацию о фазе исходной волны, её можно использовать для интерференц. измерений вместо самого объекта. Это - важное преимущество, т. к. заменяет интерферометрич. измерения на объекте измерениями на голограмме. В принципе, с помощью одной голограммы можно восстановить интерференц. измерения под разными углами и найти пространственное распределение концентрации электронов и др. величин, влияющих на распространение волн в неосесимметрнчной системе. Методика иногда применяется и в СВЧ-диапазоне.
Корпускулярная Д. п. обычно подразумевает анализ потоков тяжёлых частиц или излучаемых самой плазмой (пассивная Д. п.), или пронизывающих её и испускаемых внеш. источником (активная Д. п.). Однако к этой группе относится целый ряд методов, использующих др. частицы плазмы. Корпускулярная Д. п. с использованием тяжёлых частиц является основной для изучения физ. характеристик тяжёлой компоненты горячей плазмы в проблеме управляемого термоядерного синтеза. С помощью пассивных методов исследуют нейтральные атомы, покидающие плазму в результате перезарядки ионов в объёме (рис. 3). Осн. элемент устройства - анализатор атомов перезарядки. В нём атомы за пределами сильного магн. поля термоядерной установки вновь ионизуются в камерах перезарядки и затем анализируются. Диапазон анализаторов: от 100-200 эВ до десятков КэВ, разрешение по энергиям 
10-20%. Анализ часто ведут сразу по мн. энергетич. каналам. Методика является одним из осн. способов измерения Ti.
Рис. 3. 1 - быстрый ион, 1' - быстрый атои перезарядки, 2,2' - соответственно холодные (медленные) частицы.
Для реализации корпускулярной активной Д. п. используются ослабление пучков нейтральных частиц в плазме, упругое рассеяние первичного пучка, возбуждение частиц пучка с последующим изменением их траектории. По ослаблению интенсивности пучка нейтральных частиц (в результате перезарядки) на выходе из системы можно определить концентрацию ионов. Регистрация потока атомов перезарядки на пучке и атомов пучка, рассеянных на ионах, даёт возможность определить темп-ру и плотность ионов водорода в исследуемом объёме плазмы. Осн. проблемы использования методики - ограниченная прозрачность плазмы для диагностич. пучка и особенно для выходящих атомов перезарядки, возмущения плазмы первичным пучком.
Комбинированная Д. п. основана на регистрации излучений, возбуждаемых частицами зондирующих пучков при столкновении с частицами плазмы. Процесс идёт по схеме перезарядки:
Метод даёт возможность реализовать локальную диагностику примесей с разл. зарядом Z. Возможны и др. варианты комбинированной диагностики. Так, напр., пучок атомов Li использовался для определения концентрации электронов по интенсивности возбуждения спектральной линии 
; по углу поворота плоскости поляризации излучения оценивалась напряжённость магн. поля в токамаке. Диагностика электронной компоненты плазмы с помощью разл. анализаторов на границе плазмы позволяет определить ф-цию распределения 
электронов, уходящих за пределы плазмы. В магн. поле анализ обычно ограничен продольными (вдоль H) скоростями электронов. 
несёт также косвенную информацию об элементарных процессах и коллективных явлениях в плазме. В активных методах корпускулярной Д. п. используют для зондирования плазмы электронный пучок заданной энергии. Распределение электронов по энергиям в рассеянном пучке несёт информацию об объёмных свойствах плазмы, её компонентном составе и т. д. Эти методы применяются редко.
Метод "меченых" атомов позволяет контролировать поведение отд. тяжёлых компонент плазмы (до сих пор использовался мало). Пассивной нейтронной Д. п. измеряются потоки нейтронов при реакциях синтеза в горячей плазме для оценки темп-ры ионов и их распределения по скоростям. Выделение "истинных" термоядерных нейтронов требует комплекса измерений (углового и пространственного распределения, их энергетич. спектра, рентгеновского излучения в установке и т. п.)
Зондовая Д. п. основана на помещении в плазму зондов (датчиков). Все зондовые методики (кроме зондов-анализаторов, расположенных на границе плазмы) возмущают плазму. Однако обычно возмущение локализуется в прилегающих зонду слоях, а параметры призондовой плазмы удаётся связать с её объёмными свойствами. Энергетич. поток, к-рый может выдержать зонд, ограничен. Поэтому все варианты зондовых методик пригодны только для анализа низкотемпературной или периферийных зон горячей плазмы.
Электрические зонды (Ленгмюра), представляющие собой один или неск. небольших метал-лич. электродов, погружённых в плазму, являются одним из осн. средств диагностики локальных свойств низкотемпературной плазмы. Схемы нек-рых конструкций зондов приведены на рис. 4. Осн. первичная информация - вольт-амперная характеристика (BAX) зонда, из к-рой можно определить 
- потенциал плазмы. BAX зависит от геом. и плазменных параметров: 
- длины свободного пробега заряж. частиц, 
- размера зонда и его конструкции; Те, Те/Ti, 
- длины пробега атомов до ионизации, напряжённости магн. поля H.
Рис. 4. Электростатический зонд: а) - цилиндрический, б) - сферический, в) - экранированный цилиндрический. 1 - диэлектрическое покрытие, 2 - металлический стержень-зонд, 3 - металлический экран.
Обработка BAX для разл. диапазона параметров плазмы существенно различна. Если отбор тока (частиц) на зонд происходит в прилегающем к зонду возмущённом неквазинейтральном слое 
, меньшем 
(бесстолкновительный слой), то зонд вносит наименьшие возмущения в плазму. Имеется последовательная теория этого случая, к-рая даёт значение токов 
, 
и позволяет определить ф-цию распределения электронов по скоростям. При 
частицы, попадающие на зонд, испытывают в слое неск. столкновений. Строгая теория для таких условий отсутствует. Однако существует экспериментально подтверждаемая интерполяционная ф-ла, позволяющая определить 
и ф-цию распределения электронов по энергиям.
В случае 
плазма может рассматриваться как сплошная среда. Возмущение плазмы оказывается наибольшим. Характеристики потоков на зонд увязываются с параметрами плазмы на бесконечности соответствующими уравнениями переноса. Обычно используется ионная ветвь BAX, т. к. электронный ток при отборе искажается сильнее и труднее поддаётся расчёту.
Электрич. зонды часто используются как локальный метод определения флуктуации концентрации и потенциала в неустойчивой плазме. Однако для правильного определения флуктуационных характеристик плазмы необходим корректный расчёт передаточных ф-ций, что во мн. случаях трудно разрешимо.
Многосеточные электрич. зонды являются электрич. анализаторами заряж. частиц. На входе зонда плазма "разрывается" большой разностью потенциалов и анализируется электронная или ионная компонента. В ВЧ- и СВЧ-зондах конец ВЧ-токопровода используется как эл--магн. излучатель. По изменению характеристик излучения и распространению возбуждаемых в плазме волн оцениваются её параметры (обычно п, ve).
19.Плазмадағы импульсті токтарды өлшеу. Импульсные плазменные ускорители используются для получения высокотемпературных плазменных потоков большой мощности. Такие потоки находят широкое применение в науке и технологии. Особый интерес представляет использование горячих плазменных потоков для обработки материалов. С экспериментальной стороны работа этих ускорителей достаточно подробно исследована [1-3], однако, до сих пор не существует единой теоретической модели, описывающей все многообразие процессов в них. В связи с этим, необходимо сравнение полученных в последнее время экспериментальных данных на соответствие существующим теоретическим моделям, описывающим динамику формирования плазменных сгустков и процесса ускорения.
В любой плазменной установке динамику процессов определяет конфигурация электромагнитных полей. При этом, происходящие в системе физические процессы должны выполняться на основе законов сохранения энергии. В коаксиальном импульсном плазменном ускорителе, схема которого показана на рис. 1а, существуют азимутальное магнитное и радиальное электрическое поля, которые осуществляют необходимый подвод энергии к ускоряемой плазме.
Для измерения высоких напряжений изготовлен комбинированный омический и емкостной делитель напряжения с коэффициентом деления 1:10000. Выбор данного типа делителя обоснован тем, что с его помощью можно измерять широкий по частоте интервал напряжений. Импульсы напряжения от делителя передавались с помощью экранированных коаксиальных кабелей с согласованными волновыми сопротивлениями к запоминающим осциллографам.
Для измерения токов применялся метод осциллографической регистрации с использованием пояса Роговского. Были разработаны несколько поясов: внешний для измерения разрядного тока и внутренний для непосредственного определения тока в плазменном потоке. Внешний пояс Роговского изготавливался как соленоид диаметром 4 мм и длиной 60 см, свернутый в виде тороида, количество витков 2450. Для исследования токов внутри ускорителя применяли пояс Роговского с количеством витков 528 и длиной 30 см.
Схема эксперимента показана на рисунке 1. Этот пояс также применяли для измерения плотности тока в плазме посредством изменения сечения тора. Пояс устанавливался на различном расстоянии от конца внешнего электрода внутри лайнера ускорителя. Для исследования структуры потока пояс устанавливался на различном расстоянии от торца внешнего электрода: 2-80 см через 2 и 5 см.
Таким образом, измеряется ток, проходящий через сечение кольца. В случае внешнего пояса этот ток соответствует разрядному току конденсаторов, а в случае внутреннего - току в плазме. Сигнал подавали без усиления на вход осциллографа по коаксиальному кабелю 50 Ом.
Основная часть работы была выполнена на установке КПУ-30 с холодными протяженными медными электродами.
Рисунок 1. Схема эксперимента по исследованию структуры плазменного потока
Перед каждым разрядом камера откачивалась до давления 0,133 Па (10-3 Торр). После этого, в зависимости от задачи, давление в камере поднималось до значений в диапазоне 0,05-5 Торр. Такой метод позволяет устанавливать одинаковое начальное давление перед каждым выстрелом. Для регистрации тока использовался осциллограф UT3200. Типичные осциллограммы тока при давлениях 0,1 и 0,05 Торр приведены на рисунке 2.
Как видно из рисунков, разряд тока в ускорителе представляет собой апериодический затухающий сигнал. Количество полупериодов практически не зависит от начального давления в камере. Это свидетельствует о том, что период разряда определяется индуктивностью коаксиальных электродов. Период тока слабо возрастает на 1-2 мкс, амплитуда тока падает по экспоненте с декрементом ~105. Амплитуда тока варьируется в пределах 300-450 кА. Наличие быстро затухающих осцилляций в начале развертки можно объяснить отражением сигнала от концов кабеля, что характерно для таких измерений.
На рисунке 2 показаны также осциллограммы напряжения при различных давлениях. Обращает на себя внимание следующие особенности этих кривых. Во-первых, линия напряжения сильно изрезана, что обусловлено импульсными помехами. На кривых тока в начальный в момент времени также можно заметить наличие быстрых осцилляций, но так как пояс Роговского обладает большой собственной индуктивностью, изрезанность проявляется не так заметно. Кроме этого, видно, что ток в начале разряда растет очень быстро, достигая значения 500 кА (рисунок 3, нижний график) за время 3 мкс. В этом случае скорость нарастания тока составит 1,7 1011 А/с. Во-вторых, напряжение в первой четверти разряда становится больше прилагаемого, а затем падает. Такое поведение связано, по-видимому, с эффектом, описываемым в литературе как аномальное сопротивление плазмы в начальный момент разряда [4]. В этом случае, общее сопротивление плазмы преобладает над его омическим сопротивлением. В результате, напряжение на разрядном промежутке увеличивается.
Рисунок 2. Осциллограммы тока (вверху) и напряжения (внизу) при 15 кВ.
Давление в камере слева –0,1 Торр, справа- 0,05 Торр.
Основной характеристикой ускорителя является его вольтамперная характеристика. Для построения ВАХ получена зависимость разрядного тока от напряжения. Экспериментальные данные по ускорителю КПУ-30 при использовании сплошного режима его работы приведены на рисунке 3. Как видно, вольтамперные характеристики разряда в диапазоне токов 150-500 кА остаются практически линейными при любых давлениях, что свидетельствует об отсутствии эффекта скольжения тока в данном ускорителе.
Рисунок 3. ВАХ ускорителя КПУ-30 при трех разных давлениях.
Далее были получены зависимости разрядного тока от давления. Результат представлен на рисунке 4. Данные по току получены при постоянном напряжении 20 кВ. Кривая имеет пологий максимум в районе 0,2 Торр. Следует отметить, что были проведены исследования в очень широком диапазоне давлений – от 100 до 4∙10-2 Торр. Если со стороны меньших давлений существует определенный порог, соответствующий (4∙10-2) Торр, то со стороны высоких давлений такого порога не наблюдается.
Рисунок 4. Зависимость разрядного тока от начального давления
Небольшое изменение наблюдается только при изменении давления на три порядка. Наличие пологого максимума в широкой области давлений 10-2 – 10 Торр объясняется известным законом Пашена, в соответствии с которым, для любого газа, сосредоточенного между двумя электродами, существует минимальное напряжение пробоя, определяемое кинетическими процессами в газе. В нашем случае, минимальное напряжение пробоя наблюдается при 0,2 Торр. Это и есть оптимальное давление при использовании ускорителя в сплошном режиме, когда реализуется максимальный разрядный ток, а значит и выталкивающая сила Ампера. Независимость тока от давления соответствует расчетам по формуле Спитцера, так как в плазме ток определяется не плотностью частиц, а степенью ионизации газа [5].
Гармонический характер зависимости тока от времени определяется превращением электрической энергии конденсаторной батареи в энергию магнитного поля, ускоряющего плазменную перемычку, а затухание - диссипацией энергии на омический нагрев плазмы и потери в разрядном контуре. Ход напряжения почти в пртивофазе с током, что говорит о преимущественно индуктивном характере разрядного контура. Величина периода практически не изменяется, и процесс формирования сгустков каждый раз повторяется, но при меньшей энергии конденсаторной батареи.
Таким образом, ускоритель КПУ работает в режиме действия выталкивающей магнитной силы Ампера. Однако достаточно слабое затухание тока свидетельствует, что процесс перекачки электромагнитной энергии в кинетику сгустка не достаточно эффективен и формируется несколько сгустков. Каждый сгусток, похоже, забирает лишь небольшую часть энергии поля, в основном она сохраняется в контуре и участвует в формировании следующего сгустка. Всего таких сгустков образуется пять-шесть.
Кроме этого, ряд эффектов, таких как наличие перенапряжения в начальной стадии процесса, независимость тока от давления и др. требуют более тщательных измерений и выяснения причин такого поведения.
27.Плазманың электр динамикалық үдеуі. 38.Плазманың электр динамикалық үдеуі. Қозғалыс теңдеуінің шешімі. Первый ускоритель плазмы, ускоряющий ее до скоростей,превышающих 100 км/с, был создан в 1955 г. в СССР и сразу нашел применение в работах по управляемому ядерному синтезу, а также в космических исследованиях. Первые работы в этих областях были также выполнены в СССР. Идейным вдохновителем и руководителем этих работ был Л.А. Арцимович.В предвоенные годы в Советском Союзе выходило много научно-технической литературы для юношества. Свежие номера журналов всегда стояли на выставках публичных читальных залов. Многие выписывали эти журналы, стоимость подписки была ничтожной. В них сообщалось о последних достижениях физики, химии, техники. Практически в каждом номере "Техники молодежи" печатались научно-фантастические рассказы, причем рассказы эти отличались строгостью изложения, там практически никогда не было вымыслов, противоречащих достижениям науки того времени. В описании будущих войн часто говорилось об электромагнитных пушках. Возможность ускорения медного снаряда за счет выталкивания из области градиента импульсного маг-
нитного поля или при втягивании железного снаряда в соленоид обсуждалось у нас в школе во время дополнительных занятий с учителем физики Исаем Михайловичем Житеневым. Такую электромагнитную пушку я построил в физическом кружке Краснодарского дворца пионеров. При пропускании импульса тока через соленоид граммофонная иголка втягивалась в соленоид с ускорением, и после разрыва движения тока приобретала энергию, достаточную, чтобы пробить тонкий слой картона. На выставке юношеского научно-технического творчества я демонстрировал стрельбу из моей пушки по изображению фашиста и получил одну из первых премий.
Идея ускорения вещества электромагнитными силами не давала мне долго покоя, и я неоднократно обсуждал ее с Львом Андреевичем Арцимовичем, ко- § гда в 1951 г. начал работать в знамени- ® той Лаборатории № 2, ставшей впослед- | ствии Институтом атомной энергии им. | И.В. Курчатова. Позже, исследуя газо- £ вый разряд при токах около миллиона | ампер, мы наблюдали сжатие плазмы ® магнитным полем этого тока со скоро- | стью более 100 км/с. Эксперименты с § мощными импульсами тока послужили | толчком для разработки электродина- * мического ускорителя плазмы. |
В 1953 г. Лев Андреевич построил тео- ^ рию ускорения сгустка плазмы электродинамическими силами в системе, полу чившей название рельсотрона. Идея ускорителя состояла в расширении замкнутого контура при пропускании через него импульса тока. Если одним из элементов контура является облачко плазмы, то плазма должна ускоряться электромагнитными силами. Расчет ускорителя был выполнен на первом, сделанном в Институте атомной энергии, компьютере. Было показано, что, используя имевшуюся в нашем распоряжении конденсаторную батарею, сгусток плазмы массой около 10-6 г может приобрести скорость больше 100 км/с. Мы спроектировали установку, в которой сгусток плазмы создавался электрическим взрывом (пережогом) железной проволочки. Выбор такого метода создания сгустка плазмы был обусловлен его простотой. Мы не имели тогда быстродействующих клапанов, позволяющих на короткое время создавать в вакууме облачко газа, чтобы путем электрического разряда образовать сгусток плазмы. Быстродействующий клапан был разработан позже и использован для ускорения водородной или дей-териевой плазмы.
Пока детали ускорителя изготовлялись в мастерской, Лев Андреевич обсуждал с нами различные варианты применения ускорителя плазмы. В дискуссиях чаще всего принимали участие С.Ю. Лукьянов и A.M. Будкер. Рассматривались схемы удара сгустка плазмы по мишени из дейтерида лития для инициирования термоядерных реакций, возможность поражения баллистических ракет с помощью ускорителя, располо-g женного на самолете, использование § ускорителя плазмы в качестве ракетно-™ го двигателя и др. Мне представлялось I наиболее перспективным использовать | дейтериевый сгусток плазмы для напол-g нения магнитных ловушек. Идея метода i проста. Если сгусток плазмы встречает ® на своем пути магнитный барьер, то для 1 проникновения его сквозь область маг-1 нитного поля необходимо, чтобы магнит-§ ное давление в барьере B2/8n было i меньше давления потока плазмы nV2. f Здесь B - напряженность магнитного по ля, n - концентрация плазмы в сгустке и V - скорость сгустка. При прохождении сквозь барьер часть кинетической энер-
гии сгустка плазмы переходит в тепло в процессе взаимодействия с магнитным полем. После выхода из барьера объем сгустка увеличивается из-за теплового расширения, а скорость V плазмы и ее концентрация п становятся меньшими. Если правильно подобрать параметры магнитных барьеров и сгустка, то, проникнув через первый магнитный барьер, сгусток плазмы уже не сможет проникнуть через такой же последующий барьер. Следовательно, магнитная конфигурация с полем, возрастающим к периферии, может захватывать и удерживать плазму, инжектированную из ускорителя. Позже я обосновал возможность осуществления такого процесса, и захват сгустка плазмы в магнитное поле был продемонстрирован в эксперименте.
Эксперименты с ускорителем в 1955 г. увенчались успехом и полностью подтвердили теорию Л.А. Арцимовича. Была подготовлена статья для публикации, но зам. директора Института И.Н. Головин категорически отказался дать разрешение на публикацию нашей статьи. Только после настойчивых требований Льва Андреевича разрешение на публикацию было получено, и статья Л.А. Арцимовича, С.Ю. Лукьянова, И.М. Подгорного и С.А. Чуватина появилась в Журнале Экспериментальной и Теоретической Физики в 1957 г. Несмотря на двухлетнюю задержку, это была первая публикация, показавшая возможность ускорения сгустков плазмы.
Подробный анализ работы электродинамического ускорителя плазмы был опубликован И.М. Подгорным, С.А. Чува-тиным, Г.М. Быковым и В.Д. Письменным в сборнике "Физика плазмы и управляемые термоядерные реакции", выпущенном к II Женевской конференции по мирному использованию атомной энергии. Исследования ускорения водородной плазмы на ускорителе с коаксиальными электродами содержатся в статье С.Ю. Лукьянова, И.М. Подгорного и С.А. Чуватина в журнале 'Техническая физика".
Работу первого в мире ускорителя плазмы я демонстрировал в 1958 г. в Женеве во Дворце Наций во время 2-й Женевской конференции по мирному ис-
Магнитный зонд
Рис. 1.
Схема эксперимента по инжекции сгустка плазмы в магнитную ловушку.
пользованию атомной энергии. Американский ученый Дж. Маршал также привез в Женеву свой плазменный ускоритель, в котором ускорение происходило при генерации бегущей электромагнитной волны. Наш ускоритель был значительно эффективней, и в дальнейшем Дж. Маршал стал строить свои ускорители на основе разработанного нами принципа.
Первое успешное использование плазменного ускорителя в термоядерных исследованиях было также осуществлено в отделе Л.А. Арцимовича в 1961 г. И.М. Подгорным и В.Н. Сумароковым было показано, что сгусток плазмы действительно захватывается в построенную нами ловушку типа антипробко-трон. Американцы ее назвали cusped trap. Магнитное поле в антипробкотроне создается двумя катуш-ками с током, которые располагались на одной оси, но создавали поля противоположных направлений. Между катушками возника-
ла точка нулевого магнитного поля, а напряженность поля возрастала во всех направлениях от этой точки. Схема установки, использованной в этой работе, показана на рис. 1.
Демонстрируя миролюбивый характер советских работ по управляемому термоядерному синтезу, И.В. Курчатов сам представил эту работу для публикации в Англии, написав сопроводительное письмо редактору журнала "Journal of Nuclear Energy". В письме обращалось внимание на необходимость международного сотрудничества в области ядерной энергетики. Это было последнее письмо, отправленное Игорем Васильевичем за границу. Издателем журнала капитаном Максвеллом письмо было названо реквиемом И.В. Курчатова.
По не зависящим от меня обстоятельствам пришлось прекратить эти важные эксперименты. Я попал в разряд политически неблагонадежных. Последние результаты, полученные на ускорителе плазмы в моей лаборатории, содержались в двух докладах, прочитанных от моего имени на конференции в Зальцбурге в 1960 г.
В дальнейшем ускоритель плазмы был использован как источник искусственного солнечного ветра в Институте космических исследований АН СССР. Эксперименты были направлены на исследования взаимодействия солнечного ветра с планетами и кометами. Это направление исследований было активно поддержано академиками Л.А. Арцимо-вичем, С.Н. Верновым, Е.К. Завойским, М.В. Келдышем и Г.И. Петровым. К концу 1960-х гг. полетами космических аппаратов было установлено, что космическое пространство не является тривиальным вакуумом. Измерения показали существование солнечного ветра - потока водородной плазмы со скоростью до 5 • 107 см/с, взаимодействующего с планетами. Солнечный ветер представляет собой сверхзвуковой поток плазмы с числом Маха около 10 и примерно таким же числом Маха относительно скорости Альфвена. Отношение тепловой энергии к энергии магнитного поля, которое переносится вместе с плазмой, или, как говорят, вморожено в поток плазмы р ~ 1.
В то время из отрывочных измерений на отдельных космических кораблях было известно, что дипольное магнитное поле Земли деформировано потоком солнечного ветра. Оно сжимается солнечным ветром на дневной стороне и образует полость, практически непроницаемую для солнечного ветра - магнитосферу. Обтекая магнитосферу, сверхзвуковой солнечный ветер тормозится, и на дневной стороне возникает бесстолкнови-тельная ударная волна. На ночной стороне магнитное поле Земли вытягивается солнечным ветром, образуя протяженный магнитный хвост. Однако многие детали оставались неизвестными, и возникла идея лабораторного моделирования взаимодействия солнечного ветра с Землей.
28.Цилиндрлі электрлік зонд. Конструкциясы және қосу схемасы. Зонд Ленгмюра — устройство, используемое для диагностики плазмы. Зондовый метод был впервые предложен Ирвингом Ленгмюром в 1923 году. Этот метод основан на измерении плотности тока заряженных частиц на помещенный в плазму электрический проводник в зависимости от его потенциала. Соответствующая кривая называется зондовой вольт-амперной характеристикой. Наибольшее распространение при исследованиях получили цилиндрический, сферический и плоский зонды. Импульсті плазмалық үдеткіште (ИПҮ) плазма температурасы (~103-105 K) аса жоғары емес, сондықтан бұл ортада электрлік және магниттік зондты қолдануымызға болады. Электрлік зонд арасында цилиндрлік және көпторлы зонд кеңінен қолданылады. Зондтың ВАС-да бірінші жағдайда бірнеше өлшеудің орташа мәні алынады және ол разрядтың бір фазада, зонд потенциалдары әр түрлі кезде болады. Алынған зондтық сипаттамадан плазманың электрондық және иондық компоненттерін анықтауға болады.
Осциллограф көмегімен зонд арқылы белгілі бір уақытта өтетін ток күшін анықталды. Сонымен қатар осы уақыт аралығындағы ВАС тұрғызылып, зарядталған бөлшектердің[2] температурасы мен концентрациясы анықталды.
Біздің жағдайымызда Ленгмюрлік жалғыз электрлік зонд қызметін вольфрамнан жасалған ұзындығы 19 мм, диаметрі 1,8 мм цилиндр электрод атқарады. Осы зонд көмегімен анықталған электрон температурасы 57,5±0,5 эВ мәніне[3] тең болды және осы температурадағы бағытталған электрондардың жылулық қозғалыс жылдамдығы 2·106 м/с болды.Өлшеулер көрсеткендей электронның концентрациясы 1,5·1012 см-3 болады.Концентрация мәні плазмалық ИПҮ үшін едәуір аз болды,бірақ камерада өте төмен қысым, яғни шаммен 0,05 Торр болғанын да ескеруіміз керек.
Осылайша ИПҮ-те зондтық әдісті қолдану барысында, плазма ағынында бірнеше ерекшеліктер байқалды. Ағын электрон және ион компоненттерінен құралған, яғни бұл жағдайда «холл» режимдік[1] үдеуі пайда болады. Ол бізге жұмыс камерасындағы кернеуді және қысымды өзгерту арқылы электрон немесе иондық компоненттерді алуымызға болады, сонымен қатар кейбір жағдайларда ағын жылдамдығының энергетикалық таралуларын да реттеуге мүмкіндік береді. Бұл эффектіні материал бетіне бағыттап әсерлестіруге де қолдануға болады.
Жасалынған зондтық әдісті жүйенің геометриясына тәуелді болмағандықтан, импульсті плазмалық үдеткіштің әр түрлі типтеріне қолдана беруге болады.
33.Импульсті фотометрия құралдары.Фотом
