Лабораторная работа № 32
Цель работы:
1. Ознакомиться с явлением самоиндукции.
2. Определить индуктивность катушки методом амперметра и вольтметра.
3. Исследовать влияние ферромагнитного сердечника на индуктивность катушки.
Теоретическое введение
Магнитным потоком через бесконечно малую площадку dS называется скалярная величина, равная:
, (1)
где B – индукция магнитного поля, α – угол между вектором магнитной индукции и нормалью 
к площадке dS (рис. 1). Магнитный поток Φ через произвольную поверхность S равен:
, (2)
а в случае однородного поля и плоской площадки:
. (3)
 |
Из формулы (3) видно, что изменить магнитный поток можно, изменяя В, S или α как по отдельности, так и вместе.
 |
В 1834 г. М. Фарадей открыл явление электромагнитной индукции, заключающееся в следующем: при любом изменении магнитного потока, пронизывающего замкнутый проводящий контур, в нём возникает ЭДС (ЭДС индукции) Εi и протекает индукционный ток. Согласно закону Фарадея (закону электромагнитной индукции), ЭДС индукции Εi существует только в те промежутки времени, когда магнитный поток изменяется, и равна с обратным знаком скорости изменения магнитного потока:
, (4)
где dΦ/dt – cкорость изменения магнитного потока.
Знак минус показывает, что если Φ возрастает, то есть dΦ/dt > 0, то Εi < 0 и наоборот. Этот знак выражает правило Ленца, определяющее направление индукционного тока: индукционный ток имеет такое направление, что своим магнитным полем противодействует изменению магнитного потока, вызывающему этот ток. Правило Ленца согласуется с законом сохранения энергии.
Электрический ток, текущий в замкнутом контуре (витке), создаёт вокруг себя магнитное поле, пронизывающее сам этот контур. Сцеплённый с контуром магнитный поток пропорционален силе тока, то есть:
Φ ~ I (5)
Отношение магнитного потока, сцеплённого с контуром, к силе тока, создающего этот магнитный поток, называется индуктивностью контура. Это – статическое определение индуктивности:
L = 
. (6)
Если контур состоит из N витков, намотанных на один каркас, то такой контур называют индуктивной катушкой и вводят понятие потокосцепления Ψ:
Ψ = Φ∙N, (7)
где под Φ понимают магнитный поток через один виток. В этом случае индуктивность контура определяется соотношением:
L = 
(8)
Так как внутри катушки магнитное поле направлено вдоль её оси, то есть перпендикулярно плоскости витков, формула (3) принимает вид:
Φ = B∙S. (9)
Как известно, индукция магнитного поля связана с напряжённостью:
В = μμоН, (10)
где μ – магнитная проницаемость среды (сердечника, помещённого в катушку), μо = 4 π∙ 10-7 Гн/м – магнитная постоянная. Напряжённость магнитного поля внутри длинной катушки – соленоида (l >>d) равна:
Н = I∙n, (11)
где n = N/l – число витков на единицу длины, l – длина соленоида, d – его диаметр.
Решая совместно (7), (8), (9), (10), (11) получим формулу для индуктивности длинного соленоида:
L = μoμn2V, (12)
где V = l∙S = l∙πd2/ 4 – объём магнитного поля внутри соленоида.
Если соленоид включить в цепь постоянного тока и измерить силу тока I в цепи и напряжение U, приложенное к соленоиду, то по закону Ома для постоянного тока можно найти сопротивление R проволоки, из которой он изготовлен. Это сопротивление называется омическим:
(13)
При включении соленоида в цепь переменного тока магнитный поток, пронизывающий витки катушки, изменяется. Это по закону Фарадея приводит к возникновению в катушке ЭДС индукции (в данном случае называемой ЭДС самоиндукции) Εsi, которая создаётиндукционный ток, по правилу Ленца направленный против «основного» тока в катушке, если он («основной» ток) возрастает, и в том же направлении, если он убывает. Таким образом, при включении соленоида в цепь переменного тока индукционный ток препятствует возрастанию и убыванию «основного» тока. В результате в цепи переменного тока сопротивление катушки больше, чем в цепи постоянного тока, и закон Ома для действующих значений тока I и напряжения U записывается в виде:
, (14)
где Z – полное сопротивление цепи, определяемое формулой:
, (15)
где ω = 2 πf – циклическая частота, f – частота переменного тока (в нашем случае f = 50,0 Гц), XL = ωL – так называемое индуктивное сопротивление.
Закон Фарадея для ЭДС самоиндукции можно записать в виде:
, (16)
или, используя (8), Еsi = -d(LI)/dt. В случае, если L не зависит от силы тока I, формула ЭДС самоиндукции принимает вид:
. (17)
На основании формулы (17) можно дать динамическое определение индуктивности: величина, равная модулю отношения ЭДС самоиндукции Еsi, возникающей в контуре, к скорости изменения силы тока dI/dt в нём, называется индуктивностью контура:
. (18)
Индуктивность статическая равна динамической, если она не зависит от силы тока. Это возможно, если в катушке нет сердечника из ферромагнитного материала.
При наличии такого сердечника его магнитная проницаемость μ является сложной функцией напряжённости магнитного поля Н (рис. 2), которая зависит от силы тока I (см. формулу (11)), и поэтому индуктивность является сложной функцией I. Индуктивность измеряется в генри (Гн = Вб/А = В∙с/А = Ом∙с).
Из формулы (15) следует формула для расчёта индуктивности:
. (19)
