Внутренняя энергия, энтальпия

Конспект лекций, задачи и упражнения

Допущено Учебно-методическим объединением по образованию в области химической технологии и биотехнологии в качестве учебного пособия для студентов вузов, обучающихся по химико-технологическим направлениям подготовки дипломированных специалистов

Москва 2004

ОГЛАВЛЕНИЕ

Введение

Энергетика процессов

              1.1. Внутренняя энергия, энтальпия

              1.2. Термохимия, закон Гесса

              1.3. Энтропия

              1.4. Энергия Гиббса

              1.5. Критерий самопроизвольного протекания процессов

              1.6. Изменение энергии Гиббса в окислительно-восстановительных реакциях

Задачи и упражнения

Химическое равновесие

              2.1. Истинное и кажущееся равновесие, смещение равновесия

              2.2. Количественные характеристики равновесия

Задачи и упражнения

Некоторые равновесия в растворах

              3.1. Образование растворов, растворимость

              3.2. Равновесие диссоциации электролитов

              3.3. Шкала термодинамических функций образования ионов в водных растворах

              3.4. Равновесие растворения и диссоциации малорастворимого электролита

              3.5. Равновесие диссоциации воды, буферные растворы

              3.6. Гидролиз солей

Задачи и упражнения

Комплексные соединения

              4.1. Общие сведения о комплексных соединениях

              4.2. Образование и разрушение комплексных соединений. Диссоциация комплексных соединений

Задачи и упражнения

Окислительно-восстановительные реакции

Эквивалент, закон эквивалентов

Задачи и упражнения

Приложение

Заключение

Рекомендуемая литература

УДК 546 (075.8)

ББК 24.1:24.53

С60

Рецензенты

Кандидат химических наук, доцент, заведующий кафедрой неорганической и аналитической химии Московской сельскохозяйственной академии имени К.А. Тимирязева С.Н. Смарыгин

Доктор химических наук, профессор, заведующий кафедрой физической химии Российского химико-технологического университета имени Д.И. Менделеева А.В. Вишняков

Соловьев С.Н.

С 60 Начала химии. Теоретические основы химии. Конспект лекций, задачи и упражнения. М.: РХТУ им. Д.И. Менделеева. 2004. 148 с.

ISBN 5-7237-0463-Х  

В пособии рассматриваются: элементы химической термодинамики; основы учения о равновесии; равновесия в растворах электролитов; комплексные соединения; эквивалент и закон эквивалентов.

УДК 546 (075.8)

 ББК 24.1:24.53

ISBN 5-7237-0463-Х

© Российский химико-технологический университет им. Д.И. Менделеева, 2004

© Соловьев С.Н., 2004

ВВЕДЕНИЕ

 

    В вузах химического и химико-технологического профиля изучению неорганической химии обычно предшествует дисциплина, где излагаются основные закономерности протекания химических процессов и современные представления о строении вещества. Традиционно в нее включаются элементы химической термодинамики, основы учения о равновесии и рассмотрение ряда важнейших равновесий в водных растворах, общие сведения о протекании химических реакций; элементы теории строения молекул и химической связи, представления о межмолекулярном взаимодействии, теория химической связи в комплексных соединениях и общая информация об этих соединениях.

    Данное пособие представляет собой первую часть сжатого конспекта лекций по теоретическим основам химии, оно содержит большое число разобранных задач и заданий, закрепляющих усвоение основного лекционного материала и дающих практические навыки его использования. Такое сочетание лекционного и семинарского материала позволяет самостоятельно изучать необходимые разделы курса, готовиться к зачетам и экзаменам.

    В пособие включен материал по следующим разделам курса: элементы химической термодинамики, учение о равновесии, равновесия в растворах, окислительно-восстановительные реакции, комплексные соединения, эквиваленты и закон эквивалентов.

    Пособие будет полезно студентам медицинских, химических и технологических вузов, старшеклассникам, занимающимся углубленным изучением химии, и их педагогам.

ЭНЕРГЕТИКА ПРОЦЕССОВ

Внутренняя энергия, энтальпия

 

       Химическая термодинамика, элементы которой используются в общехимических курсах, оперирует так называемыми характеристическими функциями или функциями состояния, позволяющими через значения самих функций и их производных определить любое термодинамическое свойство. Познакомимся с некоторыми из них.

    Системой в термодинамике называют тело (вещество, несколько веществ) или группу взаимодействующих тел, мысленно выделяемых, обособляемых от окружающей среды. Примеры систем: Земля, колонна синтеза аммиака, пробирка с реактивами. Система, имеющая постоянный объем и рассматриваемая как необменивающаяся веществом и энергией с окружающей средой, называется изолированной. Создать действительно изолированную систему практически невозможно.

    Движение представляет собой неотъемлемое свойство материального мира, мерой движения является энергия. Теплота и работа представляют собой виды энергии. В первом случае (теплота) энергия передается путем хаотического столкновения молекул на границе соприкасающихся тел. Работа качественно разнообразна (работа в поле тяготения, работа электрического поля, работа расширения и т.д.), отражая различные виды взаимодействия, и характеризуется перемещением большого числа частиц.

    Закон сохранения энергии (или первый закон термодинамики) утверждает: теплота Q, поведенная к системе, расходуется на совершение системой работы A и на изменение ее внутренней энергии DU:

 

Q = DU + A.                                         (1.1)

 

    Внутренняя энергия представляет собой однозначную, конечную и непрерывную (а значит, и дифференцируемую!) функцию состояния, аргументами которой являются температура, давление, природа и число молей вещества и т.д. Как дифференцируемая функция внутренняя энергия обладает свойством независимости ее изменения при переходе от начального состояния (1) к конечному (2) от пути перехода:

 

DU=U₂ – U₁.                                        (1.2)

 

А вот теплота в общем случае не является дифференцируемой функцией.

    Внутренняя энергия системы подразумевает общий ее запас, включая энергию поступательного и вращательного движения молекул, внутримолекулярную энергию электронов, внутриядерную энергию и т.д. Фактически абсолютная ее величина зависит от уровня наших знаний о различных видах энергии, а также о фундаментальных частицах и характере их взаимодействия. Поэтому до тех пор пока не решена проблема существования последней фундаментальной частицы, сама проблема определения абсолютного значения внутренней энергии лишена смысла.

    Обычно работу разделяют на полезную и работу расширения:

 

А = А_пол + А_расш .                        (1.3)

 

    Работа расширения может быть найдена следующим образом:

 

 ,                                   (1.4)

где Р - давление, V - объем.

Для изобарного процесса (P=const) уравнение (1.4) принимает вид:

 

.         (1.5)

 

     

Рис. 1. К пояснению физического смысла газовой постоянной

Отметим, что любая химическая система, в которой происходит изменение объема, будет характеризоваться работой расширения. В связи
с обсуждением этой величины обратимся к физическому смыслу универсальной газовой постоянной R. Рассмотрим систему, содержащую 1 моль идеального газа, находящегося при постоянном давлении в цилиндре под невесомым поршнем, двигающемся без трения. Систему нагрели на 1 K, газ расширился, поршень поднялся, совершена работа расширения (рис.1).

    Состояния газа описываются уравнением Менделеева-Клапейрона для начального состояния системы PV₁ = RТ и для конечного состояния PV₂ = R (Т+1). Работа расширения согласно (1.4) и (1.5) составит:

 

А_расш = PDV = PV₂ – PV₁ = R (T+1) – RT = R.

 

    Таким образом, численное значение универсальной газовой постоянной равно работе расширения 1 моль идеального газа, находящегося при постоянном давлении, при нагревании на 1 К.

    Рассмотрим систему при постоянном давлении, для которой отсутствует полезная работа (А_пол = 0). Согласно соотношениям (1.1) и (1.5):

 

Q_P=DU+A_расш = DU+PDV=U₂–U₁+PV₂–PV₁=U₂+PV₂–(U₁+PV₁). (1.6)

 

    Вводим новую термодинамическую функцию, называемую энтальпией, которая определяется соотношением:

 

H = U+РV.                                                   (1.7)

 

    Соответственно выражение (1.6) приобретает вид:

 

Q_P=H₂–H₁=DH.                                    (1.8)

 

    Как видно из определения, энтальпия будет обладать свойством независимости ее изменения при переходе от начального состояния к конечному от пути перехода; она является однозначной, конечной и непрерывной функцией состояния. Абсолютные значения энтальпий, как и абсолютные значения величин внутренней энергии, неизвестны.

    Поэтому в учебной и научной литературе слово "изменение" в выражениях типа "изменение энтальпии (внутренней энергии) в процессе" опускают и говорят об "энтальпии (внутренней энергии) процесса", понимая под этим величины DH и DU. Подчеркнем, что изобарный режим (в основном Р=1 атм) является наиболее распространенным для лабораторной и промышленной реализации различных процессов.

 

Термохимия, закон Гесса

 

    Раздел химии, в котором изучают тепловые эффекты химических реакций, называется термохимией. Термохимия оперирует так называемыми термохимическими уравнениями, представляющими собой обычные химические уравнения, в которых указана величина сопровождающего реакцию теплового эффекта и термодинамическое состояние каждого из участников. Под последним понимают температуру, агрегатное состояние участников, состав и концентрации растворов.

    Термодинамика использует так называемую эгоистическую систему знаков величин тепловых эффектов: экзотермическим процессам, идущим с тепловыделением, соответствуют отрицательные величины энтальпий. Наоборот, эндотермическим процессам соответствуют положительные значения величин DH и DU. Примеры термохимических уравнений процессов:

 

              N_2(г) + 3H_2(г)= 2NH_3(г); DH₂₉₈ = – 92 кДж;

 

              NaOH(р-р NaOH× 100 H₂O) + HCl(р-р HCl× 100 H₂O) =

              = NaCl(р-р NaCl× 201 H₂O) + H₂O_(ж); DH₂₉₈ = – 57 кДж

 

Нижний подстрочный индекс у величин DH указывает температуру, к которой отнесен тепловой эффект.

    Рассмотрим систему, в которой отсутствует полезная работа. Тогда, согласно (1.1) и (1.4) при постоянном объеме: Q_V=DU, а при постоянном давлении согласно (1.8): Q_P=DH. Иными словами, в этих двух случаях тепловой эффект процесса не зависит от пути перехода от исходных веществ к продуктам реакции. Эта закономерность и представляет собой основной закон термохимии, установленный чисто экспериментально в 1840 г. нашим соотечественником Г.И. Гессом: энтальпия (внутренняя энергия) химической реакции не зависит от пути перехода от начальных веществ к продуктам реакции, а определяется только видом и состоянием этих исходных веществ и продуктов. Закон Гесса позволяет производить с термохимическими уравнениями алгебраические операции: складывать, вычитать, умножать и делить на постоянное число. Проиллюстрируем это на простом примере. Пусть известны энтальпии следующих процессов:

              1) N_2(г) + O_2(г) = NO_(г); DH₁ = 90,2 кДж;

              2) NO_(г) + O_2(г) = NO_2(г); DH₂ = – 56,8 кДж;

Необходимо найти энтальпию процесса:

              3) N_2(г) + O_2(г) = NO_2(г); DH₃ .

 

    Как видно, искомое термохимическое уравнение получается сложением первого и второго термохимических уравнений, соответственно:

 

              DH₃=DH₁+DH₂=90,2+(–56,8)=33,4 кДж.

 

    Различным типам физических и химических процессов соответствуют различные величины энтальпий:

 

              К(к) = К(ж); DH_плавл

              H₂O(ж) = H₂O(г); DH_испар

              NaOH(р-р) + HBr(р-р) = NaBr(р-р) + H₂O(ж); DH_нейтр .

 

Наиболее важны энтальпии образования и энтальпии сгорания. Под энтальпией образования вещества понимают энтальпию процесса образования 1 моль этого вещества из простых веществ при данной температуре. При этом совершенно безразлично – осуществим этот процесс или нет. Примеры (Т=298,15 К):

 

Ca(к) + C(к,графит) + O₂(г) = CaCO₃(к); DH=DH_обрCaCO₃(к);

N₂(г)+2Cr(к)+4H₂(г)+ O₂(г) = (NH₄)₂Cr₂O₇(к); DH=DH_обр(NH₄)₂Cr₂O₇(к).

 

    Отметим, что при наличии у простого вещества аллотропных модификаций в термохимических уравнениях для энтальпий образования используется наиболее устойчивая из них. При 298,15 К из аллотропных модификаций углерода таковой является графит, у олова – олово белое, у серы – сера ромбическая т. д. Единственное исключение – фосфор, для которого в качестве простого вещества взят не более устойчивый красный фосфор, а более реакционноспособный белый фосфор.

    Под энтальпией сгорания вещества понимают энтальпию сгорания 1 моль этого вещества при данной температуре с образованием CO₂(г)
и H₂O(ж), состав остальных веществ указывают специально, например:

(CH₃)₂S(г)+ O₂(г) = 2CO₂(г)+3H₂O(ж)+S(к); DH=DH_сгор(СH₃)₂S до S

(CH₃)₂S(г)+ O₂(г) = 2CO₂(г)+3H₂O(ж)+SO₂(г);

DH=DH_сгор(СH₃)₂S до SO₂ .

 

    Особое значение имеют стандартные величины; они относятся к процессам, где все участники находятся в так называемых стандартных состояниях.

    За стандартное состояние индивидуальных жидких и кристаллических веществ принимается их реальное состояние при данной температуре и давлении 1 атм (101325 Па).

    Определения стандартных состояний для газов и растворов связаны с понятиями "идеальный газ" и "идеальный раствор". Как известно, состояние всех идеальных газов (и части реальных газов при низких давлениях) описывается уравнением Менделеева-Клапейрона:

 

PV=nRТ,                                     (1.9)

 

где n - число молей газа.

Уравнения же состояния реальных газов сложны, громоздки и практически индивидуальны для каждого газа. С целью сохранить простую и единообразную форму описания всех реальных газовых систем поступают следующим образом. Вводится функция, называемая фугитивностью f или летучестью, рассматриваемая как исправленное давление, и все проблемы отклонений свойств реальных газов от свойств идеальных газов сводятся к нахождению этой величины. Другими словами фугитивностью называют такую величину, которая связана с другими термодинамическими характеристиками реального газа так же, как с ними связано давление в случае идеального газа. Таким образом, уравнения состояния:

 

              для идеального газа         PV=nRT;

              для реального газа          fV=nRT

 

    Совершенно аналогичная ситуация с идеальными и реальными растворами. Напомним, что модели идеального газа и идеального раствора идентичны, что отражается термином "идеальный раствор газов".

    Активностью называют такую величину, которая связана с другими термодинамическими характеристиками реальных растворов так же, как
с ними связана концентрация в случае идеальных растворов. Активность а связана с концентрацией с через коэффициент активности g. Именно последний и отражает степень отклонения свойств реального раствора от свойств идеального раствора, его численное значение зависит от способа выражения концентрации. Обратимся теперь к определениям стандартных состояний для газов и растворов.

    За стандартное состояние газообразных веществ принимают гипотетический идеальный газ, фугитивность которого равна единице, а энтальпия – энтальпии реального газа при давлении, стремящемся к нулю. За стандартное состояние раствора (в отношении растворенного вещества) принимают гипотетический идеальный раствор, активность растворенного вещества в котором равна единице, а энтальпия – энтальпии растворенного вещества в реальном бесконечно разбавленном растворе. Если же раствор рассматривается как единая система, то используется данное выше определение стандартного состояния для индивидуальной жидкости. Отметим, что в отношении только энтальпийных характеристик определения стандартных состояний газов и растворов сравнительно просты – за стандартное состояние принимается реальный бесконечно разреженный газ или реальный бесконечно разбавленный раствор, соответственно. Величины стандартных энтальпий образования обычно при 298,15К табулированы (некоторые величины приведены в табл. 1 приложения) и в первую очередь используются при расчетах стандартных энтальпий процессов. Основанием для этого является первое следствие из закона Гесса:

 

DH_{реакции} = (продуктов) – (исходных веществ), (1.11)

 

где n_i и n_j– числа молей (коэффициенты в уравнении).

Для этой же цели можно воспользоваться и вторым следствием из закона Гесса:

 

DH_{реакции} = (исходных веществ) – (продуктов). (1.12)

 

Проиллюстрируем эти закономерности на примере реакции:

 

3C₂H₂(г) = C₆H₆(ж); .

 

Реакции образования:

 

1) 6С (к,графит) + 3H2(г) = С6H6(ж)	1
2) 2С (к,графит) + H2(г) = С2H2(г)	(-3)

 

Искомая реакция получается сложением первой реакции со второй, умноженной на (-3), соответственно:

 

 =  – 3  = С₆H₆(ж) – 3 С₂H₂ (г).

Реакции сгорания:

1) C6H6(ж) + 7,5О2(г) = 6СО2 (ж) + 3H2O(ж)	(-1)
2) С2H2(г) + 2,5 О2(г) = 2СО2 (ж) +H2O(ж)	3

 

Искомая реакция получается вычитанием первой реакции из утроенной второй реакции, соответственно:

 

 = 3 –  = 3 С₂H₂ (г) – С₆H₆(ж).

 

Наконец, назовем третье следствие из закона Гесса:

 

DHпрямого процесса = - DHобратного процесса

 

Рассмотрим некоторые примеры использования закона Гесса.

а) Энтальпия образования кристаллогидрата из безводной соли и воды.

Пусть требуется определить энтальпию следующего процесса:

 

А(к) + nH₂O(ж) = A×nH₂O(к); .

 

Экспериментально осуществить этот процесс и измерить его тепловой эффект практически невозможно. При этом сравнительно легко измерить энтальпии следующих процессов:

 

              1) А(к) + Х H₂O(ж) = A×((р-р, А×Х H₂O); ;

              2) А×nH₂O(к) + (X-n) H₂O(ж) = A ((р-р, А×Х H₂O); .

 

Как видно, искомое уравнение получается вычитанием второго уравнения из первого, соответственно: DH_X= DH₁ - DH₂ .

Можно представить рассматриваемые процессы в виде следующей схемы:

      

По закону Гесса энтальпия перехода из начального состояния к конечному не зависит от пути перехода, то есть DH₁=DH_X+DH₂ .

 

б) Энтальпия связи.

    Под энтальпией (энергией) связи А–В в молекуле АВ понимают энтальпию (энергию) разрыва 1 моль названных связей, при этом атомы разводятся на бесконечно большое расстояние. Понятно, что разорвать связи на атомы возможно только в газовой фазе. Например:

 

HCl(г) = H(г) + Cl(г); DH⁰=DH⁰_{связи H-Cl}.

 

Под средней энтальпией связи А–В в молекуле АВ_n, понимают  часть энтальпии разрыва всех связей в 1 моль молекул АВ_n до состояния атомов, атомы разводятся на бесконечно большое расстояние. Например:

 

NH₃(г) = N(г) + 3H(г); DH⁰=3DH⁰_{ср.связи N-H}.

 

Энтальпии связей могут быть найдены на основе первого следствия из закона Гесса по величинам энтальпий образования атомов и молекул; возможно и комбинирование термохимических уравнений. Например, требуется определить энтальпию связи в молекуле NO на основе данных по энтальпиям связей в молекулах N₂ и О₂, а также энтальпии образования NO. Запишем все исходные данные соответствующими термохимическими уравнениями:

 

              1) N₂ (г) = 2N(г); = = ;

              2) O₂ (г) = 2O(г); = = ;

              3) O₂ (г) + N₂(г) = NO(г); = _(г).

 

Термохимическое уравнение искомого процесса:

 

NO(г)=N(г)+O(г);

 

может быть получено вычитанием третьего уравнения из полусуммы первого и второго уравнений. Соответственно:

 

.

 

Отметим, что комбинирование термохимических уравнений собственно и привело к расчету, основанному на первом следствии из закона Гесса.

 

Энтропия

 

       Один из важнейших вопросов для химика, на который термодинамика дает ответ, – возможность и условия протекания химических реакций.

    Самопроизвольными называют процессы, протекающие самопроизвольно, то есть без привлечения работы извне. А вот в результате осуществления таких процессов как раз и может быть выполнена работа против внешних сил. Примеры самопроизвольных процессов: переход теплоты от горячего тела к холодному, реакция нейтрализации, взрыв смеси водорода с кислородом.

    Несамопроизвольными называют процессы, для протекания которых необходима затрата работы извне. Примеры несамопроизвольных процессов: переход теплоты от холодного тела к горячему, распад воды на водород и кислород при комнатной температуре.

    Термодинамика оперирует так называемыми равновесными процессами, проходящими через одни и те же состояния, бесконечно близкие к равновесию. Такие процессы являются идеальными, гипотетическими. Реальные, то есть самопроизвольные процессы, в той или иной степени неравновесны.

    Под химически обратимыми понимают реакции, которые могут идти в прямом и обратном направлениях. Термодинамически обратимыми называют равновесные процессы, протекающие в прямом, а затем – обратном направлениях так, что не только система, но и окружающая среда возвращаются в исходное состояние. Это без сомнения идеальные (абстрактные) процессы.

    Познакомимся еще с одной термодинамической функцией – энтропией S. Ее изменение для обратимого изотермического перехода теплоты от системы к системе составляет:

 

DS=S₂–S₁= или DS= .                        (1.13)

 

Это соотношение фактически выражает второй закон термодинамики.

    Для неравновесных (реальных, самопроизвольных) переходов изменение энтропии равно:

DS=(S₂–S₁)> .                                   (1.14)

 

Объединяя эти соотношения, получим:

 

.                                    (1.15)

 

В этом выражении знак равенства относится к обратимым (гипотетическим, нереальным) процессам, а знак неравенства – к реальным (самопроизвольным) процессам.

    Энтропия, аналогично энтальпии и внутренней энергии, является однозначной, конечной и непрерывной функцией состояния. Она зависит от природы вещества, агрегатного состояния, температуры, давления. Эта термодинамическая функция чрезвычайно чувствительна к внутреннему устройству системы, степени ее упорядоченности. Наблюдаемое (макроскопическое) состояние системы может существовать при различных распределениях молекул (частиц) по скоростям и координатам, то есть реализуется различными микросостояниями. Число таких микросостояний, которыми реализуется данное макросостояние, называется термодинамической вероятностью W. В отличие от математической вероятности, принимающей значения от нуля до единицы, термодинамическая вероятность – огромное число. Энтропия 1 моль вещества связана с термодинамической вероятностью следующим соотношением:

 

S=RlnW.                                     (1.16)

 

По мере понижения температуры число распределений частиц системы по координатам и скоростям уменьшается, то есть уменьшается W. В пределе при 0 К частицы (молекулы) "застынут" и данное макросостояние будет реализовано одним единственным распределением частиц по координатам и скоростям, иными словами термодинамическая вероятность будет равна единице, следовательно согласно соотношению (1.16) энтропия будет равна нулю:

 

T® 0 K; W® 1; S® 0.                       (1.17)

Соотношение (1.17) выражает суть третьего закона термодинамики, согласно которому при 0 К энтропия правильно образованного кристалла любого простого вещества или соединения в чистом состоянии равна нулю. Этот закон открывает путь для определения абсолютных величин энтропии. Если вещество находится в стандартном состоянии, то оно характеризуется стандартной энтропией. Величины стандартных энтропии некоторых веществ и ионов при 298,15 К приведены в табл. 1 приложения.

Отметим, что энтропия газа гораздо больше энтропии жидкости, которая в свою очередь больше энтропии кристалла (рис. 2). Это позволяет проводить оценку знака величины DS процесса, которая рассчитывается согласно соотношению:

DS_{реакции} = (продуктов)  - (исходных веществ).

 

 

 

Рис. 2. Температурная зависимость энтропии

 

Какую же общую полезную информацию дает энтропия для химика?

1. Энтропия характеризует степень упорядоченности в системе, в данном конкретном веществе. Чем ниже S, тем меньше W, тем более компактно вещество, имеет большую твердость, плотность; кристаллические вещества характеризуются меньшей энтропией, чем аморфные вещества, энтропия возрастает с увеличением атомной и молярной масс.

2. Соотношение (1.15) для изолированной системы (Q=0) принимает вид:

DS 0.                                        (1.18)

 

Соотношение (1.18) означает, что для изолированной системы, в которой протекают обратимые процессы, энтропия постоянна (DS=0) и возрастает (DS>0) в необратимом (реальном, самопроизвольном) процессе. Таким образом, получаем критерий самопроизвольного протекания процессов
в изолированной системе – самопроизвольно идут процессы, приводящие к росту энтропии. Очевидно, самопроизвольное течение процесса будет возможно до тех пор, пока энтропия не достигнет максимального значения. Указанный критерий весьма ограниченный, так как изолированные системы крайне редки. Познакомимся с более общим критерием, и предварительно введем еще одну термодинамическую функцию.

 

Энергия Гиббса

 

    Рассмотрим систему, находящуюся при постоянных температуре и давлении. Объединим вместе соотношения (1.1), (1.3), (1.5) и (1.15):

 

TDS DU + PDV + A_пол .                                        (1.19)

 

Выражаем величину А_пол через термодинамические функции:

 

–А_пол DU + PDV – TDS = U₂–U₁ + P(V₂–V₁) – T (S₂–S₁)=

=U₂+PV₂–TS₂–(U₁+PV₁–TS₁).                      (1.20)

 

Вводим новую термодинамическую функцию, называемую энергией Гиббса:

GºU + PV – TS = H – TS.                   (1.21)

 

Из определения этой функции следует, что абсолютное ее значение, как и функций Н и U, неизвестно, изменение этой функции при переходе от начального состояния к конечному не зависит от пути перехода.

Аналогично введенным выше величинам энтальпий образования, энтальпий сгорания, стандартных энтальпий процессов вводим величины энергий Гиббса образования, энергий Гиббса сгорания, стандартных энергий Гиббса процессов. По следствию из закона Гесса энергия Гиббса химической реакции может быть найдена:

                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                     

DG_{реакции} = (продуктов)  - (исходных веществ), (1.22)

 

где n_i, n_j – числа молей (коэффициенты в уравнении).

Величины стандартных энергий Гиббса образования веществ обычно при 298,15 К табулированы (некоторые значения представлены в табл. 1 приложения).

    Физический смысл энергии Гиббса вытекает из соотношения (1.20) –энергия Гиббса в равновесном процессе с точностью до знака равна полезной работе, которую может совершить система. В случае протекания неравновесных процессов энергия Гиббса будет (с обратным знаком) равна максимально возможной полезной работе, которую может совершить система.