Tр -температура среды в аппарате, 0С. 2 страница

По мере снижения уровня жидкости и резервуаре увеличивается расстояние от пламени до поверхности жидкости, поэтому уменьшается приток тепла к жидкости. Скорость сгорания же постепенно уменьшается и при некотором критическом расстоянии поверхности жидкости от кромки борта может наступить самотушенне. Это расстояние называется критической высотой; она увеличивается с увеличением диаметра резервуара.

Для больших резервуаров зависимость скорости горения от высоты свободного борта практического значения не имеет, так как высота стандартных резервуаров всегда значительно меньше критической высоты. Так, расчет показывает, что самотушепис в резервуаре диаметром 23 м может наступить при высоте его более 1 км. Действительная высота резервуара 12 м.

 

 

21. t вспышки, практическое значение

Температура вспышки - это наименьшая температура конденсированного вещества, при которой в условиях специальных испытаний над его поверхностью образуются пары и газы, способные вспыхивать от источника зажигания; устойчивое горение при этом не возникает.

Температура вспышки является главным параметром, характеризующим пожарную опасность жидкостей.

По температуре вспышки все жидкости, способные гореть, классифицируются на легковоспламеняющиеся (ЛВЖ) с t_всп до 61 °С включительно (в закрытом тигле) и горючие (ГЖ) с t_всп больше 61 °С (в закрытом тигле).

Температуру вспышки жидкостей (t_всп) рассчитывают по методикам изложенным в приложении 2.

Температуру вспышки жидкостей (t_всп) в закрытом тигле в °С, имеющих нижеперечисленные виды связей (табл. 5), вычисляют по формуле:

, ^оС (27)

где а₀ - размерный коэффициент, равный минус 73,14 °С;

а₁ -. безразмерный коэффициент, равный 0,659;

t_кип- температура кипения исследуемой жидкости, °С;

а_j - эмпирические коэффициенты, приведённые в табл. 5 и прил. 2 в зависимости от связей в структурной формуле вещества;

l_j - количество связей вида j в молекуле исследуемой жидкости.

Средняя квадратическая погрешность расчета по этой формуле составляет 13°С.

 

 

22. Вскипание, причины, условия, меры профилактики

Пожары резервуаров часто сопровождаются вскипанием и (или) выбросом горящей жидкости. Чаще это происходит при горении нефти и нефтепродуктов. Примерно 60 % пожаров резервуаров с нефтью сопровождается вскипанием, а каждый четвертый – выбросом. Вскипание проявляется как бурное вспенивание жидкости. Горящая пена переливается через борт резервуара, попадает в обвалование, выводит из строя технологическое и пожарное оборудование, приводит к срыву пенной атаки. Наиболее опасным является выброс. При этом большие массы горящего продукта взлетают на высоту иногда равную 3–5 диаметрам резервуара, падая на землю, покрывают большие площади и продолжают гореть. Выбросы наносят большой материальный ущерб и часто сопровождаются человеческими жертвами. Уже первые исследования этих явлений показали их связь с образованием гомотермического слоя. Было установлено, что вскипание нефти и высококипящих нефтепродуктов представляет собой вспенивание жидкости, которое происходит в результате вскипания капель воды диспергированных в массе вещества. Схема этого процесса показана на рис. 3.11

 

 

Если вода и горючая жидкость не взаиморастворимы, то капли воды могут находиться во взвешенном состоянии продолжительное время только при достаточно высокой вязкости жидкости. К таким жидкостям относятся, например, нефть, минеральные масла, мазут и т. д. Гомотермический слой, образующийся при возникновении горения (см. рис. 3.11, б), в силу более высокой температуры имеет меньшую вязкость, чем остальная масса жидкости. Присутствие воды увеличивает скорость опускания его нижней границы и в то же время замедляет рост температуры. В результате этого капли воды, опускаясь вниз, концентрируются вблизи нижней границы гомотермического слоя (см. рис. 3.11, б). Когда температура гомотермического слоя достигает температуры кипения воды, капли превращаются в пар и вспенивают жидкость (см. рис. 3.11, в). Вскипание может быть многократным. Его интенсивность зависит от длительности горения резервуара и степени обводненности нефтепродукта. При содержании влаги менее 0,3 % вскипание нефти обычно не происходит, а при 20 % и более вспенившаяся масса не горит. При влажности нефти 0,6 % первое вскипание наступает примерно через 50–60 мин, а при 0,9 % – через 40–50 мин. Вскипание также происходит при подаче пены на поверхность жидкости, нагретой до температуры выше 100 °С. Это относится как к «сухим», так и обводненным жидкостям.

Вскипание воды, находящейся на дне резервуара, носит взрывной характер, так как под слоем жидкости вода способна перегреваться до температур значительно выше 100 °С. Чем выше температура перегретой воды, тем большее количество тепла аккумулируется в ее массе и затем расходуется на образование пара:

 

23. Насыщенный и ненасыщенный пар. Условия образования, характеристики

Над поверхностью жидкости всегда есть пары этой жидкости, которые образуются из-за ее испарения. За счет диффузии часть молекул пара возвращается обратно в жидкость. Если число частиц, покидающих жидкость за единицу времени, больше числа частиц, возвращающихся в жидкость за тот же промежуток времени, то пар называется ненасыщенным. Если число частиц, покидающих жидкость за единицу времени, равно числу частиц, возвращающихся в жидкость за тот же промежуток времени, то пар называется насыщенным. При этом говорят, что пар находится в динамическом равновесии со своей жидкостью. Такая ситуация возможна, если, например, ограничить объем над поверхностью жидкости. Тогда испарение может происходить только до определенного предела.

Пар по своим свойствам во многом аналогичен газу, поэтому его пожарная опасность характеризуется всеми показателями пожарной опасности газов. Концентрация пара по высоте над зеркалом жидкости в открытом сосуде монотонно уменьшается от < φ_нас. до 0. На характер зависимости не оказывает влияние температура и вид жидкости.

Иначе ведут себя жидкости в закрытом сосуде (рис. 10.2). В этом случае пары уже не могут рассеиваться в окружающую среду. По мере испарения концентрация пара за время т₀ до т_испар в свободном пространстве сосуда повышается и в итоге достигает состояния насыщения. Устанавливается динамическое равновесие, за время при котором количество испаряющихся молекул жидкости равно количеству молекул пара конденсирующихся обратно в жидкость. Такой пар называют насыщенным, а его парциальное давление - давлением насыщенного пара Ps Как правило, давление насыщенного пара обозначается Ps. Концентрация насыщенного пара во всем закрытом объеме одинакова

 

 

Давление насыщенного пара горючих жидкостей часто используется в пожарно-технических расчетах.

Зависимость давления насыщенного пара от температуры описывается уравнением Клапейрона - Клаузиуса:
в дифференциальной форме:

(1)

или в интегральной форме:

(2)

где Ps - давление насыщенного пара;

Qucn - мольная теплота испарения жидкости.

Помимо уравнения Клапейрона - Клаузиуса давление насыщенных паров может быть рассчитано по эмпирическому уравнению Антуана:

lgPs = A-B/(t + C), (3)

Уравнение Антуана для большого числа горючих жидкостей приведено в справочной литературе.

 

 

24. Как меняется скорость распространения пламени по ГЖ при изменении условий окружающей среды?

Горение жидкостей происходит только в паровой фазе. Скорость испарения и количество паров жидкости зависят от ее природы и температуры. Количество насыщенных паров над поверхностью жидкости зависит от ее температуры и атмосферного давления. В состоянии насыщения число испаряющихся молекул равно числу конденсирующихся, и концентрация пара остается постоянной. Горение паровоздушных смесей возможно только в определенном диапазоне концентраций, т.е. они характеризуются концентрационными пределами распространения пламени (НКПРП и ВКПРП).

Нижние (верхние) концентрационные пределы распространения пламени – минимальное (максимальное) содержание горючего вещества в однородной смеси с окислительной средой, при котором возможно распространение пламени по смеси на любое расстояние от источника зажигания

Концентрационные пределы могут быть выражены через температуру (при атмосферном давлении). Значения температуры жидкости, при которых концентрация насыщенных паров в воздухе над жидкостью равна концентрационным пределам распространения пламени, называются температурными пределами распространения пламени (воспламенения) (нижним и верхним соответственно – НТПРП и ВТПРП).

Таким образом, процесс воспламенения и горения жидкостей можно представить следующим образом. Для воспламенения необходимо, чтобы жидкость была нагрета до определенной температуры (не меньше нижнего температурного предела распространения пламени). После воспламенения скорость испарения должна быть достаточной для поддержания постоянного горения. Эти особенности горения жидкостей характеризуются температурами вспышки и воспламенения.

Линейная скорость распространения горения жидкости зависит в основном от начальной температуры. Особенно резкое возрастание v_p наблюдается при нагреве горючих жидкостей до температуры вспышки (например, нагрев солнцем стенок стенок резервуара с ГЖ), так как наибольшее значение линейной скорости для ГЖ наблюдается при температуре воспламенения и равно скорости распространения горения по паровоздушным смесям.

Если атмосферное давление, например уменьшится, это вызовет увеличение интенсивности испарения ГЖ, и как следствие, увеличение скорости горения.

Если в атмосферном воздухе (теоретически) уменьшится содержание кислорода, это приведет также к уменьшению скорости горения. К этому также приведет увеличение скорости ветра, вследствие уменьшения интенсивности испарения ГЖ.

 

 

25. Массовая и линейная скорости выгорания жидкости, их взаимосвязь

Скорость выгорания - потеря массы веществ и материалов в единицу времени при горении.

Данный параметр изначально определяет наличие и параметры многих опасных факторов пожара, так как количество продуктов сгорания, в том числе дыма, а также температура, во многом зависят от того, сколько и какого вещества сгорело.

Процесс термического разложения, в том числе горения материалов на пожаре, сопровождается уменьшением массы веществ и материалов. Эта потеря массы, в расчете на единицу времени и единицу площади горения, квалифицируется как удельная массовая скорость выгорания.

Таким образом - удельная массовая скорость выгорания это масса жидкой или твердой горючей технологической среды, сгорающей в единицу времени с единицы площади, кг/(м²·с),

Данный параметр определяется экспериментально для каждого вещества методом их сжигания в специальной лабораторной установка и фиксации потери массы образца за определенный промежуток времени.

По физическому смыслу этот параметр представляет собой скорость газификации горючего. Он показывает, какая масса ТГМ или жидкости при горении переходит в газообразное состояние в единицу времени. Очевидно, что чем больше площадь поверхности, с которой происходит газовыделение, тем выше потеря массы. Поэтому кроме удельной различают массовую скорость выгорания абсолютную - (кг/с, кг/мин), приведенную -[кг/(с·м²), кг/(мин·м²)].

Объемной скоростью выгорания называется объем материала, выгорающий в единицу времени с единицы площади поверхности горения (м³/м²мин). Для жидких и твердых веществ линейные величины в размерности обычно сокра­щают и выражают объемную скорость выгорания в м/мин или мм/мин, поэтому ее часто называют линейной. Линейная скорость выгорания - изменение высоты слоя горючей жидкости в единицу времени в процессе выгорания.

Массовая скорость выгорания зависит от многих условий, в частности:

- агрегатное состояние вещества;

- химический состав;

- начальная температура;

- интенсивность и площадь испарения - для жидкостей;

- геометрические размеры и способ укладки - для твердых горючих материалов;

- размеров поверхности, доступной для горения;

- наличие окислителя в окружающей среде.

Ниже, в таблице 1, приведена для примера удельная массовая скорость выгорания некоторых веществ.

Таблица 1

Удельная массовая скорость выгорания некоторых веществ

Вещества и материалы	Удельная массовая скорость выгорания x10³ кг·м²/с
Бензин	61,7
Керосин	48,3
Этиловый спирт	33,0
Древесина (бруски) W = 13,7%	39,3
Бумага (книги, журналы)	4,2
Каучук натуральный	19,0
Полистирол	14,4
Резина	11,2
Вещества и материалы	Удельная массовая скорость выгорания x10³ кг·м²/с
Волокно штапельное	6,7
Полиэтилен	10,3
Хлопок разрыхленный	21,3
Лен разрыхленный	21,3

 

26. Как изменяется t вспышки жидкостей в гомологическом ряду предельных углеводородов?

Четыре первых члена гомологического ряда предельных углеводородов, начиная с метана, являются веществами газообразными. Сам метан является постоянным газом, сгущающимся в жидкость лишь при температуре -161,5° С. У последующих членов ряда температура кипения возрастает от гомолога к гомологу. Начиная с пентана и выше, нормальные углеводороды представляют собой жидкости, причем у средних гомологов с увеличением молекулярного веса температура кипения при переходе к следующему гомологу возрастает приблизительно на 25-30° С. Эта гомологическая разность температур кипения медленно уменьшается с увеличением молекулярного веса.

Температура плавления нормальных углеводородов в гомологическом ряду увеличивается медленно. Относительная плотность углеводородов при их температурах кипения увеличивается сначала быстро, а затем все медленнее - от 0,416 у метана до величины несколько большей 0,78.

Начиная с углеводорода C₁₆H₃₄, высшие гомологи при обычной температуре - вещества твердые. Температура вспышки - самая низкая температура вещества, при которой над его поверхностью образуются пары или газы, способные вспыхивать в воздухе от внешнего источника зажигания.

При температуре вспышки еще не возникает устойчивое горение жидкости, так как время вспышки недостаточно для прогрева поверхностного слоя жидкости до необходимой температуры и выделения такого количества паров, которое может обеспечить стабильное горение. Температура вспышки жидкостей, принадлежащих к одному классу (жидкие углеводороды, спирты и др.), закономерно изменяется в гомологическом ряду, повышаясь с увеличением молекулярной массы, температуры кипения и плотности. Температуру вспышки определяют экспериментальным и расчетным путем.

27. Причины РП по поверхности жидкостей, от каких факторов зависит скорость РП

Условия возникновения и характер распространения горения жидкости во многом определяется свойствами самой жидкости, здесь следует различать жидкости с низкими температурами вспышки от жидкостей с высокими температурами вспышки.

Жидкости с низкими температурами вспышки, содержащие летучие компоненты, представляют пожарную опасность уже при обычных температурах, независимо от того, где они находятся: в закрытых объемах или в открытых емкостях. Над поверхностью летучего нефтепродукта всегда находится пар, который на определенном расстоянии от зеркала образует однородные паровоздушные смеси по всей площади жидкости. Первоначально возникает кинетическое горение подготовленной смеси, которое переходит в диффузионное. Распространение пламени осуществляется по гомогенной смеси и ничем не отличается от горения газовоздушной смеси. После того, как подготовленная смесь сгорела, и если интенсивность испарения достаточна для поддержания горения, возникает диффузионное пламя.

На рис. 10.5. представлена схема образования горючей зоны и формы фронта пламени по поверхности жидкости с низкой температурой вспышки.

При нагреве жидкости до температуры воспламенения над ее поверхностью создается зона концентрации паров близкая или равная НКПР. В этой зоне пламя уже может распространяться, но скорость распространения пламени минимальная.

При повышении температуры от Тх до Т2 растет концентрация паров над жидкостью и увеличивается зона области распространения пламени. При температуре Т2 концентрация паров в горючей смеси может быть равной стехиометрической. Тогда скорость распространения пламени (U) будет иметь максимальное значение (рис 10.5.6). Дальнейшее повышение температуры до Тз увеличивает зону распространения пламени, однако скорость распространения пламени по поверхности жидкости остается примерно постоянной. Пламя распространяется над всей поверхностью жидкости. Однородная смесь быстро сгорает, и пламя переходит из кинетического режима горения в диффузионный.

 

Для жидкостей с температурой вспышки ниже температуры окружающей среды горючая среда образуется без дополнительного подогрева. Скорость распространения пламени по таким жидкостям практически не зависит от температуры и равна скорости распространения пламени в гомогенной паровоздушной смеси.

Жидкости с высокой температурой вспышки можно поджечь и, не подогревая всю её, а ограничится подогреванием лишь незначительной части ее поверхности. Часто пожары имеют именно такой характер развития. Горючая среда над поверхностью таких жидкостей отсутствует, а возникает она постепенно, вследствие подогрева топлива непосредственно перед движущимся фронтом пламени. Первоначальный фронт пламени создается в результате локального теплового воздействия. Распространение пламени до полного охвата зеркала занимает некоторое время, которое требуется для нагрева поверхности до температуры вспышки, дальнейшего прогрева до температуры воспламенения и времени продвижения фронта по всей жидкости.

На рис. 10.6. представлена схема распространения пламени по жидкости с высокой температурой вспышки.

Рис. 10.6. - Схема распространения пламени по жидкости с высокой температурой вспышки

 

Из приведенной схемы видно, что при локальном тепловом воздействии на жидкость возникает локальное горение с фронтом пламени (5). Основному пламени предшествует небольшое пульсирующее пламя (3). Передовой край пульсирующего пламени соответствует температуре вспышки, а фронт установившегося пламени - температуре воспламенения. Начальное кратковременное продвижение пламени совпадает с нагревом поверхности жидкости до температуры вспышки. Из-за недостатка поступления паров устойчивое горение не устанавливается и фронт пламени(З) возвращается в область устойчивого горения (5). При достижении концентрации паров в зоне подготовки до уровня воспламенения фронт продвигается дальше по жидкости. Таким образом, над жидкостью с некоторым запозданием распространяется фронт пламени, а внутри жидкости с некоторым опережением -тепловая волна, в которой температура изменяется от начальной до температуры вспышки, далее, до температуры воспламенения и в дальнейшем приближается к температуре кипения на поверхности.

 

 

28. На что расходуется теплота, падающая от пламени на поверхность горящей жидкости

При горении поступающие с поверхности жидкости горячие пары не имеют такого начального запаса кинетической энергии, как струя газа, и до воспламенения смешиваются с окружающей газовой средой не за счет кинетической энергии втекающего газового потока, а более медленно по механизму конвективной и молекулярной диффузии. Но если к образовавшейся паровоз­душной смеси поднести источник зажигания, то возникнет факел пламени, который изменит соотношение газовых и тепловых по­токов над зеркалом жидкости: горячие продукты сгорания, как более легкие, устремятся вверх, а на их место из окружающе­го пространства поступит свежий холодный воздух, который приведет к разбавлению паров горючей жидкости. От факела пламени к зеркалу жидкости поступит лучистый поток тепловой энергии, который пойдет на нагревание поверхностных слоев жидкости и по мере их разогрева интенсифицирует процесс ее испарения.

Если жидкость до воспламенения имела температуру, значи­тельно превышающую температуру воспламенения, то горение паров жидкости над резервуаром или пролитой жидкостью интенсифицируется, прогрессирует, размер факела пламени будет расти. Соответственно увеличивается интенсивность лучистого типового потока к поверхности жидкости (рис.1), интенси­фицируется процесс испарения, возрастает интенсивность конвективногогазового потока вокруг факела пламени, оно будет сильнее поджиматься с боков, принимая форму конуса, уве­личивающегося в размере (рис.2). При дальнейшем горении пламя переходит в турбулентный режим горения и будет расти тех пор, пока не установится режим теплового и газодина­мического равновесия. Максимальная температура турбулентного диффузионного пламени большинства ЛВЖ, ГЖ не пре­вышает 1250-1350°С.

 

 

29. Основные особенности горения металлов

Металлы отличаются от других твердых горючих веществ тем, что на их поверхности в процессе окисления образуются твердые оксиды, пленка которых препятствует прямому контакту реагирующих веществ. Опыты по возгоранию металлов показали, что некоторые из них (Fc, Al, Zn, Sn) в компактном состоянии способны гореть только в виде кусочков, проволочек, фольги, ленты. В виде же порошка они способны даже самовозгораться и гореть в большой массе.

Другие металлы (К,Na, Li) способны возгораться и гореть в компактном состоянии и в большой массе.

На способность металлов возгораться и гореть большое влияние оказывают химические и физические свойства как самих металлов, так и их оксидов. Особенно большое влияние на возгораемость и характер горения оказывают температуры плавления и кипения металлов и их оксидов. По этим физическим свойствам металлы подразделяются на летучие и нелетучие.

 

Все эти металлы имеют низкую температуру плавления и при горении находятся в жидком состоянии. Температура кипения их (кроме калия) ниже температуры плавления оксидов, поэтому на жидком металле могут находиться твердые оксиды.

При контакте металлов с источником зажигания, например с пламенем, они нагреваются и окисляются. Оксиды металлов не способны изолировать поверхность металла от дальнейшего окисления, а следовательно, и нагревания. Через некоторое время металл расплавляется и начинает испаряться. Пары его диффундируют сквозь пористый твердый оксид в воздух. Когда концентрация паров в воздухе будет достаточная для воспламенения, возникает горение. Зона диффузионного горения (короткое пламя) устанавливается вблизи поверхности оксида, и большая часть теплоты реакции передается металлу, в результате этого он нагревается до температуры кипения. Кипение металла вызывает разрыв корки оксида и более интенсивное горение.

Так как температура горения летучих металлов превышает температуру кипения их оксидов, последние находятся в зоне горения в газообразном состоянии. Из зоны горения пары оксидов диффундируют как в твердую корку оксидов, так и в воздух, где они, охлаждаясь, конденсируются н превращаются затем в мельчайшие твердые частицы оксида — дым. Образование белого плотного дыма является одним из признаков горения летучих металлов.

Нелетучие металлы имеют своп особенности горения.

 

Из данных табл. 17 видно, что температура плавления оксидов часто ниже температуры кипения металлов, поэтому они могут находиться на поверхности металла в жидком состоянии. Поэтому оксиды в значительной степени замедляют окисление металлов. Горение этих металлов происходит энергичнее в состоянии порошков, аэрозолей и стружки без образования дыма.

Титан способен образовывать твердый раствор оксида в металле, поэтому у него отсутствует отчетливая поверхность раздела между оксидом и металлом. Кислород воздуха имеет возможность диффундировать через оксид, в результате этого горение может продолжаться, если титан покрыт слоем твердого оксида. Температура горения титана около 3000°С, т. с. ниже, чем температура кипения его оксида. В связи с этим в зоне горения оксид титана находится в жидком состоянии, поэтому при горении титана плотного белою дыма также не образуется.

 

 

30. Основные характеристики возникновения, распространение пламени и горения твердых органических веществ

Процессы возникновения и развития горения для твердых горючих материалов имеют много общего с процессами горения газов и жидкостей. Однако кроме общих черт существует и целый ряд особенностей, обусловленных агрегатным состоянием и различиями в строении.

Рассмотрим механизм воспламенения ТГМ. При контакте ТГМ с нагретым до высокой температуры источником зажигания возникает теплообмен, при этом с материалом происходят следующие процессы:

- нагрев поверхностного слоя до температуры фазового перехода (плавления или термического разложения). Если это материал растительного происхождения, то из него сначала начинает испаряться влага;

- дальнейший нагрев приводит к началу фазового перехода. Если это ТГМ 1-го рода, то происходит плавление и переход материала в жидкую фазу, затем нагрев расплава до температуры кипения или разложения. Если это материал 2-го рода – сразу начинается процесс сублимации или разложения с выделением летучих продуктов;

- образование горючей паровоздушной смеси и ее предварительный нагрев;

- самовоспламенение паровоздушной смеси с последующим горением.

Таким образом, если при горении жидкости тепловой поток, поступающий к поверхности, расходуется только на нагрев и испарение жидкой фазы, то для твердых веществ, кроме того, необходимы затраты на плавление и разложение.

На каждой стадии протекают специфические физико-химические процессы, которые определяют состояние системы.

В очаге горения ТГМ геометрически можно выделить несколько характерных зон (рис. 4.3):

- 1 – зона исходного материала;

- 2 – зона предварительного нагрева материала до температуры физико-химических превращений;

- 3 – зона фазового перехода, в которой происходит плавление или разложение материала;

- 4 – зона образования горючей смеси и ее нагрева до температуры воспламенения;

- 5 – зона фронта пламени, где выделяется основная часть тепловой энергии и наблюдается максимальная температура;

- 6 – зона продуктов горения, где продукты реакции смешиваются с холодным воздухом.

Рис. 4.3. Характерные температурные зоны при горении ТГМ:

Т0 – температура начальная; Тпир – температура пиролиза; Тз – температура зажигания; Тгор – температура горения

 

Таким образом, процесс горения большинства ТГМ начинается с гомогенного режима. Горение характеризуется высокой скоростью распространения, мощными конвективными потоками и излучением.

Время воспламенения ТГМ зависит от скорости образования над поверхностью материала летучих компонентов в концентрации, превышающей нижний КПРП. Процесс образования летучих компонентов идет с затратами энергии, для материалов разного состава начинается при различных температурах и протекает с разной интенсивностью. Способность материала сопротивляться нагреву без изменения химической структуры называется термической стойкостью материала.

 

 

31. Индекс распространения пламени по поверхности ТГМ(твёрдых горючих материалов)

Индекс распространения пламени условный безразмерный показатель, характеризующий способность веществ и материалов воспламеняться, распространять пламя по поверхности и выделять тепло под воздействием внешних источников теплового потока (электрической радиационной панели и газовой горелки). Значение индекса распространения пламени лежит в основе следующей классификации материалов: