Протокол №6 от 16 декабря 2010г

ПРИАЗОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

 

 

Кафедра физики

 

 

Методические указания к лабораторной работе №33

 

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА

 

МЕТОДОМ МАГНИТНОЙ ФОКУСИРОВКИ

 

Мариуполь 2010г.

УДК 535

 

Методические указания к выполнению лабораторной работы №33 «Определение удельного заряда электрона методом магнитной фокусировки» (для студентов всех специальностей). Составитель: доцент Савинков Н.А. – Мариуполь: ПГТУ, 2010г., - 10с.

 

Содержит основные теоретические положения явления взаимодействия заряженных частиц с магнитным полем, принцип работы и устройство электронно-лучевой трубки, описание экспериментальной установки, методики измерений и обработки результатов измерений.

 

Составитель Н.А.Савинков, доцент

 

Рецензент, Е.В.Цветкова, доцент

ответственный за выпуск

 

 

Утверждено на заседании кафедры физики

 

Протокол №6 от 16 декабря 2010г

 

Цель работы: Определить удельный заряд электрона – отношение его заряда к массе (е/m) экспериментальным методом, заключающимся в наблюдении и фокусировке электронного пучка на экране электронно-лучевой трубки.

 

Указания по подготовке к лабораторной работе.

1. Изучить данное руководство, а также теоретический материал по теме лабораторной работы, используя конспект лекций и рекомендуемую литературу.

2. Изучить устройство лабораторной установки и методику измерений, применяемых в работе.

3. Подготовить к защите лабораторной работы ответы на контрольные вопросы.

 

Основные теоретические положения

 

Важнейшей характеристикой электрона является его заряд и масса. При движении электрона в электрических и магнитных полях траектория электрона определяется конфигурацией этих полей и отношением заряда электрона к его массе (удельный заряд) – е/m. Если конфигурация электрического или магнитного поля задана, и из опыта известна траектория движения электрона в этом поле, то может быть найдено значение величины е/m. На эффекте воздействия магнитного поля на траекторию электрона основана магнитная фокусировка электронного пучка (луча), широко применяемая в современной вакуумной электронике. Например, электронные микроскопы, телевизоры, некоторые типы осциллографов являются приборами, в которых используется магнитная фокусировка.

 

Движение электрона в однородном магнитном поле.

Как следует из опыта, на движущийся электрон в магнитном поле действует со стороны этого поля сила Лоренца (или магнитная сила), которая определяется в векторной форме:

(1)

 

и в скалярной форме:

, (2)

где ν - скорость электрона; В – индукция магнитного поля.

 

Рассмотрим простейший случай, когда электрон влетает в однородное магнитное поле пол углом α =90° к вектору –индукции магнитного поля (рис. 1). Вектор и линии магнитной индукции направлены из рисунка к нам (обозначены точками в кружочке). Вектор скорости электрона направлен в плоскости рисунка.

Направление силы Лоренца определяется по правилу левой руки. Из рисунка видно, что сила Лоренца перпендикулярна к скорости электрона . Следовательно, сила Лоренца играет роль центростремительной (или нормальной) силы, в результате чего электрон в магнитном поле будет двигаться по окружности радиусом R:

, (3)

где –нормальное ускорение электрона.

Приравняем выражения (2) и (3)

,

Отсюда получаем выражение для радиуса R траектории электрона

(4)

Предположим теперь, что электрон влетает в магнитное поле под произвольным углом α≠90˚ к направлению магнитного поля (рис.2). Разложим вектор скорости на две составляющих: вдоль поля – ν_II=ν∙cosα и перпендикулярно направлению поля – ν_┴=ν∙sinα. Составляющая ν_II сообщает электрону равномерное прямолинейное движение вдоль поля. Сила Лоренца в этом случае не действует, потому что sin()=0.

 

 

 

Рис.2.

Нормальная составляющая ν_┴ вызывает появление силы Лоренца: и, следовательно, со скоростью ν_┴ электрон должен двигаться по окружности в плоскости, перпендикулярной полю. Радиус этой окружности определяется уточненным выражением (4)

. (5)

В результате сложения этих двух движений электрон будет двигаться по винтовой, ось которой совпадает с направлением оси x. Шаг спирали – расстояние между соседними витками спирали (рис.2)- равен

, (6)

где Т – период обращения электрона по окружности (время одного полного оборота)

. (7)

Подставив выражение (5) в (7) получим

. (8)

После подстановки выражения (8) в (6) получим

. (9)

 

Метод магнитной фокусировки

В данной работе магнитная фокусировка пучка электронов осуществляется в электронно-лучевой трубке, устройство и принцип работы которой следующие. Вся «начинка» электронно-лучевой трубки помещена в вакуумный баллон (1) (рис.3).

Рис.3.

Вследствие явления термоэлектронной эмиссии электроны испускаются с раскаленного катода (2). Подогрев катода осуществляется электрической спиралью (3), питаемой от блока питания (4). Электроны ускоряются разностью потенциалов U, приложенной между катодом и анодом (5). Напряжение U подается от блока питания (4) и измеряется вольтметром (6). В результате движения электронов в электростатическом поле между катодом и анодом они приобретают кинетическую энергию, которая равна работе ускоряющего электростатического поля А_{эл. поля} = еU

. (10)

Пролетев в отверстие анода, электроны образуют в области за анодом узкий пучок, направленный вдоль оси электронно-лучевой трубки (1). Трубка помещена внутрь соленоида (7). При протекании постоянного электрического тока от блока питания (8) через обмотку соленоида внутри соленоида создается магнитное поле, направленное вдоль оси трубки. Сила тока в цепи соленоида измеряется амперметром (9). Электроны влетают в магнитное поле под малыми углами α и движутся по спиральным траекториям в направлении люминесцентного экрана (10). Каждый электрон при ударе об экран оставляет на экране светящуюся точку (это явление называется катодолюминесценцией). Таким образом, электронный пучок будет образовывать на экране трубки «размытое» светящееся пятно диаметром (10÷15)мм. То есть электронный пучок не сфокусирован. Изменяя магнитное поле (величину В), можно изменять параметры спиральной траектории электрона – шаг спирали h и радиус витка R (формулы (9) и (5)). Если подобрать магнитную индукцию В таким образом, чтобы путь (рис.3), проходимый электронами в магнитном поле, удовлетворял условию

 

l = N∙h, где N – целое число, (11)

то точка пересечений траекторий электронов попадет на экран – электронный пучок окажется сфокусированным в этой точке (светящееся пятно будет уменьшено до размеров точки). При дальнейшем увеличении магнитного поля произойдет расфокусировка электронного пучка, а затем при определенных значениях магнитной индукции будет наблюдаться вторая фокусировка, а затем – третья и т.д. (N = 2,3,…).

Выразим скорость электронов из выражения (10) и подставим в (9), получим:

, (12)

сosα ≈ 1, считая, что углы α - малы.

Подставим полученное нами выражение (12) в (11), получим:

. (13)

Отсюда выражение для определения удельного заряда электрона:

. (14)

Индукция магнитного поля В на оси длинного соленоида без сердечника определяется: выражением

В= μ_о∙n∙I, (15)

где μ₀= 4π∙10^-7 Гн⁄м – магнитная постоянная;

n – число витков на единицу длины обмотки соленоида;

I – сила тока в соленоиде.

Подставив выражение (15) в (14), окончательно получаем расчетную формулу для удельного заряда электрона:

. (16)