Основные Аналитические методы технико-технологического исследования произведений станковой живописи 3 страница

В обычных условиях оптимальная чувствительность глаза приходится примерно на волны 555 нм, резко уменьшаясь в сторону более коротких и более длинных волн. При этом надо учитывать, что видимость различных цветов спектра в сильной мере зависит от интенсивности излучения. Кроме того, в дневное время глаз чувствительнее к желтому участку спектра, тогда как в сумерках максимум смещается к сине-зеленому участку. На то, что зеленый и голубой усиливают свой цвет в полутени, а красный и желтый выигрывают в цвете в освещенных частях, указывал еще Леонардо да Винчи. В картинной галерее красный и голубой цвета днем представляются одинаково яркими, а в сумерках голубой цвет становится на-

столько ярким, что кажется, будто краски светятся*.

В области видимого света излучение одной длины волны воспринимается глазом как излучение определенного цвета. Такое излучение принято называть монохроматическим. В действительности волновые колебания никогда не являются идеально монохроматическими, а соответствуют некоторому интервалу длин волн, который может быть очень узким. Различным цветам соответствуют примерно следующие интервалы длин волн:

Фиолетовый 400 — 420 нм

Синий 420 — 490 нм

Голубой 490 — 500 нм

Зеленый 500 — 550 нм

Желто-зеленый 550 — 575 нм

Желтый 575 — 590 нм

Оранжевый 590 — 620 нм

Красный 620 — 760 нм

Хотя понятие монохромности света в значительной степени условно, цветовое впечатление, создаваемое таким интервалом длин волн, может быть таким же, как и от монохроматического света.

Видимый свет — лишь ничтожно малая часть электромагнитного спектра. Любуясь радугой на небе, многоцветной игрой граненого стекла, мы не замечаем, что солнечный свет не обрывается там, где мы перестаем его видеть. За фиолетовым концом спектра следует невидимое ультрафиолетовое излучение, а за красным — инфракрасное. Невидимая часть спектра, простирающаяся в сторону коротких длин волн (короче 400 нм), в состоя-

__________

* Приведенные примеры иллюстрируют так называемый эффект Пуркинье, обусловленный тем, что при нормальном освещении наши глаза видят посредством «колбочек», а при очень слабом освещении — посредством других клеток сетчатки, «палочек». Первые чувствительны к желтому цвету, а вторые — к сине-зеленому.

нии оказывать довольно сильное химическое действие. Инфракрасные лучи (область их распределения лежит за пределом 760 нм) мало активны в химическом отношении, но обнаруживают сильное тепловое действие.

 

Построение оптического изображения. Чтобы понять, как строится оптическое изображение, рассмотрим основные закономерности такого построения на примере собирательной линзы. Взаимоотношение света и выпуклой линзы проще всего представить на модели линзы, собранной из трехгранных призм. Так как преломление света происходит всякий раз, когда меняется оптическая плотность среды, луч света, проходя через трехгранную призму, преломляется дважды — при падении на стекло и по выходе из него. При этом луч света отклоняется к основанию призмы. Преломляющие углы призм можно подобрать таким образом, чтобы падающие на них параллельные лучи, выходя, собрались в одной точке. Наименьший разброс лучей около этой точки получается, как показал опыт, при сферической форме поверхностей. Поэтому выпуклые линзы обычно принято называть собирающими.

Через центр линзы проходит условная линия, называемая главной оптической осью, которая соединяет центры радиусов кривизны, образующих сферические поверхности линзы. На этой оси расположен оптический центр линзы О и ее главный фокус F — точка, в которой пересекаются после преломления линзой лучи света. Кроме главной оптической оси через оптический центр линзы можно провести любое число побочных оптических осей. Лучи света, падающие на линзу параллельно этим осям, после преломления пересекаются в точке, которая называется фокусом f. Таких фокусов может быть столько же, сколько по-

бочных оптических осей, и все они располагаются в фокальной плоскости, проходящей перпендикулярно главной оптической оси линзы через ее главный фокус. Если расстояние от изображаемого объекта до линзы бесконечно велико, расстояние от линзы

Рис. 4. Построение уменьшенного оптического изображения

до изображения становится равным фокусному расстоянию линзы. С приближением объекта к линзе его изображение отодвигается от нее, причем неравномерно: сначала незаметно, а по мере приближения объекта к линзе все ощутимее. При этом изображение теряет в яркости.

Рассмотрим случай, когда изображаемый предмет находится от линзы на расстоянии больше чем удвоенное фокусное (рис. 4). Тогда положение точки А, изображающей точку А, определится пересечением двух лучей. Первый пройдет от точки А через оптический центр линзы не преломляясь, а второй, идущий параллельно главной оптической оси, пересечет ее, будучи отклонен линзой, в точке, соответствующей ее главному фокусному расстоянию. Точка пересечения этих лучей и есть точка изображения, сопряженная с аналогичной ей точкой изображаемого предмета. Таким образом, мы получили действительное, перевернутое и уменьшенное изображение. Оно называется действительным потому, что образуется лучом света, действительно прошедшим через точки изображения: если такой луч света упадет на матовое стекло фотокамеры, изображение станет видимым (илл. 10). По такой схеме строится изображение всеми оптическими системами (объективами) в фотоаппаратах различных типов. Нужно помнить, что изображение предмета будет четким (или резким) только тогда, когда матовое стекло или светочувствительный слой находятся в фокусе, сопряженном с положением объекта. Четкость изображения достигается изменением расстояния между объективом фотоаппарата и матовым стеклом, то есть наводкой «на резкость» (или «на фокус»).

Придвинем изображаемый предмет к линзе и поместим его на расстояние, равное удвоенному фокусному. Как видно из схемы (рис 5), в этом случае мы получим изображение, равное по величине изображаемому предмету. Такой схемой пользуются, когда необходимо зафиксировать фрагмент живописи, подпись художника, характер поверхности картины в натуральную величину. Это удается сделать в том случае, если, поместив картину перед объективом на указанном расстоянии, можно отодвинуть на такое же расстояние матовое стекло фотокамеры. Последнее обстоятельство весьма существенно. Из него следует, что для

Рис. 5. Построение оптического изображения, равного по величине изображаемому

исследовательских целей в лаборатории важно иметь такую фотокамеру, которая позволяет не только получать крупноформатные изображения деталей (илл. 11), но и позволяет увеличи-

вать расстояние между объективом и матовым стеклом минимум в два раза. Что же произойдет, если поместить предмет между удвоенным фокусным расстоянием? В этом случае изображение отодвинется еще дальше от линзы за двойное фокусное расстояние и окажется увеличенным (рис.6).

Рис. 6. Построение увеличенного оптического изображения

Это свойство линзы не менее важно, чем предыдущее. Ведь мы собираемся исследовать, сопоставлять и фиксировать различные макронаблюдения, и фотоаппарат дает нам такую возможность (илл. 12). Чтобы выявить плохо различимую деталь, отдельный мазок, след кисти художника, отличить подлинную подпись от фальшивой и т. д., необходим увеличенный снимок. Напомним, что проекционное увеличение отдельной детали с обычного (уменьшенного) изображения не дает желаемого результата: мы не увидим на таком снимке необходимых подробностей.

Следовательно, чтобы получить увеличенное фотографическое изображение — макрофотографию, — мы должны использовать фотоаппарат, имеющий растяжение меха, превышающее двойное фокусное.

До какого же предела можно приближать предмет к объективу? Для того чтобы получить действительное изображение, предмет не должен попадать в плоскость главного фокуса.

В этом случае никакого изображения не получится, так как лучи света, пройдя сквозь линзу, станут параллельными и не пересекутся. Однако, если предмет придвинуть к линзе на расстояние меньшее главного фокусного, мы получим прямое, увеличенное, но мнимое изображение. Оно не может быть ни спроектировано на матовое стекло, ни зафиксировано светочувствительной эмульсией. Такое изображение образуется в таком случае, когда мы смотрим на предмет через увеличительное стекло.

В приведенных схемах свет рассматривался нами как нечто однородное, без различия его цвета. Мы исходили также из того, что свет, отраженный от каждой точки объекта, пройдя через линзу, собирается в фокус в соответствующей (сопряженной) точке изображения, а изображение в целом рисуется в некоей плоскости, совпадающей с плоскостью матового стекла фотокамеры.

В действительности дело обстоит несколько сложнее. Так как скорость распространения света в воздухе практически одинакова, а скорость распространения монохроматических лучей в стекле различна, то по уравнению такие лучи, проходя через линзу, должны преломляться по-разному. Чем меньше скорость распространения монохроматического луча в стекле, тем больше он преломится при переходе из воздуха в стекло. Действительно, опыт показывает, что синие лучи отклоняются трехгранной призмой значительно сильнее чем красные, то есть стекло имеет для синего света более высокий показатель преломления, чем для красного. Этим объясняется, что лучи разного цвета после их преломления линзой выходят из нее под разными углами, а значит, и пересекаются в разных точках на оптической оси: синие сходятся в фо-

кусе ближе к линзе, а красные — дальше от нее (рис. 7). Поскольку глаз человека наиболее чувствителен к желто-зеленой части спектра, при визуальной наводке объектива фотоаппарата на фокус мы фиксируем изображение, образуемое лучами этого цвета, тогда как крайние — сине-фиолетовые и красные лучи — образуют изображения, лежащие впереди и позади этого фокуса. Это явление в оптике называется хроматической абер-

Рис. 7. Фокусное расстояние линзы для различных участков спектра

рацией и в хороших объективах, благодаря особому подбору линз, оно сводится к минимуму. Однако эти объективы (апохроматы) скорректированы только в пределах видимой области спектра. Поэтому, как только мы перейдем к фиксации изображения, образуемого отраженными ультрафиолетовыми или инфракрасными лучами, мы вновь столкнемся с хроматической аберрацией.

Строя схемы действительного изображения, мы видели, что каждая точка изображаемого объекта оказывается сопряженной с соответствующей точкой изображения. При этом мы оперировали для простоты изложения с плоским предметом. В действительности каждый объект съемки имеет определенную пространственную глубину, тогда как его изображение мы фокусируем на плоскость. Но поскольку каждая точка изображаемого предмета должна быть сопряжена с определенной точкой изображения, часть их окажется ближе или дальше плоскости наводки на фокус и изображение может оказаться не резким. Границы, в которых предмет оказывается изображенным достаточно четко, называются глубиной фокуса или глубиной резкости изображения.

Можно было бы возразить, что мы имеем дело с объектами, лежащими в одной плоскости, — с поверхностью произведений живописи. Однако это не так. Например, произведения, написанные на досках, бывают настолько выгнуты, что разница в глубине между центром картины и ее краями может составить в ряде случаев 20 — 25 см. Картины, написанные на холсте, имеют выпуклости и вмятины: на больших по размеру картинах холст провисает и не находится в одной плоскости. Часто приходится фиксировать оборотную сторону произведения, где подрамник, паркетаж, шпонки и другие детали значительно выступают над плоскостью основы.

Но даже тогда, когда приходится работать над исследованием отдельного фрагмента, имеющего ровную поверхность, в действительности перед нами будет объемный предмет. Рассматривая поверхность картины, мы увидим, что мазки краски лежат на разных уровнях, заглянув через лупу в трещину красочного слоя, мы увидим живопись в поперечном сечении: слой краски, грунт, иногда холст. Кроме того, часто встречается необходимость в получении высококачественных макрофотографий отдельных частей картины. В этом случае, как мы видели, объект исследования должен быть значительно приближен к объективу. Однако по мере приближения фотографируемого предмета, глубина резко изображаемого пространства сокращается. Чем крупнее мы хотим получить изображение, тем менее четкими оказываются его наиболее удаленные от плоскости наводки на резкость детали.

Известно, что чем меньше фокусное расстояние объектива, тем большей глубиной резкости он обладает. Поэтому, казалось бы, что при макрофотографировании произведений живописи нужно отдать предпочтение короткофокусному объективу. Однако такие объективы сильно искажают изображение, которое уже не является, строго говоря, подобным изображаемому предмету. Поэтому для макрофотографии целесообразнее использовать нормальные, а лучше всего, специальные репродукционные фотообъективы, рассчитанные на съемку с небольших расстояний.

 

Дифракция и поляризация света. Помимо рассмотренных свет обладает и другими свойствами, объяснимыми с точки зрения волновой теории. Выше указывалось, что свет в любой среде распространяется прямолинейно. Действительно, тени от предметов, встречающихся на пути света, каждый раз напоминают нам об этом его свойстве. Однако если свет пройдет через щель, ширина которой будет того же порядка, что и длина его волны, свет обогнет края отверстия и распространится за ним во всех направлениях. То есть такое отверстие начнет само служить источником элементарных волн, распространяющихся прямолинейно во все стороны. Огибание волнами света препятствия называется дифракцией. Иначе говоря, дифракция — это нарушение прямолинейности распространения света на границе с препятствием. При этом чем препятствие меньше по сравнению с длиной волны, тем явление дифракции заметнее.

Если изготовить дифракционную решетку, нанеся на стеклянную пластинку очень большое число близко расположенных параллельных штрихов (на одном миллиметре их делают свыше тысячи), и через промежутки между ними, играющие роль щелей, пропустить монохроматический луч света, то по полученной дифракционной картине можно определить длину световой волны. Когда были открыты икс-лучи, обладающие необычайной проникающей способностью, было сделано несколько попыток определить длину их волны с помощью существующих дифракционных решеток. Однако эти попытки увенчались успехом лишь тогда, когда физик Лауэ использовал в качестве дифракционных решеток естественные кристаллы, расстояния между атомами которых были того же порядка, что и длина волн открытых Рентгеном лучей.

Проведенные опыты показали, что рентгеновские лучи, пройдя через кристаллические решетки, дают на фотопластинке дифракционную картину в виде определенным образом расположенных групп пятен.

Было обнаружено, что каждый кристалл дает дифракционную картину, характерную только для него. Опыт Лауэ положил начало новому виду исследования кристаллических веществ — рентгеноструктурному анализу. Этот вид исследования с успехом применяется и для определения материалов живописи (пигментов, наполнителей грунта), имеющих кристаллическую структуру.

Свет обладает еще одним качеством, которое глаз непосредственно не регистрирует, — это явление поляризации. Так как световые волны по своему характеру поперечные (колебание в световом луче может быть любым, оставаясь в то же время перпендикулярным направлению распространения света), можно создать условия, при которых в световом луче останутся поперечные колебания только одного направления. Явление поляризации света легко обнаружить при помощи кристаллов, обладающих ани-

зотропией*. Анизотропия кристаллов проявляется, в частности, в том, что они сильно поглощают колебания одного определенного направления в световом луче, а колебания перпендикулярные им поглощают значительно меньше. Такое свойство кристаллов называется дихроизмом. Подбирая, например толщину пластин турмалина, можно добиться того, что колебания одного направления в световом луче полностью ею поглотятся и после выхода из пластинки в световом луче останутся поперечные колебания только одного направления, то есть луч по выходе из пластинки будет полностью поляризован.

Тела, которые производят поляризацию, называются поляризаторами. Для поляризации света на практике обычно употребляются кристаллы исландского шпата, обладающие двойным лучепреломлением, или полляроиды — искусственно изготовленные поляризаторы, обладающие большой рабочей поверхностью. Показатель преломления для взаимно перпендикулярных колебаний в луче у поляризаторов различен, поэтому луч, входя в кристалл, раздваивается. При этом оба луча оказываются поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Если кусок исландского шпата разрезать по диагонали на две части, а затем склеить канадским бальзамом, то получится поляризатор — призма Николя, который широко используется в исследовательских целях. В призме Николя обыкновенный луч встречает слой канадского бальзама под таким углом, что испытывает полное внутреннее отражение, тогда как другой луч — необык-

__________

* Анизотропия — неоднородность в строении тела в различных направлениях; физические свойства анизотропных тел, в том числе и преломляемость света, в разных направлениях различны. Строение изотропных тел одинаково во всех направлениях.

новенный — проходит через бальзам. Таким образом, в призме Николя половина энергии падающего луча поглощается, тогда как остальная часть выходит в виде полностью поляризованного света.

Явление поляризации света широко используется при микроскопическом изучении пигментов и микропрепаратов поперечного сечения живописи. Специальный микроскоп с поворотным столиком и поляризатором позволяет определить пигменты, отличающиеся сильным двулучепреломлением или его отсутствием.

 

Природа лучистой энергии. Выше были рассмотрены световые явления, объяснимые волновыми свойствами света. Однако в конце прошлого столетия были получены экспериментальные данные, которые не могли быть объяснены электромагнитной теорией. Было высказано предположение, что излучение света не непрерывно, как это следует из волновой теории, а происходит дискретно — определенными неделимыми порциями энергии — квантами или фотонами. Считая свет состоящим из потока квантов, можно объяснить явления света, связанные с его излучением и поглощением, тогда как распространение света в среде полностью объяснимо электромагнитной теорией. Это означает, что природа света двойственна, то есть ни корпускулярная, ни волновая теории в отдельности не могут объяснить всей совокупности явлений, связанных со светом.

Трудами физиков XX столетия была создана квантовая теория света, которая стремится синтезировать в едином понимании волновые и корпускулярные свойства света. Согласно квантовой теории, всякое излучение представляет собой отдельные порции энергии — кванты, обладающие определенными волновыми свойствами.

Мы видели, что свет испускается твердыми веществами при их нагревании, газами — при прохождении через них электрического тока и т. д. По квантовой теории, свет могут излучать атомы и молекулы любого вещества, находящегося в возбужденном состоянии. Примерно через 10^-8 сек после возбуждения атом возвращается в устойчивое состояние, излучая освободившуюся энергию в окружающую среду в виде фотона Е*.

Кванты света, соответствующие лучам различной длины волны, неодинаковы по своей энергии. Их энергия определяется формулой Планка как где h — постоянная Планка, равная 6,625^.10^-27 эрг^.сек, а — частота колебаний излучения, которая, как уже говорилось, обратно пропорциональна длине волны и равна .

Следовательно, энергия кванта оказывается равной

Отсюда вытекает, что фотоны лучистой энергии небольшой длины волны обладают большей энергией, чем фотоны длинноволнового излучения. Например, энергия одного кванта в эргах составляет:

для инфракрасного излучения меньше 2,9^.10^-12 эрг

__________

* Когда электрон находится на ближайшем к ядру энергетическом уровне, энергия атома имеет наименьшее значение. Чем на более далеком уровне находится электрон, тем больше энергия атома. Но так как электрон не может долго находиться в таком состоянии, он перемещается ближе к центру ядра. Освободившаяся при этом энергия атома уносится в окружающее пространство в виде излучения. Следовательно, чтобы возбудить атом, надо увеличить его энергию. Это означает, что атомы могут переходить в возбужденное состояние только под влиянием внешних воздействий, одним из которых может быть, например, столкновение атомов друг с другом.

для видимого излучения от 2,9^.10^-12 до 5^.10^-12 эрг

для ультрафиолетового излучения больше 5^.10^-12 эрг.

При взаимодействии с веществом видимых, ультрафиолетовых, инфракрасных и рентгеновских лучей обнаруживаются как волновые, так и квантовые свойства излучения. Высокая активность широко используемых в практике реставрационных лабораторий ультрафиолетовых и рентгеновских лучей как раз и объясняется тем, что при их действии на вещество последнее поглощает кванты большей энергии.

Если обозначить энергию атома до поглощения им света через Е₁, а после поглощения — через Е₂, то разность Е₂-E₁ будет равна энергии поглощения кванта. Таким образом, если атом или молекула поглощают световую энергию, их энергетический запас возрастает на величину поглощенного кванта. Приобретенный таким путем избыток энергии не сохраняется длительно в молекулах и атомах, а переходит в энергию химическую, вызывая в веществе фотохимические реакции, тепловую, сопровождающуюся выделением тепла, или возвращается в виде светового же излучения — люминесценции.

 

2. ИССЛЕДОВАНИЕ В ВИДИМОЙ ОБЛАСТИ СПЕКТРА

 

Визуальное исследование. Наиболее простым средством исследования, позволяющим при умелом пользовании им получить значительную информацию о произведении, является визуальное изучение в видимом свете. Картину рассматривают сначала целиком, азатем внимательно изучают отдельные ее части. По мере уменьшения изучаемого участка меняется способ и инструмент исследования. Первые сведения дает внимательный осмотр ве-

щи в наиболее выгодном освещении; затем исследование ведется с помощью простой, а лучше — бинокулярной лупы небольшого увеличения (2,—2,5^х), которая помогает детальнее рассмотреть особенности основы, характер мазков, нарушение структуры, характер записей, подпись и т. д. Пользоваться сильной лупой не рекомендуется. Для исследования объекта при более крупном увеличении (10— 30^х) целесообразнее использовать бинокулярный микроскоп, который позволяет получить устойчивое изображение в поле зрения. С его помощью можно рассмотреть более мелкие детали, а в случае необходимости наметить места проб для анализа и взять их с наименьшим поражением объекта исследования. Микроскоп позволяет обнаружить мельчайшие разрушения красочного слоя, дает возможность в его трещинах увидеть поперечное сечение живописи, ее сложную структуру, грунт и т. д. Внимательный осмотр помогает не только составить представление о сохранности произведения, подлинности его отдельных частей, реставрациях, особенности исполнения, изменении композиции, но и позволяет, что не менее важно, определить круг вопросов, подлежащих дальнейшему выяснению.

Первый осмотр картины лучше всего вести невооруженным глазом при хорошем естественном, лучше солнечном, освещении. Картина должна быть укреплена так, чтобы ей легко можно было придать любое положение по отношению к свету. Если дневной свет недостаточно интенсивен, применяют искусственные источники, равномерно освещающие всю поверхность картины, но не повышающие заметно температуру окружающей среды. В качестве искусственных источников света можно использовать осветительные приборы, применяемые при фотографировании (см. следующий раздел). Для того чтобы при осмотре картины ничего не упустить, целесообразнее начинать осмотр в том порядке, в котором она создавалась. Так же целесообразно вести и запись отмеченных особенностей.

Прежде всего исследуется основа. При осмотре картины, написанной на дереве, необходимо отметить все особенности конструкции доски, если можно — установить породу дерева, а в случае необходимости — взять пробу для ботанического определения. Затем нужно обратить внимание на вторичные признаки — наличие надписей на доске, печатей, наклеек, следов грунта, паволоки, красочного слоя и т. д.; отметить общую сохранность основы — наличие следов древоточца, степень поражения доски; наконец, внимательным осмотром торцов и боковых частей установить, не дублировалась ли доска и нет ли на ней добавочных элементов — надставок.

В картинах, написанных на холсте, прежде всего должен быть тщательно изучен подрамник — его материал, конструкция, все надписи на нем и способ крепления к нему холста. Очень важно отметить характер гвоздей, которыми прибит холст, и количество отверстий от них в кромках холста, что может ответить на вопрос о том, первоначальная это натяжка или холст неоднократно перетягивался. Затем следует тщательно изучить сам холст — особенность переплетения нитей, их толщину, плотность плетения, взять образцы для ботанического определения. Нужно отметить наличие ткацкой кромки, если таковая имеется, и внимательно осмотреть другие края, чтобы убедиться, не обрезался ли холст. Для этого надо тщательно изучить гирлянды натяжений (деформацию нитей) по периметру холста, отметить их особенность и сопоставить с изображением на лицевой стороне. Затем фиксируется сохранность холста — его

прочность, прорывы и т. д. Отмечаются все случаи надставки холста, по отношению к которым также проводят все перечисленные выше исследования. Необходимо отметить и все вторичные признаки — наличие надписей или их следов, наличие красочного слоя или следов клея, масла, водяных потеков, плесени и т. д.

Если картина дублирована на новый холст, необходимо обратить внимание и на его особенности, а также попытаться тщательным осмотром кромок установить особенности авторского холста. Иногда это можно сделать при осмотре со стороны красочного слоя в местах его утрат или тонких прописок.

О характере грунта можно судить по местам утрат красочного слоя, иногда по кромкам холста или по трещинам в красочном слое. С помощью лупы или микроскопа нужно попытаться установить цвет грунта, его толщину, структуру. В случае необходимости надо взять образец грунта для анализа и для приготовления микропрепарата поперечного сечения. Очень важно взять авторский, а не реставрационный грунт. Если холст наращивался, важно взять образцы грунта как с основного холста, так и с мест надставок. По характеру кромок можно отличить авторский грунт от фабричного.

Основное внимание должно быть сосредоточено на выявлении всех особенностей красочного слоя. Прежде всего нужно отметить общее состояние живописи: прочность красочного слоя, наличие и характер кракелюра, записей и прочих следов реставрации. Затем с помощью лупы внимательно изучают технические приемы исполнения живописи, выявляя типичные и индивидуальные особенности, присущие определенному времени, школе или мастеру. При определении цвета надо учитывать возможное влияние потемневшей лаковой пленки, а при цветном грунте (особенно темном) — его влияние на изменение первоначального колорита. Важным моментом при визуальном изучении живописной поверхности является выбор освещения — рассеянного или направленного. Последнее может особенно четко выявить все особенности фактуры красочного слоя, следы записей, реставраций, авторских переделок. Характер кракелюра лучше выявляется при осмотре с помощью лупы или микроскопа. При этом необходимо определить глубину кракелюра — захватывает он только слой лака или включает красочный слой, а возможно и грунт. Особенность кракелюра — важный источник сведений о картине: ее возрасте, подлинности, характере повреждения, заболевания и проч. При визуальном осмотре должны быть отмечены все случаи пентименти, то есть авторских переделок, ставших очевидными в результате увеличения со временем прозрачности верхних красочных слоев или повторных прописок. Особое внимание следует уделить надписям и подписям на картине. После осмотра красочного слоя с неответственных мест авторской живописи и на границах утрат могут быть взяты пробы для дополнительных исследований.