Горение комбинированного заряда

Пусть заряд состоит из смеси 2-х порохов с постоянной поверхностью горения. Пусть f и одинаковы для этих порохов, тогда, используя зависимость (8,9)-(8,11) будем иметь для одного значения :

для тонкого пороха: для толстого пороха:

;

;

Все эти зависимости ,

т.к. Г''>Г' и t_k'<t_k'' и при данном давлении .

Кривые p'(t) и p''(t) изображены на рис... фиг.3,53. Кривая... – для тонкого dH для толстых порохов. Рассмотрим или... кривая p(t) для смеси порохов в первой среде горения (пока горит часть пороха) будет ; (8,12)

Т.е. в первой фазе комбинированный заряд будет как заряд одного пороха с прогрессивными характеристиками, но в сравнении с характеристиками тонкого и толстого пороха кривая пойдет по какой-то кривой а_с между линиями а_с' и а_c'', но импульс давления к концу 1-й фазы (сгорания тонкого пороха равен импульсу давления к концу горения одного тонкого пороха Ik).

На рис... (фиг.3,53) импульс давления имеет одну и ту же величину на кривой а_с' - обозначим С', на кривой а_c – c, на кривой аН – c''. В точке c Г' обращается в ноль и общая поверхность горения резко убывает, наступает вторая среда горения толстого пороха часть которого в заряде была .

(8,13)

Таким образом интенсивность газообразования во 2-й среде

,,,,,,,,,,,

и поэтому при одинаковом давлении p

 

т.е. скорость нарастания давления будет меньше, чем горение всего заряда из толстого пороха. Кривая во второй фазе будет СВ, причем она расположена более полого, чем С''Н. Начиная с точки G тангенс угла наклона надо умножить на величину приращения (кривая СВ).

Уравнение кривой СВ получим, определяя переменные выражения .

или (8,14)

откуда до конца горения толстого пороха:

(8.15)

Полное время сгорания комбинированного заряда,

t_k=t_k+(t_k-t_k')= (8,16)

Горение комбинированного заряда в целом заключается вместе с горением толстого пороха, имеющего величину полного импульса давления I_k''.

Оказывается, что смесь в конце горения имеет такой же импульс I_k'' что и один толстый порох. Иначе говоря, полный импульс давления толстого пороха не зависит от того, горит ли он в смеси или один. Следовательно... из кривых давления

а_с'=а_c=а_c''= I_k'

a_cB=а_c''Н= I_k''

Эти теоретические выводы хорошо согласуются С опытами в манометрической бомбе, Сделанные Мюрауром, причем была разная природа порохов. На основании теоретических и опытных исследований можно сделать вывод о том, что чем больше в заряде тонкого пороха, тем больше интенсивность горения в начальной среде, тем меньше одна во второй среде, тем больше дегрессивность заряда в целом. На рисунке... фиг.3,54 показано влияние заряда тонкого пороха в смеси. Запишем окончательные выражения газоприхода комбинированного заряда

(8,17)

- характеристики условного эквивалентного единого пороха, дающий тот же закон газообразования как и горящая смесь тонкого и толстого порохов.

(8,18)

 

В частности (8,18) говорит о том, что смесь двух порохов с постоянными поверхностями горения будет (, т.к. ) порох дегрессивен. Получаем ломанные линии, т.е. дегрессивный порох. На рис... (фиг.3,57) показаны зависимости для 2-х порохов, у которых .