1) Пусть труба переменного сечения расположена горизонтально. Пусть по трубе течет жидкость. Рассмотрим два сечения трубы площадью S1 и S2 и запишем для них уравнение Бернулли:
Если S1 < S2, то v1 > v2 (уравнение неразрывности), а это означает, что P1 < P2. То есть, давление текущей жидкости в узких участках меньше, чем в широких.
| h |
Отсюда получаем, что скорость вытекания жидкости из отверстия равна:
Эта формула называется формулой Торричелли.
3) Возникновение подъемной силы крыла самолета тоже является следствием уравнения Бернулли. При обтекании крыла самолета набегающим потоком воздуха на задней кромке крыла образуется завихрение, в котором воздух вращается против часовой стрелки (если крыло движется справа налево). По закону сохранения момента импульса должен возникнуть круговой поток по часовой стрелке. Такое движение воздуха возникает вокруг крыла. В результате скорость воздушного потока над крылом оказывается больше, чем под крылом. Но согласно уравнению Бернулли, там где скорость больше, давление меньше. Значит давление воздуха на нижнюю часть крыла самолета больше, чем на верхнюю. Эта разность давлений и создает подъемную силу.
Заметим еще, что на уравнении Бернулли основано действие многих технических устройств и, в частности, работа пульверизатора и карбюратора.
ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА
Момент импульса
В этой главе кратко рассмотрим основные вопросы, касающиеся вращательного движения твердого тела. Однако сначала рассмотрим движение материальной точки по окружности в несколько измененном виде. Пусть материальная точка массой m движется по окружности радиусом R. Пусть на точку действует сила F. Разложим силу на две составляющие: составляющую, направленную вдоль радиуса окружности и составляющую, направленную перпендикулярно радиусу, то есть по касательной к окружности. Первая составляющая силы обеспечивает центростремительное ускорение точки и ее можно назвать центростремительной силой Fц. Вторая составляющая обеспечивает тангенциальное ускорения точки и ее можно назвать тангенциальной силой Fτ. Второй закон Ньютона для тангенциальной силы запишется так:
где а τ – тангенциальное ускорение. Но 
, где ε – угловое ускорение. Значит:
Умножим обе части последнего равенства на R и заметим, что 
– момент силы F относительно оси вращения точки. Таким образом, получаем:
Между поступательным и вращательным движениями можно провести аналогию. В частности, кинематическим характеристикам поступательного движения можно привести в соответствие характеристики вращательного движения. Так аналогом перемещения для поступательного движения служит угол поворота, аналогом скорости служит угловая скорость, а аналогом ускорения служит угловое ускорение. Можно пойти еще дальше и привести в соответствие динамические и энергетические характеристики поступательного и вращательного движений. Так хорошим аналогом силы при поступательном движении может служить момент силы для вращательного движения. Тогда аналогом массы при вращательном движении должна служить величина 
. Обозначим эту величину буквой J. Величина
называется моментом инерции. При этом второй закон Ньютона для движения материальной точки по окружности выглядит так:
Это уравнение по виду и по смыслу полностью соответствует второму закону Ньютона для поступательного движения материальной точки.
Теперь перейдем к вращательному движению твердого тела. Пусть имеется твердое тело, способное свободно вращаться вокруг некоторой оси. Разобьем тело (мысленно) на очень большое количество очень маленьких элементов, каждый из которых можно было бы считать материальной точкой. Пусть элемент массой mi находится на расстоянии Ri от оси вращения. Тогда его момент инерции равен 
. Моментом инерции тела относительно оси вращения называется сумма моментов инерции всех составляющих его элементов:
В этом случае второй закон Ньютона для вращения твердого тела также записывается в виде (*), где М – алгебраическая сумма моментов всех сил, действующих на тело, относительно данной оси.
Определение моментов инерции тел сводится к объемному интегрированию и в общем случае является довольно сложной процедурой. Однако для многих тел простой формы моменты инерции известны. Приведем моменты инерции для некоторых тел относительно оси, проходящей через центр масс тела.
1) Момент инерции тонкого обруча массой m и радиусом R относительно оси перпендикулярной плоскости обруча равен 
.
2) Момент инерции однородного диска или однородного цилиндра относительно оси перпендикулярной плоскости диска или совпадающей с осью цилиндра равен 
.
3) Момент инерции однородного шара равен 
.
4) Момент инерции однородного стержня длиной l и массой m относительно оси перпендикулярной стержню равен 
.
Приведем без доказательства теорему Штейнера. Если J0 – момент инерции некоторого тела массой m относительно оси, проходящей через центр масс тела, то его момент инерции относительно другой оси, параллельной первой и отстоящей от нее не расстоянии а, равен:
.
Момент импульса
Запишем второй закон Ньютона для вращательного движения твердого тела:
Угловое ускорение – это скорость изменения угловой скорости: 
. Значит:
Если момент инерции теле не изменяется, то это выражение можно записать в виде:
Второй закон Ньютона для поступательного движения тела можно записать в виде:
Где 
– импульс тела. Если продолжать аналогию между поступательным и вращательным движением, то величину MΔt следует назвать импульсом момента силы, а импульсу тела поставить в соответствие величину Jω. Величина
называется моментом импульса. Момент импульса материальной точки при ее движении по окружности равен:
Значит, для вращательного движения второй закон Ньютона может быть записан в виде:
Изменение момента импульса тела равно импульсу действующих на него сил. Если суммарный момент сил, действующих на тело или систему тел относительно некоторой оси равен нулю, то момент импульса тела или системы тел должен сохраняться. Этот факт называется законом сохранения момента импульса.
Кинетическая энергия вращающегося твердого тела равна
