Обробка результатів експерименту та їх аналіз. 1. Побудувати градуювальний графік, по осі у якого відкласти довжини хвиль спектра гелію (нм), а по осі х - відліки градуювального барабана монохроматора

 

1. Побудувати градуювальний графік, по осі у якого відкласти довжини хвиль спектра гелію (нм), а по осі х - відліки градуювального барабана монохроматора, які відповідають цим лініям.

2. Користуючись градуювальним графіком, визначити довжини хвиль спектра атома водню. Значення цих довжин хвиль занести до таблиці.

3. Користуючись формулою (5), визначити сталу Рідберга.

4. Одержані експериментальні значення сталої Рідберга порівняти з теоретично розрахованим значенням за формулою (10).

Контрольні запитання для допуску

До виконання лабораторної роботи

1. Мета роботи

2. В якому випадку атоми випромінюють лінійчасті спектри?

3. Які успіхи мала теорія Бора в поясненні будови атома водню?

4. Які суперечності супроводжували теорію будови атома водню?

5. Записати та дати пояснення потенціальної енергії кулонівського поля ядра.

6. Записати та дати пояснення рівняння Шредінгера стаціонарних станів.

7. Як квантується момент імпульсу електрона в атомі водню?

8. Яких значень може набувати орбітальне квантове число?

9. Запишіть та поясніть формулу повної енергії електрона в атомі водню.

10. Що квантує головне квантове число?

11. Що квантує магнетне квантове число?

12. Як утворюються окремі серії випромінювання атома водню?

13. Запишіть та поясніть формулу Пальмера. Що таке стала Рідберга та яких значень вона набуває?

 

Контрольні запитання для захисту лабораторної роботи

 

1. Як побудувати монохроматор УМ-2?

2. За яким принципом градуюють шкалу монохроматора?

3. Як визначають довжини хвиль випромінювання атома водню?

4. Сформулювати та пояснити постулати Бора будови атома водню.

5. Як була визначена в лабораторній роботі стала Рідберга?

Лабораторна робота № 5.12

Дослідження співвідношення

Невизначеностей Гейзенберга для фотонів

Мета роботи: якісно експериментально перевірити справедливість співвідношень невизначеностей.

Прилади і матеріали: лазер ЛГН-105, щілина з мікрометричним гвинтом, екран, лінійка.

 

Теоретичні відомості

 

Спостереження, а також експериментальне і теоретичне дослідження дифракції, інтерференції, поляризації переконливо доводять хвильову природу світла. Однак закономірності ряду інших явищ, зокрема, фотоефекту, теплового випромінювання, ефекту Комптона можна пояснити, припустивши, що світло має корпускулярні властивості. Частинки світла, поняття про які ввів А.Ейнштейн (1905 p.), називаються фотонами. Таким чином, світло має одночасно як хвильові, так і корпускулярні властивості. Нові ідеї потрібні були і для розв'язання принципових труднощів класичної фізики при обґрунтовані стійкості атомів, лінійності спектрів випромінювання і поглинання. У цьому відношенні істинно революційною, як показав досвід створення квантової механіки, була гіпотеза Луї де Бройля (1924 p.), що мікрочастинки, поряд з корпускулярними, мають також хвильові властивості. Таким чином, матерія як у вигляді поля, так і у вигляді речовини має корпускулярні і хвильові властивості. У цій єдності полягає суть корпускулярно-хвильового дуалізму матерії. З корпускулярної точки зору динамічний стан частинки визначається її імпульсом р, в той час як хвильові властивості описуються довжиною хвилі λ. Єдність цих та інших властивостей виражається формулою де Бройля, яка пов'язує імпульс р ідовжину хвилі де Бройля λ:

. (1)

 

Корпускулярно-хвильовий дуалізм матерії накладає обмеження на можливість описування руху частинок за допомогою класичних понять, зокрема, понять траєкторії. Коли мова йде про траєкторію, припускається, що в довільний момент часу як завгодно точно одночасно визначені координати та імпульс частинки. Розглянемо з цієї точки зору вимірювання координати х частинки (наприклад, фотона), яка рухається з імпульсом р паралельно осі у. Длявизначення координати частинки перпендикулярно до осі у розташуємо діафрагму (щілину) шириною Δх і екран (рис. 1). Проходження частинки через щілину супроводжується появою свічення в якійсь точці екрана. Спостерігаючи свічення, можна стверджувати, що в момент проходження щілини координата частинки дорівнює х і визначена з похибкою ∆х. Для збільшення точності вимірювання потрібно зменшити ∆х. Якщо частинка має хвильові властивості, то при повинна спостерігатись дифракція. Розподіл дифракційних максимумів на екрані схематично показаний на рис.1. Корпускулярні властивості проявляються в тому, що частинка проходить через щілину і рухається до екрана як ціле, не розділяючись на будь-які частини.

Хвильові властивості проявляються в тому, що частинка попадає переважно в ті точки екрана, для яких виконується умова максимуму для дифракції на щілині. Попадання частинки в точку екрана свідчить про те, що вона має складову Δp_x, паралельну осі х. До щілини Δp_x=0, тобто р_х було відомо точно. Величина Δp_x називається невизначеністю імпульсу. Оскільки кут φ, під яким частинка попадає в довільну точку екрана, що відповідає дифракційним максимумам вищих порядків, задовольняє умову

 

, (2)

 

де φ₁ визначає напрям на перший дифракційний мінімум, то як видно з рис.1:

(3)

 

При малих кутах .Використовуючи умову спостереження першого дифракційного мінімуму

 

, (4)

з формул (3) і (4) одержуємо:

 

. (5)

 

Виключивши з (1) і (5) довжину хвилі де Бройля λ, знаходимо:

 

. (6)

 

Нерівність (6) - співвідношення невизначеностей Гейзенберга. Згідно з співвідношенням (6) для як завгодно точного визначення координати і відповідної єдності корпускулярних і хвильових властивостей не існує точних значень спряжених координат і імпульсу. Отже, по суті співвідношення невизначеностей зводиться до неможливості описати рух частинок за допомогою по­няття траєкторії.