Относительный молекулярный (атомный) массы вещества называют отношение массы молекул атома данного вещества.
1 моль – количество веществ, в котором содержатся столько же молекул или атома содержатся в углероде массой 1 кг.
Жидкости:
По своим свойствам жидкости занимают промежуточное положение между газами и твёрдыми телами: они сохраняют объём, но не форму. Мы можем говорить об одном литре жидкости, переливая её из сосуда в сосуд; но при этом жидкость принимает форму сосуда.
Как и в твёрдых телах, частицы жидкости упакованы весьма плотно и совершают колебания около некоторых положений равновесия. Попытка сжатия жидкости немедленно приводит к деформациям самих молекул и встречает мощное сопротивление: жидкости, в отличие от газов, практически не сжимаемы.
Однако, в отличие от твёрдых тел, частица жидкости не привязана навсегда к своему положению равновесия: спустя некоторое время она скачком меняет его на новое положение и колеблется в окружении новых частиц. Затем — новый скачок, новый период оседлой жизни, и так далее.
Если частицы твёрдых тел можно сравнить с людьми, имеющими свой дом, то частицы
жидкостей — это кочевники, постоянно меняющие места своих стоянок. Теоретические расчёты показывают, что за время осёдлой жизни частицы жидкостей совершают несколько десятков сотен колебаний вблизи данного положения равновесия.
Силы притяжения между частицами жидкости достаточно велики для того, чтобы объём
сохранялся фиксированным. Но ограниченность времени осёдлой жизни частиц придаёт жидкостям текучесть: жидкости не сохраняют форму.
Количество вещества. Молярная масса
В кодификаторе ЕГЭ нет тем, непосредственно относящихся к содержанию данного листка. Однако без этого вводного материала дальнейшее изучение молекулярной физики невозможно.
Введём основные величины молекулярной физики и соотношения между ними.
m — масса вещества,
V — объём вещества,
— плотность вещества (масса единицы объёма).
Отсюда 
N — число частиц вещества (атомов или молекул).
m0 — масса частицы вещества.
Тогда
Билет №11
Количество зависимости между двумя параметрами газа при фиксированном значении третьего называют газовыми законами.
Процессы протекающие при неизменном значении одного из параметров называют изопроцессами.
P=const
Изобарный:
Для газа данной массы при постоянном давление отношение объема к температуре постоянно (закон Гей-Люссака).
y cy9kb3ducmV2LnhtbFBLBQYAAAAABAAEAPMAAAABBgAAAAA= " fillcolor="white [3201]" strokecolor="white [3212]" strokeweight=".5pt">
| P |
| V |
| P |
| V |
| V |
| T |
Изохорный:
Для газа данной массы при постоянном давление отношение объема есть величина постоянная.
| P |
| T |
| P |
| T |
| T |
| V |
Изотермический:
Бойля – Мариотта.
PV=const
Для данной массы газа при постоянной температуре произведение давления газа на его объем, есть величина постоянная.
| P |
| V |
| V |
| T |
| V |
| P |
Билет №12
Внутренняя энергия макроскопического тела равна сумме кинетических энергий беспорядочного движения всех молекул тела и потенциальных энергий взаимодействия всех молекул друг с другом.
Молекулы идеального газа не взаимодействуют, значит, их потенциальная энергия равна нулю.
Внутреннюю энергию тела меняют двумя способами:
1) Совершение работы.
2) Через теплообмен.
Виды теплообмена:
1) Излучение
2) Конвекция
3) Теплопроводность.
Расчет количества теплоты:
При нагревании, охлаждения и фазовых переходах.
с – (удельная теплоемкость) – показывает какое количество энергии необходимо для изменении температуры тела массой 1 кг на 1 градус.
Изменение внутренней энергии термодинамической системы идет за счет совершения работы внешних сил и сообщения систем количество теплоты.
Q= 
Количество теплоты, сообщенное системе, идет на изменение её внутренней энергии и на работу, которую система совершает над внешними телами.
Применение к различным процессам:
1) Изохорный:
Q=
∆U= 
A´=p∆V
Q=∆V
При изохорном процессе количество теплоты переданной системе идет на изменение её внутренней энергии.
2) Изобарный
Q=
∆U=
3) Изотермический
Q=
∆U= =0
Количество теплоты переданной системе при изотермическом процессе равно работе совершаемой газом.
4) Адиабатный процесс
- это процесс в ходе которого система не получает и не отдает энергию по средству теплопередачи
Билет №15
При электризации тел выполняется закон сохранения электрического заряда. Это закон справедлив для систем для системы, в которую не входят извне и из которого не выходят наружу заряженных частиц, т.е. для изолированной система. В изолированной системе алгебраическая сумма зарядов всех частиц сохраняется.
Все тела обладают массой и поэтому притягиваются друг к другу. Заряженные же тела могут, как притягивать, так и отталкивать друг друга. Это важнейший факт, знакомый вам, означает, что в природе есть частицы с электрическими зарядами противоположных знаков; в случае зарядов одинаковых знаков частицы отталкиваются, а в случае разных – притягиваются.
Билет №17
Потенциальная энергия заряженного тела в однородном электростатическом поле.
Движение положительной заряженной частицы в однородном электрическом поле происходит под действием сил электрического поля.
F=q*E
В электрическом поле работа не зависит от формы траектории, она равна изменению потенциальной энергии, взятому с обратным знаком.
На замкнутой траектории работа электрического поля по перемещению электрического заряда равна нулю.
Если поле совершает положительную работу, то потенциальная энергия заряженного тела уменьшается.
Энергетическая характеристика электрического поля – потенциал.
Она определяет энергию заряда в данной точке поля.
Потенциалом электрического поля называют отношением потенциальной энергией заряда в поле к этому заряду.
Значение потенциала в данной точке зависит от выбора нулевого уровня для отчета потенциала.
Практическое значение имеет не сам потенциал, а изменение потенциала, которое не зависит от выбора нулевого уровня от счета потенциала.
Разность потенциала (напряжение) между двумя точками равна отношению работы поля по перемещению заряда из начальной точки в конечную к этому заряду.
Разность потенциалов численно равна единице (1В), если при перемещении заряда в 1 Кл. из одной точки в другую электрическое поле совершает в 1 Дж.
Полезная формула:
Билет №19
До сих пор при изучении электрического тока мы рассматривали направленное движение свободных зарядов во внешней цепи, то есть в проводниках, подсоединенных к клеммам источника тока.
Как мы знаем, положительный заряд q:
1) Уходит во внешнюю цепь с положительной клеммы источника;
2) Перемещается во внешней цепи под действием стационарного электрического поля, создаваемого другими движущимися зарядами;
3) Приходит на отрицательную клемму источника, завершая свой путь во внешней цепи.
Теперь нашему положительному заряду q нужно замкнуть свою траекторию и вернутся на положительную клемму. Для этого требуется преодолеть заключительный отрезок пути – внутри источника тока от отрицательной клеммы к положительной. Отрицательная клемма притягивает его к себе, положительная клемма его от себя отталкивает, и в результате наш заряд внутри источника действует электрическая сила F, направленная против движения заряда.
