|
Для эффективного возбуждения магнитного поля токами часто используют конструкции, в которых внутренняя часть обмотки заполняется ферромагнетиком. Примером такой конструкции является трансформатор. В нем, как правило, используют две обмотки. По одной из них (первичной) пропускается ток, возбуждающий магнитное поле внутри обмотки, а другая пронизывается потоком возникшего поля. Если этот поток переменный, то вследствие явления индукции, в ней возбуждается вихревое электрическое поле, характеризуемое величиной ЭДС. Поскольку магнитное поле внутри ферромагнетика значительно превышает поле вне сердечника, то магнитный поток, возбуждаемый током первичной обмотки, будет проходить, в основном внутри сердечника. Для организации необходимого распределения магнитного потока конкретный сердечник данного устройства (магнитопровод) может иметь разветвления, и даже разрывы (зазоры). Отсюда возникает чисто формальная аналогия с электрическим током внутри проводников. Тем не менее, она может быть выражена количественно. Основой точного описания неразрывности магнитного потока 
как некоторого "тока" является уравнение 
, которое для случая разветвленного магнитопровода с разрывами удобно записать в терминах вектора 
и представить как:
(Первое уравнение Кирхгофа).
Здесь каждое слагаемое имеет вид: 
, причем, на неферромагнитных участках m=1.
Основу второго уравнения Кирхгофа составляет закон Ампера, согласно которому поле вектора имеет циркуляцию равную 
. Для описания процессов в первом контуре магнитопровода, изображенного на рисунке это выражение принимает форму:
,
Здесь 
, 
длины участков, занятых соответствующими потоками, а 
– длина зазора. Для других контуров запись второго закона имеет соответствующую форму. Слагаемые 
называют падениями магнитного напряжения, тогда величины 
– представляют магнитодвижущие силы (МДС).
